Zusammenfassung
In den bisherigen Betrachtungen haben wir uns vorwiegend mit freien Atomen und Ionen befaßt, die eine kugelsymmetrische Elektronenverteilung besitzen. Die statistischen Grundgleichungen gelten zwar auch für Atome und Ionen mit nichtkugelsymmetrischer Elektronenverteilung und auch für kompliziertere Systeme, exakte Lösungen konnten aber für diese nicht hergeleitet Werden; im folgenden soll gezeigt werden, daß man in diesen Fällen die Lösung meistens durch eine Störungsrechnung ermitteln kann.
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Referenzen
P. Gombás, Zs. f. Phys. 122, 497, 1944. Bezüglich des Iterationsverfahrens vgl. man auch die Arbeiten P. Gombás, Zs. f. Phys. 97, 633, 1935 und 98, 417, 1936. In der Arbeit Zs. f. Phys. 122, 497, 1944 befindet sich in Formel (19) ein Druckfehler: im Nenner des zweiten Gliedes auf der rechten Seite muß statt 15 die Zahl 12 stehen.
Man vgl. z. B. H. Hellmann, Einführung in die Quantenchemie, S. 70 bis 72, Vlg. Deuticke, Leipzig u. Wien, 1937.
W. Lenz, Zs. f. Phys. 77, 713, 1932;
H. Jensen, Zs. f. Phys. 77, 722, 1932.
P. Gombás, Zs. f. Phys. 121, 523, 1943. Diese Energie ist im Verhältnis zu den anderen Energieanteilen von höherer Ordnung klein, man hat sie aber, bei der hier gegebenen Definition der ersten Näherung (Superposition der ungestörten Elektronenwolken der Atome), noch im Rahmen der ersten Näherung zu berücksichtigen.
P. Gombás, Math. u. Naturwiss. Anz. d. ung. Akad. LV, 512, 1937.
Diesen Korrektionsfaktor hat man in Betracht zu ziehen, da die Lenz-Jensensche Lösung nur eine Näherungslösung der Thomas-Fermischen Gleichung ist.
H. Hellmann, Zs. f. Phys. 85, 180, 1933.
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© 1949 Springer-Verlag Wien
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Gombás, P. (1949). Störungsrechnung. In: Die Statistische Theorie des Atoms und ihre Anwendungen. Springer, Vienna. https://doi.org/10.1007/978-3-7091-2100-9_5
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DOI: https://doi.org/10.1007/978-3-7091-2100-9_5
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