Die dynamische Grundgleichung für die Kraft- und Massenwirkungen in zwangläufigen Getrieben

Zusammenfassung

Nach Ziff. 3.3 wurden die Massen m_i der Getriebeglieder durch die sog. „reduzierte“ Masse m* im Reduktionspunkt A, zumeist Zapfenmitte einer im Gestell gelagerten Kurbel, ersetzt. Ferner wurden gemäß Ziff. 2 die auf die Getriebeglieder von außen eingeprägten Kräfte B _i in dem gleichen Reduktionspunkt leistungsmäßig durch die „reduzierte“ Kraft P* vertreten (Abb. 59). Ihre Wirkungslinie wird zumeist tangential zum Kurbelkreis k _A vom Radius EquationSource % MathType!MTEF!2!1!+- % feaagCart1ev2aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2CaerbuLwBLn % hiov2DGi1BTfMBaeXatLxBI9gBaerbd9wDYLwzYbItLDharqqtubsr % 4rNCHbGeaGqiVu0Je9sqqrpepC0xbbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq-Jc9 % vqaqpepm0xbba9pwe9Q8fs0-yqaqpepae9pg0FirpepeKkFr0xfr-x % fr-xb9adbaqaaeGaciGaaiaabeqaamaabaabaaGcbaaeaaaaaaaaa8 % qacaWGYbGaeyypa0Zaa0aaa8aabaWdbiaadgeacaWGbbaaaaaa!39CD! $$r = \overline {AA} $$ angenommen. Der Drehwinkel sei φ = ∢ A ₀AA; die Bogenlänge s, werde auf dem Kurbelkreis k _A von A ₀ aus gemessen.