Erscheinungen in einem nicht im stationären Zustand befindlichen Gase

Zusammenfassung

In dem 6. und 7. Kapitel besprachen wir die physikalischen Eigenschaften ein es Gases, in dem die Molekularbewegung in jedem Punkte in bezug auf jede Richtung im Raume symmetrisch war. Wir wollen uns nun mit einer weit komplizierteren Klasse von Erscheinungen beschäftigen, für welche diese Eigenschaft nicht mehr zutrifft. Betrachten wir den Ausdruck, den wir für das Geschwindigkeitsverteilungsgesetz in irgend einem Punkte eines Gases im Normalzustand erhalten hatten, nämlich

$$ vf = v{\left( {\frac{{hm}}{\pi }} \right)^{3/2}}{e^{ - hm\left[ {{{\left( {u - {u_0}} \right)}^2} + {{\left( {v - {v_0}} \right)}^2} + {{\left( {w - {w_0}} \right)}^2} + 2x} \right]}} $$

((507))

so bemerken wir, daß es da fünf unabhängige Konstanten u₀, v₀, w ₀ h und v gibt. Die Konstanz von u₀, v₀, w₀ bedeutet, daß die Massenbewegung des Gases innerhalb des Gases überall gleich ist: variiert diese Massenbewegung von Punkt zu Punkt in dem Gase, so bewegen sich die Gasschichten relativ zueinander und wir stehen vor dem Problem, die Viskosität des Gases zu bestimmen. Ähnlich bedeutet die Konstanz von h die Gleichheit der Temperatur innerhalb des Gases: ändert sich diese von Punkt zu Punkt, so haben wir das Problem der Wärmeleitung vor uns.