Zusammenfassung
Um zu den Ausgangsgleichungen für die ebene Kerbwirkung zu kommen, wollen wir voraussetzen, daß Spannungen und Formänderungsgrößen nur von zwei Koordinaten abhängen, sagen wir von x und y. Unser allgemeiner Ansatz, den wir in III, 6 kennengelernt haben, nimmt dann eine ganz spezielle Form an. Die vier harmonischen Funktionen, von denen wir von vornherein Ф2 gleich Null setzen wollen, sind nur von x und y abhängig. Damit auch die Spannungsfunktion von z unabhängig wird, muß außerdem Ф3 gleich Null gesetzt werden, wie aus (68) hervorgeht.
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Hinweise
Neuber, H.: Z. angew. Math. Mech. Bd. 13 (1933) S. 439.
Neuber, H.: Ing.-Arch. Bd. 6 (1935) S. 325.
Neuber, H.: Ing.-Arch. Bd. 5 (1934) S. 239.
Neuber, H.: Ing.-Arch. Bd. 5 (1934) S. 240.
Inglis, G. E.: Trans. Instn. Naval Archit., London Bd. 60 (1913) S. 219.
H. Ne über: Ing.-Arch. Bd. 5 (1934) S. 242.
Neuber, H.: Ing.-Arch. Bd. 5 (1934) S. 243.
Siehe L. Föppl u. H. Neuber: Festigkeitslehre mittels Spannungsoptik. S. 91. München u. Berlin: R. Oldenbourg 1935.
Neuber, H.: Z. angew. Math. Mech. Bd. 13 (1933) S. 440.
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Dieses Kapitel ist Teil des Digitalisierungsprojekts Springer Book Archives mit Publikationen, die seit den Anfängen des Verlags von 1842 erschienen sind. Der Verlag stellt mit diesem Archiv Quellen für die historische wie auch die disziplingeschichtliche Forschung zur Verfügung, die jeweils im historischen Kontext betrachtet werden müssen. Dieses Kapitel ist aus einem Buch, das in der Zeit vor 1945 erschienen ist und wird daher in seiner zeittypischen politisch-ideologischen Ausrichtung vom Verlag nicht beworben.
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Neuber, H. (1937). Theorie der ebenen Kerbwirkung. In: Kerbspannungslehre. Springer, Berlin, Heidelberg. https://doi.org/10.1007/978-3-662-36565-6_4
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