Durchführung der Versuche

Zusammenfassung

Die Widerstandsversuche sind zunächst in stehendem Wasser sehr eingehend durchgeführt worden. Die Ergebnisse der Widerstandsmessungen sind in der Abbildung 2 wiedergegeben. Die Messungen von Trimm und Tauchung sind über

EquationSource% MathType!Translator!2!1!LaTeX.tdl!TeX -- LaTeX 2.09 and later! % MathType!MTEF!2!1!+- % feaaguart1ev2aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2CaerbuLwBLn % hiov2DGi1BTfMBaeXatLxBI9gBaerbd9wDYLwzYbItLDharqqtubsr % 4rNCHbGeaGqiVu0Je9sqqrpepC0xbbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq-Jc9 % vqaqpepm0xbba9pwe9Q8fs0-yqaqpepae9pg0FirpepeKkFr0xfr-x % fr-xb9adbaqaaeGaciGaaiaabeqaamaabaabaaGcbaGaamOramaaCa % aaleqabaGaaGOmaaaakiabg2da9maalaaabaGaamODamaaCaaaleqa % baGaaGOmaaaaaOqaaiaadEgacqGHflY1caWGmbaaaaaa!3EBB! \[{F^2} = \frac{{{v^2}}}{{g \cdot L}}\]$$

aufgetragen und in Abbildung 3 wiedergegeben. Die Abbildung 4 gibt die Versuchsergebnisse in dimensionsloser Form als Widerstandsbeiwerte EquationSource% MathType!Translator!2!1!LaTeX.tdl!TeX -- LaTeX 2.09 and later! % MathType!MTEF!2!1!+- % feaaguart1ev2aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2CaerbuLwBLn % hiov2DGi1BTfMBaeXatLxBI9gBaerbd9wDYLwzYbItLDharqqtubsr % 4rNCHbGeaGqiVu0Je9sqqrpepC0xbbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq-Jc9 % vqaqpepm0xbba9pwe9Q8fs0-yqaqpepae9pg0FirpepeKkFr0xfr-x % fr-xb9adbaqaaeGaciGaaiaabeqaamaabaabaaGcbaGaam4qamaaBa % aaleaacaWGxbaabeaakiabg2da9maalaaabaGaam4Daaqaaiabeg8a % Yjaac+cacaaIYaGaamODamaaCaaaleqabaGaaGOmaaaakiaaicdaaa % aaaa!3FB5!\[{C_W} = \frac{w}{{\rho /2{v^2}0}}\]$$ als Funktion der Froude’schen Zahl EquationSource% MathType!Translator!2!1!LaTeX.tdl!TeX -- LaTeX 2.09 and later! % MathType!MTEF!2!1!+- % feaaguart1ev2aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2CaerbuLwBLn % hiov2DGi1BTfMBaeXatLxBI9gBaerbd9wDYLwzYbItLDharqqtubsr % 4rNCHbGeaGqiVu0Je9sqqrpepC0xbbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq-Jc9 % vqaqpepm0xbba9pwe9Q8fs0-yqaqpepae9pg0FirpepeKkFr0xfr-x % fr-xb9adbaqaaeGaciGaaiaabeqaamaabaabaaGcbaGaamOraiabg2 % da9maalaaabaGaamODaaqaamaakaaabaGaam4zaiabgwSixlaadYea % aSqabaaaaaaa!3CF0!\[F = \frac{v}{{\sqrt {g \cdot L} }}\]$$ und die Abbildung 5 als Funktion der Froude’schen Tiefenzahl EquationSource% MathType!Translator!2!1!LaTeX.tdl!TeX -- LaTeX 2.09 and later! % MathType!MTEF!2!1!+- % feaaguart1ev2aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2CaerbuLwBLn % hiov2DGi1BTfMBaeXatLxBI9gBaerbd9wDYLwzYbItLDharqqtubsr % 4rNCHbGeaGqiVu0Je9sqqrpepC0xbbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq-Jc9 % vqaqpepm0xbba9pwe9Q8fs0-yqaqpepae9pg0FirpepeKkFr0xfr-x % fr-xb9adbaqaaeGaciGaaiaabeqaamaabaabaaGcbaGaamOramaaBa % aaleaacaWGObaabeaakiabg2da9maalaaabaGaamODaaqaamaakaaa % baGaam4zaiabgwSixlaadIeadaWgaaWcbaGaam4Daaqabaaabeaaaa % aaaa!3F2C!\[{F_h} = \frac{v}{{\sqrt {g \cdot {H_w}} }}\]$$. Während die Versuche im Bereich von F_h < 0,85 und F_h > 1,2 eindeutige Meßwerte ergaben, zeigten sich in dem dazwischen liegenden Bereich langperiodische Schwankungen des Widerstandes. Es wurde zunächst beobachtet und dann auch später durch die Druckmessung bestätigt, daß sich in diesem Geschwindigkeitsbereich vor dem Modell Querwellen bilden, die schneller als das Modell laufen. Während der Ausbildung der Welle am Vorschiff vergrößert sich der Trimm und der Widerstand. Wenn die Welle sich vom Modell gelöst hat, liegt das Vorschiff zunächst in einem Wellental, der Trimm und der Widerstand nimmt ab, bis sich wieder eine neue Querwelle gebildet hat und sich der Vorgang wiederholt.