Zusammenfassung
Die statistische Theorie atomarer Systeme — Atome, Moleküle oder Kristalle — gründet sich auf die Annahme, daß man die Elektronen des Systems als ein entartetes Elektronengas am absoluten Nullpunkt der Temperatur betrachten kann. Es wird angenommen, daß in diesem Elektronengas die Ladung der Elektronen kontinuierlich verteilt ist, man betrachtet also die Elektronen als pulverisiert. Diese kontinuierlich verteilte Elektronenladung bildet im statistischen Modell eine Art Atmosphäre um die Kerne, die durch die Anziehung der Kerne und die gegenseitige Abstoßung der negativen Ladungselemente im Gleichgewicht gehalten wird. In der statistischen Theorie werden also die individuellen Eigenschaften der Elektronen verwischt. Aus den Grundannahmen der Theorie folgt, daß man die Theorie nur auf solche Systeme anwenden kann, in welchen die Anzahl der Elektronen groß, also die statistische Behandlungsweise gerechtfertigt ist.
This is a preview of subscription content, log in via an institution to check access.
Access this chapter
Tax calculation will be finalised at checkout
Purchases are for personal use only
Preview
Unable to display preview. Download preview PDF.
Referenzen
Für Elektronendichten von der Größenordnung der Dichten der Metallelektronen in Metallen.
L. H. Thomas, Proc. Cambridge Phil. Soc. 23, 542, November 1926.
E. Fermi, Rend. Lincei (6) 6, 602, Dezember 1927; Zs. f. Phys. 48, 73, Februar 1928. Man vgl. auch Leipziger Yorträge 1928, Hirzel, Leipzig, 1928.
W. Lenz, Zs. f. Phys. 77, 713, 1932.
H. Jensen, Zs. f. Phys. 93, 232, 1935.
E. Fermi, Rend. Acc. Lincei (6) 6, 602, 1927; Zs. f. Phys. 48, 73, 1928.
R. Emden, Theorie der Gaskugeln, Teubner, Berlin, 1907.
E. Guth u. K. Peierls, Phys. Rev. (2) 37, 217, 1931. Es sei schon hier darauf hingewiesen, daß die Bakersche Definition [E. Baker, Phys. Rev. (2) 36, 630, 1930] positiver statistischer Ionen falsch ist. Die Lösungen der Gl. (3, 52) von Baker für verschiedene Anstiege der Anfangstangente und die weiter unten zitierten Kesultate von Baker bleiben jedoch von diesem Einwand unberührt.
Man vgl. hierzu A. Sommerfeld, Atombau u. Spektrallinien, Bd. II, 2. Aufl., S. 693, Vieweg, Braunschweig, 1939.
E. Fermi, Zs. f. Phys. 48, 73, 1928; Leipzigervortr. 1928, Hirzel, Leipzig, 1928;
E. Baker, Phys. Rev. (2) 36, 630, 1930;
C. Miranda, Mem. Acc. Italia 5, 283, 1934;
J. C. Slater u. H. M. Krutter, Phys. Rev. (2) 47, 559, 1935.
V. Bush u. S. H. Caldwell, Phys. Rev. (2) 38, 1898, 1931.
C. Miranda, l. c. und Atti Soc. Italiana 21 II, 121, 1933; weiterhin A. Mambriani, Rend. Lincei (6) 9, 142, 620, 1929 G. Scorza-Dragoni, Rend. Lincei (6) 8, 361, 1928; (6) 9, 623, 1929.
E. Baker, l. c. In der Entwicklung von Baker befindet sich im letzten Glied ein Fehler, den wir in (4, 2) richtiggestellt haben.
C. Miranda, 1. c.
Man vgl. E. Baker, 1. c; weiterhin V. Bush u. S. H. Caldwell, 1. c; ferner J. C. Slater u. H. M. Krutter, 1. c.
A. Sommerfeld, Eend. Lincei (6) 15, 788, 1932.
A. Sommerfeld, Zs. f. Phys. 78, 283, 1932.
E. Fermi, Mem. Acc. Italia 1, 1, 1930. Man kann φ auch aus den Tabellen von Baker (1. c.) berechnen, wobei aber das in der Fußnote 1 auf S. 42 Gesagte im Auge zu behalten ist.
Diese wurde von Fermi angegeben, man vgl. E. Fermi, Mem. Acc. Italia 1, 1, 1930.
E. Fermi u. E. Amaldi, Mem. Acc. Italia 6, 117, 1934.
C. Miranda, Mem. Acc. Italia 5, 283, 1934. Die von Miranda berechnete Tabelle ist aber nicht genügend ausführlich.
Man vgl. hierzu A. Sommerfeld, Zs. f. Phys. 78, 283, 1932.
E. Fermi u. E. Amaldi, Mem. Acc. Italia 6, 117, 1934.
A. Sommerfeld, Zs. f. Phys. 78, 283, 1932.
Der andere Wert für n fällt aus, weil man mit diesem die Randbedingungen bei x 0 nicht erfüllen kann.
J. C. Slater u. H. M. Krutter, Phys. Rev. (2) 47, 559, 1935.
H. Sauvenier, Bull. Soc. Roy. Sci. Liège 8, 313, 1939.
D. R. Hartree u. W. Hartree, Proc. Roy. Soc. London (A) 166, 450, 1938.
Bezüglich der Kurve, die die mit der Methode von Lenz u. Jensen bestimmte radiale Elektronendichte des Ar-Atoms darstellt, vgl. man § 8.
D. E. Hartree u. W. Hartree, Proc. Roy. Soc. London(A), 149, 210, 1935.
Bezüglich der Kurven in den Figuren 6 und 7, die sich auf die Lenz-Jensensche Verteilung beziehen, vgl. man § 8.
D. R. Hartree, Proc. Roy. Soc. London (A) 161, 96, 1935.
Bezüglich der Lenz-Jensenschen Verteilungskurve in Abb. 8 vgl. man § 8.
L. Hulthén, Zs. f. Phys. 95, 789, 1935.
A. Sommerfeld, Zs. f. Phys. 78, 283, 1932; Berichtigung zu dieser Arbeit Zs. f. Phys. 80, 415, 1933.
E. A. Milne, Proc. Cambridge Phil. Soc. 23, 794, 1927.
R. J. Duffin, Phys. Rev. (2) 47, 421, 1935.
V. Fock, Phys. Zs. d. Sowjetunion 1, 747, 1932.
Man vgl. hierzu H. Jensen, Zs. f. Phys. 81, 611, 1933.
R. J. Duffin, 1. C.
V. Fock, Phys. Zs. d. Sowjetunion 1, 747, 1932.
H. Jensen, Zs. f. Phys. 81, 611, 1933.
E. Fermi u. E. Amaldi, Mem. Acc. Italia 6, 117, 1934.
Der Hartreesche Dichteverlauf des Cr-Ions wurde der Arbeit D. R. Hartree u. W. Hartree, Proc. Roy. Soc. London (A) 156, 45, 1936 entnommen. Bezüglich der beiden weiteren Dichtekurven in Abb. 9 vgl. man § 8.
W. Lenz, Zs. f. Phys. 77, 713, 1932;
H. Jensen, Zs. f. Phys. 77, 722, 1932.
H. Jensen, Zs. f. Phys. 101, 141, 1936.
J. C. Slater, Phys. Rev. (2) 36, 57, 1930.
Author information
Authors and Affiliations
Rights and permissions
Copyright information
© 1949 Springer-Verlag Wien
About this chapter
Cite this chapter
Gombás, P. (1949). Das statistische Modell von Thomas und Fermi. In: Die Statistische Theorie des Atoms und ihre Anwendungen. Springer, Vienna. https://doi.org/10.1007/978-3-7091-2100-9_3
Download citation
DOI: https://doi.org/10.1007/978-3-7091-2100-9_3
Publisher Name: Springer, Vienna
Print ISBN: 978-3-7091-2101-6
Online ISBN: 978-3-7091-2100-9
eBook Packages: Springer Book Archive