Der ballistische Entmagnetisierungsfaktor beim Kreiszylinder

Zusammenfassung

Wir sehen nun zunächst von der Abnahme von N _II bei den hohen Induktionen ab, sondern betrachten N _II als von der Induktion unabhängig, d. h. als konstant für ein gegebenes Dimensionsverhältnis. Nach dem Obigen muß auch für den Kreiszylinder sich der Entmagnetisierungsfaktor durch die Gleichung (14)

$$ H = {H_a} - NI = {H_a} + {H_e} $$

definieren lassen; d. h. wir haben auch hier die Aufgabe, das entmagnetisierende Feld ℌ_e zu bestimmen. Dieses ist aber an jeder Stelle durch die Wirkungen aller freien magnetischen Belegungen auf dem magnetischen Körper gegeben, die letzteren aber sind durch die Zahl der an jedem Oberflächenelement des Körpers endigenden Magnetisierungslinien, und diese durch die in dem Körper vorhandene Magnetisierung 葥 bestimmt. Diese ist aber, wie oben gezeigt, bei einem Kreiszylinder sicher nicht homogen; die Erfahrung zeigt durch Messung der Induktion in verschiedenen Querschnitten des Körpers, daß sie im allgemeinen in der Mitte am größten ist und nach beiden Seiten zu symmetrisch abnimmt. Trägt man die in verschiedenen Querschnitten eines Kreiszylinders gemessenen Induktionen, bzw. Zahlen des Induktionsflusses durch den Querschnitt, als Funktion der Entfernung vom Mittelpunkt auf, so erhält man eine Kurve mit einem flachen Maximum in der Mitte, die nach den Enden stärker abfällt, somit einer umgekehrten Kettenlinie sehr ähnlich ist.