Zusammenfassung
Wir haben im vorangehenden Abschnitt gezeigt, daß es in der Mehrzahl der in Betracht kommenden Fälle möglich ist, die Dispersion des Lichtes in Gasen innerhalb weit von Absorptionsgebieten liegender Teile des Spektrums durch die Formel (1) mit genügender Annäherung wiederzugeben. Man ist daher in der Lage, das optische Verhalten eines Gases durch zwei konstante Größen: N und n 0 gewissermaßen zu charakterisieren. Durch die Größe N ist die Anzahl der schwingungsfähigen elektrischen Kerne der „Dispersionselektronen“ pro Volumeneinheit gegeben; die Art ihrer Bindung im Schöße des Atoms soll durch die Eigen-frequenz der freien ungedämpften Schwingung (n 0) bestimmt sein. In bezug auf Ladung und Masse denken wir uns diese schwingungsfälligen Teile der Atome den Kathodenstrahlenteilchen bzw. den ß-Teilchen gleich. Inwiefern durch das Mitschwingen dieser Dispersionselektronen die Fortpflanzungsgeschwindigkeit der Lichtwellen im gasförmigen Medium modifiziert wird, haben wir im ersten Abschnitt theoretisch erörtert.
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Literature
Vgl. auch „Science Progress”, Nr. 10, Oktober 1908.
C. u. M. Cuthbertson, Proc. Roy. Soc. [A] 89, 361 (1913).
Bezüglich der technischen Verwendung zu gasanalytischen Zwecken (F. Haber) vgl. die Dissertation von L. Stuckert a. a. O.
P. Drude, Ann. d. Phys. 14, 677 u.fL (1904).
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Loria, S. (1914). Refraktion, Dispersion und chemische Zusammensetzung des Gases. In: Die Lichtbrechung in Gasen als Physikalisches und Chemisches Problem. Sammlung Vieweg. Vieweg+Teubner Verlag, Wiesbaden. https://doi.org/10.1007/978-3-663-02947-2_7
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DOI: https://doi.org/10.1007/978-3-663-02947-2_7
Publisher Name: Vieweg+Teubner Verlag, Wiesbaden
Print ISBN: 978-3-663-01034-0
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