Zusammenfassung
Als Fundamentallösung der Poisson-Gleichung bezeichnet man eine Lösung \(\varPhi :\mathbb {R}^n\rightarrow \mathbb {R}\) der Gleichung
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- 1.
G. Green, 1793–1841
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Übungen
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Übung 5.1 (Schwarz’sches Spiegelungsprinzip)
Für \(n\ge 2\) sei \(u\in H^1(\varOmega )\) eine (distributionell) harmonische Funktion auf dem Halbraum \(\varOmega = \mathbb {R}^n_+ = \mathbb {R}^{n-1}\times \mathbb {R}_+\). Es gelte \(u|_{\partial {\varOmega }} = 0\) im Spursinn. Wir betrachten die ungerade Fortsetzung \(\tilde{u} :\mathbb {R}^n\rightarrow \mathbb {R}\),
Zeigen Sie, dass \(\tilde{u}\) auf \(\mathbb {R}^n\) harmonisch ist.
Übung 5.2 (Eigenschaften der Darstellungsformel)
Sei \(n\ge 2\) und \(\varPhi \) das Newton-Potential. Sei \(f\in C_c^2(B_r(0))\) rotationssymmetrisch und \(u:=\varPhi *f\). Zeigen Sie, dass u rotationssymmetrisch ist, also \(u(Rx)=u(x)\) für jede Rotationsmatrix \(R\in \textit{SO}(n)\). Zeigen Sie weiterhin, dass für alle \(x\in \mathbb {R}^n\) mit \(|x|>r\) gilt:
Übung 5.3 (\(^*\)Lösungsoperator auf \(L^1(\varOmega )\))
Mit dem Newton-Potential \(\varPhi \) betrachten wir den Lösungsoperator des Poisson-Problems auf dem Ganzraum, \(S : f\mapsto f*\varPhi \). Es soll gezeigt werden, dass S nicht zu einem beschränkten Operator \(L^1(\mathbb {R}^n) \rightarrow W^{2,1}(\mathbb {R}^n)\) fortgesetzt werden kann. Zeigen Sie dazu, dass es keine Konstante C gibt, so dass für alle \(f \in C_c^2(\mathbb {R}^n)\) gilt:
Hinweis: Betrachten Sie \(f_k\) mit \(f_k\rightarrow \delta _0\) in \(\mathscr {D}'(\mathbb {R}^n)\) und verwenden Sie Übung 5.2.
Übung 5.4 (Ein Neumann-Problem im Halbraum)
Es sei \(\varOmega = \mathbb {R}^3_+= \mathbb {R}^2\times \mathbb {R}_+\) der Halbraum mit Rand \(\partial {\varOmega } \equiv \mathbb {R}^2\), \(\rho \in C^0_c(\mathbb {R}^2)\) eine Ladungsdichte auf \(\partial {\varOmega }\). Wir betrachten
Beweisen Sie, dass u harmonisch ist und für \(\bar{x}\in \mathbb {R}^2\) die Randbedingung
erfüllt. Hinweis: Interpretieren Sie die Integraldarstellung von \(\partial _3 u(\bar{x},1/m)\) als Faltung von \(\rho \) mit einer Dirac-Folge.
Übung 5.5 (Spiegelung am Kreisrand)
Sei \(B_1(0)\) der Einheitskreis in \(\mathbb {R}^2\), \(f\in L^2(B_1(0),\mathbb {R})\) und \(u\in H^1_0(B_1(0),\mathbb {R})\) mit \(\Delta u = f\) in \(B_1(0)\). Mit \(r := |x|\) setzen wir
Zeigen Sie \(w\in H^1_{\textrm{loc}} (\mathbb {R}^2,\mathbb {R})\) und \(\Delta w=g\) mit
Übung 5.6 (\(^*\)Implizite Randbedingung bei einer distributionellen Gleichung)
Für \(n\ge 2\) sei \(\varOmega = \mathbb {R}^n_+ = \mathbb {R}^{n-1}\times \mathbb {R}_+\) ein Halbraum. Für eine Funktion \(u\in C^1(\bar{\varOmega },\mathbb {R})\cap C^2(\varOmega ,\mathbb {R})\) mit \(f := \Delta u\in L^1(\varOmega ,\mathbb {R})\) seien \(\tilde{u}\) beziehungsweise \(\tilde{f}\) die trivialen Fortsetzungen auf \(\mathbb {R}^n\) (Fortsetzung durch 0). Im Distributionssinn gelte
Welche Randbedingungen erfüllt die Funktion u auf \(\partial {\varOmega }\)?
Übung 5.7 (Grundlösung für \(\Delta ^p\))
Für \(p,n\in \mathbb {N}\), \(p \ge 1\), \(n\ge 2\) und \(x\in \mathbb {R}^n\setminus \{0\}\) sei
Bestimmen Sie reelle Konstanten A und B, so dass \(\varPsi \) eine Grundlösung für \(\Delta ^p\) im \(\mathbb {R}^n\) ist. Hinweis: Es gilt \(A=0\) falls \(2p<n\) oder n ungerade, \(B=0\) falls \(2p\ge n\) und n gerade.
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Schweizer, B. (2023). Darstellungsformeln. In: Partielle Differentialgleichungen. Masterclass. Springer Spektrum, Berlin, Heidelberg. https://doi.org/10.1007/978-3-662-67188-7_5
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Publisher Name: Springer Spektrum, Berlin, Heidelberg
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