Zusammenfassung
Gegenstand des folgenden Referats soll nicht die phänomenologische Thermodynamik der Kristalle115a) sein, sondern die auf statistische Mechanik und Quantentheorie gegründete Lehre von den ungeordneten Bewegungen der Partikel im Kristallgitter.
Access this chapter
Tax calculation will be finalised at checkout
Purchases are for personal use only
Preview
Unable to display preview. Download preview PDF.
Hinweise
F. A. Lindeinann, Phys. Ztschr. 11 (1910), p. 609.
A. Einstein, Ann. d. Phys. (4) 35 (1911), p. 689.
E. Grüneisen, Verh. d. Deutsch. Phys. Ges. 13 (1911), p. 836.
E. Grüneisen, Ann. d. Phys. (4) 39 (1912), p. 257.
Im folgenden soll die Literatur nur soweit vollständig angegeben werden, als sie auf die Theorie der Kristallgitter Bezug hat. Ausführliche Literaturangaben finden sich in den folgenden Darstellungen: F. Richarz, Die Theorie des Gesetzes von Dulong und Petit, Ztschr. f. anorg. Chem. 58 (1908), p. 366; 59 (1908), p. 146; Ann. d. Phys. 39 (1912), p. 1617; Verh. d. Deutsch. Phys. Ges. 18 (1916), p. 365.
A. Eucken, Neuere Untersuchungen über den Temperaturverlauf der spezifischen Wärme, Jahrb. d. Rad. u. Elektr. 8 (1911), p. 489; I. Conseil Solvay, Deutsche Ausg. p. 376 ff. (Halle a. S. 1914, Knapp).
A. Wigand, Neuere Untersuchungen über spezifische Wärmen, Jahrb. d. Rad. u. Elektr. 10 (1913), p. 54. E. Grüneisen, Molekulartheorie der festen Körper, II. Conseil Solvay, Brüssel 1913.
W. Nernst, Vorträge über die kinetische Theorie der Materie (Wolfskehl-Kongreß, Göttingen 1913; Leipzig 1914, B. G. Teubner), p. 63ff.; Die theoretischen und experimentellen Grundlagen des neuen Wärmesatzes, Kap. III u. IV (Halle a. S. 1918, Knapp).
E. Schrödinger, Die Ergebnisse der neueren Forschung über Atom-und Molekularwärmen, Die Naturwissenschaften 5 (1917), p. 537 u. 561.
E. Schrödinger, Der Energieinhalt der Festkörper im Lichte der neueren Forschung, Phys. Ztschr. 20 (1919), p. 420, 450, 474, 497, 523.
P. Dulong u. A. Th. Petit, Ann. chim. phys. 10 (1819), p. 395.
F. Neumann, Pogg. Ann. 23 (1831), p. 32.
H. V. Begnault, Ann. chim. phys. (2) 73 (1840), p. 1.
H. V. Begnault, Pogg. Ann. 51 (1840), p. 44, 213.
J.P. Joule, Phil. Mag. (3) 25 (1844), p. 334.
H. Kopp, Lieb. Ann. Supplem. 3 (1864), p. 1, 290, 307.
C. Pape, Pogg. Ann. 120 (1863), p. 337, 679; 122 (1864), p. 408; 123 (1864), p. 277.
F. Bicharz, Wied. Ann. 48 (1893), p. 708.
G.N. Lewis, Ztschr. f. phys. Chem. 32 (1900), p. 364.
G.N. Lewis, Ztschr. f. anorg. Chem. 55 (1907), p. 200.
G.N. Lewis, J. Amer. chem. soc. 29 (1907), p. 1165, 1516.
E. Grüneisen, Ann. d. Phys. (4) 26 (1908), p. 401.
L. Boltzmann, Wien. Sitzungsb. (2) 68 (1871), p. 397, 679, 712; Wiss. Abh. I, Nr. 18, p. 237; Nr. 19, p. 259; Nr. 20, p. 288; Vorles. über Gastheorie, II, Kap. 3 u. 4.
Die Zahlenangaben über atomistische Konstanten in diesem Artikel stützen sich auf die neuesten kritischen Zusammenstellungen: R. Ladenburg, Bericht über die Bestimmung von Plancks elementarem Wirkungsquantum h, Jahrb. d. Rad. u. Elektr. 12 (1920), p. 93; W. Gerlach, Die experimentellen Grundlagen der Quantentheorie (Sammlung Vieweg, Braunschweig 1921), VIII, p. 136.
H. F. Weber, Pogg. Ann. 154 (1875), p. 367, 553.
U. Behn, Wied. Ann. 66 (1898), p. 237.
U. Behn, Ann. d. Phys. 1 (1900), p. 257.
W. A. Tilden, Phil. Trans. 201 (1903), p. 37.
F. Nicharz, Wied. Ann. 67 (1899), p. 702; Marb. Ber. 1906, p. 187.
F. Bicharz, Marb. Der. 1904, p. 1; M. Reinganum, Phys. Ztschr. 10 (1909), p. 351; J. Duclaux, Paris C. R. 155 (1912), p. 1016; J. chim. phys. 11 (1913), p. 157.
C. Benedicks, Ann. d. Phys. (4) 42 (1918), p. 133.
A. H. Compito, Phys. Rev. (2) 5 (1915), p. 338: 6 (1916), p. 377; hierzu.
F. Schtwers, Phys. Rev. 8 (1916), p. 117.
E. Grüneisen, Verh. d. Deutsch. Phys. Ges. 13 (1911), p. 502.
Andere Versuche, die Quantenhypothese zu vermeiden und auf klassischem Boden zu bleiben, wurden zahlreich unternommen, doch ohne Erfolg; z. B.: R.C. Tolman, Phys. Rev. 4 (1914), p. 145.
S. Batnoivsky, Verh. d. Deutsch. Phys. Ges. 17 (1915), p. 64.
K. Försterimg, Ann. d. Phys. (4) 47 (1915), p. 1127.
W. Nernst, Verh. d. Deutsch. Phys. Ges. 18 (1916), p. 83; vgl. hierzu:.
L. Zehvdcr, Verh. d. Deutsch. Phys. Ges. 18 (1916), p. 134. 181.
A. Einstein, Ann. d. Phys. (4) 22 (1907), p. 180, 800; 34 (1911), p. 1 70, 590.
Lord Rayleigh, Phil. Mag. (5) 49 (1900). p. 539.
Lord Rayleigh, Nature 72 (1906), p. 524, 243.
J. H. Jeans, Phil. Mag. 10 (1905), p. 91.
M. Planck, Verh. d. Deutsch, phys. Ges. 1900, p. 202, 237; Ann. d. Phys. 4 (1901), p. 553, 564; 6 (1901), p. 818; 9 (1902), p. 629; Vorl. über die Theorie der Wärmestrahlung (Leipzig, vier von einander wesentlich verschiedene Auflagen, die erste 1906, die vierte 1921); s. auch: F. Reiche, Die Quantentheorie (Berlin 1921).
Eine Zusammenstellung der Literatur bei G. Hettner im Rubensheft der Naturwissenschaften 10 (1922), p. 10.33. Nachdem neuerdings W. Nernst und Th. Wulf [Yerh. d. Deutsch. Phys. Ges. 21 (1919), p. 294] Zweifel gegen die Gültigkeit des Planckschen Gesetzes geäußert hatten, wurde die letzte und genaueste Bestätigung von H. Rubens (Berl. Ber. 1911, p. 690) erbracht.
M. Planck, Verh. d. Deutsch, phys. Ges. 13 (1911), p. 138.
M. Planck, Ann. d Phys. 37 (1912), p. 642; Theorie der Wärmestrahlung, 2. Aufl. 1913.
Th. W. Richards [Ztschr. f. phys. Chem. 61 (1907). p. 183] gibt an: x = 0,5 · 10−12 dyn−1 cm−2. Eine neuere Messung von.
L. H. Adams [J. of. Wash. Acad, of Sciences 11 (1921), p. 45] ergab den noch erheblich kleineren Wert x = 0,16 · 10−12.
Wir nennen hier nur die wichtigsten und frühesten Veröffentlichungen: A. Eucken, Phys. Ztschr. 10 (1909), p. 586.
W. Nernst, Ann. d. Phys. (4) 36 (1911), p. 395. Eine ausführliche Übersicht über die experimentelle Literatur gibt.
E. Schrödinger, Phys. Ztschr. 20 (1919), p. 420, 450, 474, 497, 523 (s. Anm. 115b)
S. diese Encykl. V 11 (K. Herzfeld), Nr. 4, p. 961. W. Kernst, Gött. Nachr. Math.-Phys. Kl. 1906, p. 1; Berl. Ber. 1906, p. 933. Sie auch die in Anm. 134 zit. Bücher. Ferner M. Planck, Fhys. Ztschr. 13 (1912), p. 165; Ber. d. Deutsch, ehem. Ges. 45 (1912), p. 5. Vorles. über Thermodynamik (Berlin-Leipzig, 6. Aufl. 1921), IY, 6. Kap., p. 271.
Über die Grenzen der Anwendbarkeit der Debyeschen Schlußweise bei den tiefsten Temperaturen s. Cl. Schaefer, Ztschr. f. Phys. 7 (1921), p. 287 und M. Planck, Wärmestrahlung, 4. Aufl., § 185, p. 217.
A. Eucken, Verb. d. Deutsch, phys. Ges. 15 (1913), p. 571.
Cl. Schäfer, Ann. d. Phys. (4) 5 (1901), p. 220.
H. Thirring, Phys. Ztschr. 14 (1913), p. 867; 15 (1914), p. 127, 180.
L. Hopf u. G. Lechner, Verh. d. Deutsch. Phys. Ges. 16 (1914), p. 643.
K. Försterling, Ann. d. Phya. (4) 61 (1920), p. 549.
K. Försterling, Ztschr. f. Pkys. 8 (1922), p. 251.
K. Försterling, Ztschr f. Phys. 2 (1920), p. 172.
K. Försterling, Ztschr. f. Phys. 3 (1920), p. 9.
G. Mie, Ann. d. Phys. (4) 11 (1903), p. 667. S. auch diese Encyklop. V 10 (H. Kamerlingh Onnes und W. H. Keesom), N?. 74 f. Dort sind auch ältere Arbeiten zitiert, besonders die von K. F. Slotte.
E. Grüneisen, Ann. d. Phys. (4) 20 (1908), p. 393.
E. Grüneisen, Ann. d. Phys. (4) 26 (1908), p. 211.
E. Grüneisen, Ann. d. Phys. (4) 39 (1912), p. 257. S. auch Verh. d. Deutsch. Phys. Ges. 13 (1911), p. 836; 14 (1912), p. 322. II. Conseil de Physique Solvay 1913 (Brüssel 1913), Molekulartheorie der festen Körper.
S. Valentiner u. J. Wallot (Verh. d. Deutsch. Phys. Ges. 16 (1914), p. 767; Ann. d. Phys. (4) 46 (1915), p. 837) glaubten aus sorgfältigen Beobachtungen an Pt, Ir, Rh, Si, CaF2, FeS2 auf systematische Abweichungen schließen zu müssen. Doch konnte Grüneisen (Ann. d. Phys. (4) 55 (1918), p. 371; 58 (1919), p. 753) zeigen, daß diese Fehler (außer bei Si) nur auf dem angewandten Rechnungsverfahren beruhten.
S. auch E. M. Lémeray, Paris C. R. 131 (1900), p. 1291.
S. Ratnowsky, Ann. d. Phys. 38 (1912), p. 637; Verh. d. Deutsch. Phys. Ges. 15 (1913), p. 75.
P. Debye, Phys. Ztschr. 14 (1913), p. 259; Wolfskehl-Kongreß, Göttingen 1913 (B. G. Teubner, Leipzig 1913), Vortrag über Zustandsgieichung und Quantenhypothese mit einem Anhang über Wärmeleitung.
R. Ortvay, Verh. d. Deutsch. Phys. Ges. 15 (1913), p. 773.
Tresling führt diese Rechnung für Stahl nach Messungen von J. H. Poynting (Proc. Roy. Soc. (A) 86 (1912), p. 534) aus und erhält für die thermische Ausdehnung Übereinstimmung der Größenordnung.
Abhandlungen von E. Rasch (Mitt. aus. d. kgl. Materialprüfungsamt, Berlin 1912, p. 321), M.B. Weinstein (Ann. d. Phys. (4) 51 (1916), p. 465; 52 (1917), p. 203, 506) u. a. sind teils fehlerhaft, teils ohne Bedeutung für die Entwicklung der Theorie.
S. etwa M. Planck, Theorie der Wärmestrahlung, 4. Aufl. (Leipzig 1921), § 127, p. 126. Ferner C. G. Darwin und R. H. Fowler, Proc. Cambridge Phil. Soc. 21, Pt. 3 (1922), p. 262.
S. Boguslawski, Phys. Ztschr. 15 (1914), p. 283, 569, 806. Eine Behandlung des anharmonischen Oszillators findet sich auch in einer Arbeit über Bandenspektren der Halogenwasserstoffe von.
A. Kratzer (Ztschr. f. Phys. 3 (1920), p. 289). S. ferner A. Sommerfeld, Atombau und Spektrallinien, 3. Aufl. (Braunschweig 1922), Anhang 17.
J. Horn, Crelles J. f. d. reine u. angew. Math. 126 (1903), p. 194.
M. Born u. E. Brody, Ztschr. f. Phys. 6 (1921), p. 140. H. Poincare behandelt in seinem Werke Les Méthodes nouvelles de la mécanique celeste, Bd. II, Chap. XV, § 159 p. 160, (Paris 1893) das Problem des gestörten Oszillatorensystems für eine beliebige Störungsfunktion nach einer etwas anderen Methode, die für Anwendung der Quantenbedingungen ungeeignet ist. Auch findet sich in diesem Werke die von Born u. Brody benutzte Methode (Bd. II, Chap. XI, § 125, p. 17) ganz allgemein für beliebige mechanische Systeme entwickelt; die Verbindung dieses Verfahrens mit den Quantenregeln haben.
M. Born u. W. Pauli [Ztschr. f. Phys. 10 (1922), p. 137] hergestellt.
Wegen eines in der zit. Arbeit von M. Born u. E. Brody (Anm. 185) untergelaufenen Rechenfehlers vgl. die Bemerkung dieser Autoren in derZtschr. f. Phys. 8 (1922), p. 205.
E. Schrödinger [Ztschr. f. Phys. 11 (1922). p. 170] hat ein anderes Rechenverfahren angegeben; Berichtigung eines Irrtums hierzu ebenda p. 396.
M. Born, Ztschr. f. Phys. 7 (1921), p. 217, 327. Ein in der ersten Mitteilung begangener Fehler wird in der zweiten berichtigt.
O. Stem, Ann. d. Phys. (4) 51 (1916), p. 237. Stern betrachtet die Schwingungsgleichungen des endlichen Gitters und führt die freie Energie auf die Determinante derselben zurück. Eine Ausrechnung gelingt aber nur in dem einfachsten Falle der Punktreihe (eindimensionales Gitter).
W. Ackermann, Diss. Göttingen 1914; Ann. d. Phys. (4) 46 (1916), p. 197.
S. Boguslawski, Phys. Ztschr. 15 (1914), p. 806.
S. die in Anm. 189) zit. Abhandlung; ferner M. Born, Phys. Ztschr. 23 (1922), p. 125.
M. Born u. E. Brody, Ztschr. f. Phys. 6 (1921), p. 132.
Die klassische Rechnung ist von E. Schrödinger [Ztschr. f. Phys. 11 (1922), p. 170, 393] mitgeteilt worden; in derselben Abhandlung findet sich eine andere Ableitung der Born-Brodysehen Quantenformeln.
A. Magnus u. F. A. Lindemann, Ztschr. f. Elektrochem. 16 (1910), p. 269.
A. Magnus, Ztschr. f. Phys. 7 (1921), p. 141.
A. Magnus, Ann. d. Phys. (4) 48 (1915). p. 983.
Betreffs Kalium und Natrium s. G. v. Hevesy, Ztschr. f. phys. Chem. 101 (1922), p. 337.
E. Schrödinger teilt in seinem Bericht über den Energiegeh alt der Festkörper [Phys. Ztöchr. 20 (1919), p. 420, 450, 474, 523] Formeln mit, durch die dem anomalen Anstieg der spezifischen Wärme vor dem Schmelzpunkt Rechnung getragen werden soll. Für Natrium kann man die Anomalie einer Zusammenstellung von.
R. Ladenburg und R. Minkowski [Ztschr. f. Phys. 8 (1922), p. 137) entnehmen.
A. Wigand, Ann. d. Phys. (4) 22 (1907), p. 99 (insbes. p. 105); Jahrb. d. Rad. u. Elektr. 10 (1913), p. 54 (insbes. p. 75).
E. Brody, Phys. Ztschr. 23 (1922), p. 197.
O. Stern, Phys. Ztschr. 14 (1913), p. 629; auch wiedergegeben bei W. Nernst, Die theoretischen und experimentellen Grundlagen des neuen Wärmesatzes (Halle 1918), p. 139; Ztschr. f. Elektrochem. 25 (1919), p. 66. Eine andere Ableitung gibt Stern in der schon zitierten Abhandlung Ann. d. Phys. 51 (1916), p. 237.
O. Sackur, Ann. d. Phys. 36 (1911), p. 958; Nernst-Festschrift 1912, p. 405; Ann. d. Phys. 40 (1913), p. 67; Jahresb. d. Schles. Ges. f. vaterl. Kultur 1913.
H. Tetrode, Ann. d. Phys. 38 (1912), p. 434; 39 (1912), p. 255.
L. Schames [Phys. Ztschr. 21 (1920), p. 38, 39] hat später eine Ableitung nach derselben Methode versucht, doch ist sie nicht korrekt.
H. Tetrode, Phys. Ztschr. 14 (1913), p. 212.
W. H. Keesom, Leiden Comm. Suppl. 33 (Dez. 1913); Phys. Ztschr. 15 (1914), p. 217, 695.
E. Brody, Ztschr. f. Physik 6 (1921), p. 79.
H. Tetrode, Amsterdam Proc. 17 (1915), p. 1167.
G. Mie, Ann. d. Phys. (4) 11 (1903), p. 657; dort ist auch altere Literatur zitiert.
P. Weiß, Verb. d. Deutsch. Phys. Ges. 13 (1911), p. 718.
A. Eucken, Phys. Ztschr. 12 (1911), p. 1005; Ann. d. Phys. (4) 34 (1911)
L. S. Ornstein u. I. Zernike, Amsterdam Proc. 19 (1916), p. 1295.
Author information
Authors and Affiliations
Additional information
Besonderer Hinweis
Dieses Kapitel ist Teil des Digitalisierungsprojekts Springer Book Archives mit Publikationen, die seit den Anfängen des Verlags von 1842 erschienen sind. Der Verlag stellt mit diesem Archiv Quellen für die historische wie auch die disziplingeschichtliche Forschung zur Verfügung, die jeweils im historischen Kontext betrachtet werden müssen. Dieses Kapitel ist aus einem Buch, das in der Zeit vor 1945 erschienen ist und wird daher in seiner zeittypischen politisch-ideologischen Ausrichtung vom Verlag nicht beworben.
Rights and permissions
Copyright information
© 1923 Springer Fachmedien Wiesbaden
About this chapter
Cite this chapter
Born, M. (1923). Thermodynamik. In: Atomtheorie des Festen Zustandes (Dynamik der Kristallgitter). Fortschritte der Mathematischen Wissenschaften in Monographien. Vieweg+Teubner Verlag, Wiesbaden. https://doi.org/10.1007/978-3-663-16228-5_5
Download citation
DOI: https://doi.org/10.1007/978-3-663-16228-5_5
Publisher Name: Vieweg+Teubner Verlag, Wiesbaden
Print ISBN: 978-3-663-15652-9
Online ISBN: 978-3-663-16228-5
eBook Packages: Springer Book Archive