Zusammenfassung
Die im Abschnitt I besprochenen kinematischen Folgerungen der Relativitätstheorie lassen sich viel übersichtlicher darstellen, wenn man die vierdimensionale Raum—Zeitwelt den Betrachtungen zugrunde legt. Man kann zwei verschiedene Darstellungen nebeneinander verwenden.
Access this chapter
Tax calculation will be finalised at checkout
Purchases are for personal use only
Preview
Unable to display preview. Download preview PDF.
Literatur
Über die Durchführung der Rechnung vgl. A. Einstein, Ann. d. Phys. 49 (1916), p. 806, Gl. (50) im Fall \(\sqrt { - g} = konst.\) W. Pauli jr., Phys. Ztschr. 20 (1919), p. 25, im allgemeinen Fall.
Man vgl. hierzu Anm. 4) zu Minkowskis Vortrag „Raum und Zeit“ in der Sammlung, Das Relativitätsprinzip, Leipzig 1913, sowie M. v. Laue, Phys. Ztschr. 13 (1912), p. 118
A. Sommerfeld, Phys. Ztschr. 10 (1909), p. 826.
Auch die Lorentz-Transformation sowie die relativistischen Formeln für Dopplereffekt, Aberration und Reflexion am bewegten Spiegel werden von Varičak mit der Bolyai-Lobatschefskyschen Geometrie in formalen Zusammenhang gebracht. Man vgl. die Noten: V. Varičak, Phys. Ztschr. 11 (1910), p. 93, 287, 586; Belgrader Akademieber. 88 (1911); das zusammenfassende Referat im Jahresber. d. Deutsch. Math.-Ver. 21 (1912), p. 103; sowie Agramer Akademieber. (1914), p. 46; (1915), p. 86 und 101; (1916), p. 79; (1918), p. 1; (1919), p. 100.
M. Born, Ann. d. Phys. 30 (1909), p. 1.
A. Sommerfeld, Ann. d. Phys. 33 (1910), p. 670, 1. c. Anm. 55).
A. Sommerfeld, Ann. d. Phys. 32 (1910), p. 752, 1. c. Anm. 55).
E. Cunningham, Proc. London math. Soc. 8 (1910), p. 77;.
H. Bateman, Proc. London math. Soc. 8 (1910), p. 223.
Ph. Frank, Ann. d. Phys. 35 (1911), p. 599.
M. Planck, Verhandl. d. deutschen phys. Ges. 4 (1906), p. 136.
Dieses Ergebnis ist bereits in den Entwicklungen von Planck [1. c. Anna. 129)] implizite enthalten und wurde hernach insbesondere von C. Tolman, Phil. Mag. 21 (1911), p. 296 betont.
A. H. Bucherer, Verh. d. deutschen phys. Ges. 6 (1908), p. 688. Phys. Ztschr. 9 (1908), p. 755. Ann. d. Phys. 28 (1909), p. 513 und 29 (1909), p. 1063. Siehe auch die anschließenden Versuche von
K. Wolz, Ann. d. Phys. 30 (1909), p. 373; sowie die Diskussion zwischen Bucherer und Bestelmeyer
A. Bestelmeyer, Ann. d. Phys. 30 (1909), p. 166.
A. H. Bucherer, Ann. d. Phys. 30 (1909), p. 974.
A. Bestelmeyer, Ann. d. Phys. 32 (1910), p. 231.
E. Hupka, Ann. d. Phys. 31 (1910), p. 169; vgl. dazu auch die Diskussion von W. Heil, Ann. d. Phys. 31 (1910), p. 519.
S. Ratnowsky, Dissertation Genf 1911.
G. Neumann, Breslauer Dissertation 1914. Auszug in den Ann. d. Phys. 45 (1914), p. 529; Referat von C. Schäfer über diese Neumannschen Versuche in Verh. d. deutschen phys. Ges. 15 (1913), p. 935; Phys. Ztschr. 14 (1913), p. 1117.
C. Schäfer, Ann. d. Phys. 49 (1916), p. 934.
Ch. E. Guye u. Ch. Lavanchy, Arch. de Genève 41 (1916), p. 286, 353, 441.
K. Glitscher, Dissertation München 1917, Auszug in den Ann. d. Phys. 52 (1917), p. 608. Vgl. auch A. Sommerfeld, Atombau und Spektrallinien, Braunschweig, 1. Aufl. 1919, p. 373ff., 2. Aufl. 1920, p. 370, der auf W. Lenz als ersten Urheber dieser Prüfung der Massenveränderlichkeit hinweist.
M. Planck, Verh. d. deutschen phys. Ges. 6 (1908), p. 728; Phys. Ztschr. 9 (1908), p. 828.
K. Schwarzschild, Gött. Nachr, math.-naturw. Kl., 1903, p. 125. Siehe auch H. A. Lorentz, Art. V 14 dieser Encykl., Nr. 9. 150; M. Born, Ann. d. Phys. 28 (1909), p. 571.
G. Herglotz, Gött. Nachr., math.-naturw. Kl., 1904, p. 549
A. Sommerfeld, Ann. d. Phys. 33 (1910), 1. c. Anm. 55), § 7, p. 665 ff.
Vgl. die vor Aufstellung der Relativitätstheorie erschienenen, ausführlichen Diskussionen der Reflexionsgesetze am bewegten Spiegel bei W. Hicks, Phil. Mag. 3 (1902), p. 9; M. Abraham, Boltzmann-Festschrift 1904, p. 85; Ann. d. Phys 14 (1904), p. 236; Theorie der Elektrizität (2), 1. Aufl., Leipzig 1905, p. 343, § 40; ferner auch
E. Kohl, Ann. d. Phys. 28 (1909), p. 28.
H. Bateman, Phil. Mag. 18 (1909), p. 890.
O. Heaviside, Nature 67 (1902), p 6; vgl. auch H. A. Lorentz, Art. V 14 dieser Encykl., Nr. 14, p. 180 und die dort zitierte Literatur.
M. Abraham, Ann. d. Phys. 14 (1904), p. 236; Theorie der Elektrizität 2, 1. Aufl. (1906), § 13-15.
H. Poincaré, Rend. Pal., L c. Anm. 11), § 5.
M. v. Laue, Verh. d. deutschen phys. Ges. 10 (1908), p. 888; Ann. d. Phys. 28 (1909), p. 436.
Vgl. H. A. Lorentz, Art. V 14 dieser Encykl., Nr. 20, p. 190, Gl. (74).
M. Abraham, Theorie d. Elektrizität 2, 2. Aufl. (1908), p. 387.
H. Minkowski, II, 1. c. Anm. 54; siehe auch die Ableitung von A. Einstein und J. Laub, Ann. d. Phys. 26 (1908), p. 532, in der vom Tensorkalkül kein Gebrauch gemacht wird.
H. A. Lorentz, Alte und neue Fragen der Physik, Phys. Ztscnr. 11 (1910), p. 1234; insbesondere p. 1242. M. v. Laue, Das Relativitätsprinzip, 1. Aufl., Braunschweig 1911, p. 119.
Die Grenzbedingungen in der Minkowskischen Elektrodynamik werden diskutiert bei A. Einstein und J. Laub, Ann. d. Phys. 28 (1909), p. 445 und M. v. Laue, Das Relativitätsprinzip, 1. Aufl. 1911, p. 128 und 129.
Ph. Frank, Ann. d. Phys. 27 (1908), p. 897.
E. Henschke, Berl. Dissert. 1912; Ann. d. Phys. 40 (1913), p. 887.
I. Ishiwara, Jahrbuch f. Rad. u. Elektr. 9 (1912), p. 560; Ann. d. Phys. 42 (1918), p. 986 leiten die Feldgleichungen aus einer Verallgemeinerung des Variationsprinzips (232) her.
Minkowski-Born, Math. Ann. 68 (1910), p. 526; auch separat, Leipzig 1910; siehe dazu auch
A. D. Fokker, Phil. Mag. 39 (1920), p. 404.
Ph. Frank, Ann. d. Phys. 27 (1908), p. 1059.
W. Dällenbach, Dissert. Zürich 1918; Ann. d. Phys. 58 (1919), p. 523.
M. Abraham, Rend. Pal. 28 (1909), p. 1; vgl. auch die Diskussion zwischen Abraham und Nordström.
G. Nordström, Phys. Ztschr. 10 (1909), p. 681.
M. Abraham, Phys. Ztschr. 10 (1909), p. 737.
G. Nordström, Phys. Ztschr. 11 (1910), p. 440.
M. Abraham, Phys. Ztschr. 11 (1910), p. 627. Die Nordströmschen Einwände lassen sich nicht aufrechthalten.
H. Minkowski, Abh. II, 1. c. Anm. 54). Zu den gleichen Ausdrücken für Sik gelangten auch G. Nordström, Dissert. Helsingfors 1908 und auf Grund eines Variationsprinzips J. Ishiwara, Ann. d. Phys. 42 (1913), p. 986.
W. Bällenbach, Ann. d. Phys. 59 (1919), p. 28.
R. Grammel, Ann. d. Phys. 41 (1913), p. 570.
M. Abraham, Ann. d. Phys. 44 (1914), p. 537.
A. Einstein und J. Laub, Ann. d. Phys. 26 (1908), p. 541.
R. Gans, Über das Biot-Savartsche Gesetz, Phys. Ztschr. 12 (1911), p.806.
Vgl. dazu auch A. Weber, Phys. Ztschr. 11 (1910), p. 134.
H. A. Wilson, Phil. Trans. (A) 204 (1904), p. 121. Über einen älteren negativ verlaufenen Versuch von Blondlot mit Luft als Dielektrikum sowie über den Standpunkt der älteren Elektronentheorie vgl. II. A. Lorcn’z, Art. V 13 dieser Encykl., Nr. 20; Art. V 14, Nr. 45. Über die Diskussion des Wilsonschen Versuches vom Standpunkt der Relativitätstheorie siehe A. Einstein und J. Laub, 1. c. Anm. 176); M. v. Laue, Das Relativitätsprinzip, 1. Aufl., Braunschweig 1911, p. 129f; H Weyl, Raum — Zeit—Materie, 1. Aufl., Berlin 1918, p. 155.
H. A. Wilson u. M. Wilson, Proc. Roy. Soc. (A), 89 (1913), p. 99.
G. B. Airy, Proc. Roy. Soc. 20 (1871), p. 35; 21 (1873), p. 121; Phil. Mag. 43 (1872), p. 310.
Vgl. H. A. Lorentz, Arch, néerl. 21 (1887), p. 103 [Ges. Abh. XIV, p. 341], daselbst ältere Literatur.
M. v. Laue, Das Relativitätsprinzip, 1. Aufl. (1911), p. 134.
A. Scheye, Über die Fortpflanzung des Lichtes in einem bewegten Dielektrikum, Ann. d Phys. 30 (1909), p 805.
A. Sommerfeld, Heinr.-Weber-Festschrift; Phys. Ztschr. 8 (1907), p. 841; Ann. d. Phys. 44 (1914), p 177.
L. Brillouin, Ann. d. Phys. 44 (1914), p. 203.
G. N. Lewis u. C. Tohnan, Phil. Mag. 18 (1909), p. 510. Einwendungen von
N. Campbell, Phil. Mag. 21 (1911), p. 626 gegen die Schhißweise dieser Autoren treffen mehr die Ausdrucksweise als das Wesen der Sache. Wie nämlich
P. Epstein, Ann. d. Phys. 36 (1911), p. 729 gezeigt hat, lassen sich die Schlüsse von Lewis und Tolman vollkommen streng gestalten.
F. Jüttner, Ztschr. Math. Phys. 62 (1914), p. 410.
A. Einstein, Ann. d. Phys. 18 (1905), p. 639 (auch in der Sammlung „Relativitätsprinzip“). Hier wird der Satz von der Trägheit der Energie zum erstenmal ausgesprochen; vgl. auch Ann. d. Phys. 20 (1906), p. 627.
G. N. Lewis, Phil. Mag. 16 (1908), p. 705, geht umgekehrt von der Forderung E = mc 2 aus und leitet daraus vermittels der Gleichung \(u\frac{d}{{dt}}\left( {mu} \right) = {\text{ }}\frac{{dE}}{{dt}}\) die Abhängigkeit der Masse von der Geschwindigkeit ab: \(m = \frac{{{m_0}}}{{\sqrt {1 - {\beta ^2}} }}\).
A. Einstein, Ann. d. Phys. 23 (1907), p. 371.
H. A. Lorentz, Das Relativitätsprinzip, 3 Haarlemer Vorträge vgl. auch H. A. Lorentz, Over de massa der energie, Amst. Versl. 20 (1911), p. 87.
Nimmt man an, daß das System bloß der Einwirkung elektromagnetischer Kräfte ausgesetzt ist, so läßt sich diese Annahme umgehen. Vgl. A. Einstein, Jahrb. f. Rad. u. El. 4 (1907), p. 440. — Ein abgegrenzter, ebener Lichtwellenzug bildet insofern einen Ausnahmefall, als sein Impuls in keinem Koordinatensystem verschwindet (vgl. Nr. 30). Da in der angegebenen Formel in diesem Fall u = c zu setzen ist, muß man ihm die Ruhmasse Null zuordnen (vgl. H. A. Lorentz, 1. c. Anm. 222).
M. Planck, Berl. Ber. 1907, p. 542; Ann. d. Phys. 76 (1908), p. 1; A. Einstein, Jahrb. f. Rad. u. El. 4 (1907), p. 443.
P. Langevin, J. de Phys. (5) 3 (1913), p. 553. Langevin wollte damals alle Abweichungen der Atomgewichte von der Ganzzahligkeit auf die Trägheit der inneren Energie der Atomkerne zurückführen. Die Notwendigkeit, dabei auch eventuellen Isotopien zu berücksichtigen, wie sie heute durch die Astonschen Versuche als in den meisten Fällen tatsächlich vorhanden nachgewiesen sind, wurde bald darauf von
R. Swinne, Phys. Ztschr. 14 (1913), p. 145 betont.
W. D. Harkins u. E. D. Wilson, Ztschr. f. anorg. Chem. 95 (1916), p. 1 u. 20; W. Lenz, Münch. Ber. 1918, p. 35; Naturw. 8 (1920), p. 181.
O. Stern u. M. Vollmer, Ann. d. Phys. 59 (1919), p. 225.
A. Smekal, Naturw. 8 (1920), p. 206; Wien. Ber. 1920, math.-nat. Kl.
M. Abraham, Phys. Ztschr 10 (1909), p 739; M. v. Laue, Das Relativitätsprinzip, 1. Aufl., Braunschweig 1911, und Ann. d. Phys. 35 (1911), p. 524; vgl. auch W. Schottky, Berl Diss. 1912.
M. Planck, Phys. Ztschr. 9 (1908), p. 828.
M. v. Laue, Ann. d. Phys. 35 (1911), p. 524 und Das Relativitätsprinzip, 1. Aufl. 1911, p. 87, Gl. (102), p. 153, Gl. (XXVII).
M. Planck, 1. c. Anm. 225), vgl. auch A. Einstein, Jahrb. f. Rad. El. 4 (1907), p. 411.
A. Einstein, Ann. d. Phys. 23 (1907), p. 371 und allgemeiner im Jahrb. f. Rad. u. El. 4 (1907), p. 446 u. 447.
P. Epstein, Ann. d. Phys. 36 (1911), p. 779.
G. N. Lewis und C. Tolman, Phil. Mag. 18 (1909), p. 610.
M. v. Laue, Phys. Ztschr. 12 (1911), p. 1008.
M. v. Laue, Ann. d. Phys. 35 (1911), p. 524.
M. v. Laue, Ann. d’ Phys. 38 (1912), p. 370.
M. Abraham, Ann. d. Phys. 10 (1903), p. 174 sowie Theorie der Elektrizität, 2, 1. Aufl. 1905, p. 170 ff.
M. Born, Ann. d. Phys. 30 (1909), p. 1.
P. Ehrenfest, Phys. Ztschr. 10 (1909), p. 918.
G. Herglotz, Ann. d. Phys. 31 (1910), p. 393.
F. Noether, Ann. d. Phys. 31 (1910), p. 919.
Man vgl. dazu: M. Born, Phys. Ztschr. 11 (1910), p. 233.
M Planck, Phys. Ztschr. 11 (1910), p. 294.
W. v. Ignatowsky, Ann. d. Phys. 33 (1910), p. 607.
P. Ehrenfest, Phys. Ztschr. 11 (1910), p. 1127; M. Born, Gött. Nachr. 1910, p. 161.
M. v. Laue, Phys. Ztschr. 12 (1911), p. 85.
G. Herglotz, Ann. d. Phys. 36 (1911), p. 493.
M. v. Laue, 1. c. Anm. 228), ferner: Das Relativitätsprinzip, Braunschweig 1911, § 26. — In der Elektrodynamik bewegter Korper hatte schon früher M. Abraham in genau analoger Weise relative Spannungen eingeführt [Rend. Pal. 28 (1909), p. 1].
A. Einstein, Jahrb. f. Rad. u. El. 4 (1907), p. 441, § 13.
A. Sommerfeld, Ann. d. Phys. 32 (1910), p. 775. Zum erstenmal ausgesprochen bei M. Planck, 1. c. Anm. 225).
W. v. Ignatowsky, Phys. Ztschr. 12 (1911), p. 441.
E. Lamla, Berl. Diss. 1911; Ann. d. Phys. 37 (1912), p. 772.
M. Planck, 1. c. Anm. 225). Vgl. auch die Arbeit von F. Hasenöhrl, Wien. Ber. 116 (1907), p. 1391, der unabhängig von Planck auf anderem Wege zu ähnlichen Resultaten gelangte.
A. Einstein, Jahrb. f. Rad. u. El. 4 (1907), p. 411, § 15, 16.
H. v Heimholte, Crelles J. 100 (1886), p. 137 und 213 [Ges. Abh. 3 (1895), p. 225].
F. Hasenöhrl, Wien. Ber. 113 (1904), p. 1039; Ann. d. Phys. 15 (1904), p. 344 und 16 (1905), p. 589.
F. Jüttner, Ann. d. Phys. 34 (1911), p. 856.
Additional information
Besonderer Hinweis
Dieses Kapitel ist Teil des Digitalisierungsprojekts Springer Book Archives mit Publikationen, die seit den Anfängen des Verlags von 1842 erschienen sind. Der Verlag stellt mit diesem Archiv Quellen für die historische wie auch die disziplingeschichtliche Forschung zur Verfügung, die jeweils im historischen Kontext betrachtet werden müssen. Dieses Kapitel ist aus einem Buch, das in der Zeit vor 1945 erschienen ist und wird daher in seiner zeittypischen politisch-ideologischen Ausrichtung vom Verlag nicht beworben.
Rights and permissions
Copyright information
© 1921 Springer Fachmedien Wiesbaden
About this chapter
Cite this chapter
Pauli, W. (1921). Weiterer Ausbau der speziellen Relativitätstheorie. In: Relativitätstheorie. Vieweg+Teubner Verlag, Wiesbaden. https://doi.org/10.1007/978-3-663-15829-5_3
Download citation
DOI: https://doi.org/10.1007/978-3-663-15829-5_3
Publisher Name: Vieweg+Teubner Verlag, Wiesbaden
Print ISBN: 978-3-663-15264-4
Online ISBN: 978-3-663-15829-5
eBook Packages: Springer Book Archive