Soll nach Abb. 41 dem Körper vom Gewicht G in kg und der Masse
EquationSource
% MathType!MTEF!2!1!+-
% feaagCart1ev2aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2CaerbuLwBLn
% hiov2DGi1BTfMBaeXatLxBI9gBaerbd9wDYLwzYbItLDharqqtubsr
% 4rNCHbGeaGqiVu0Je9sqqrpepC0xbbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq-Jc9
% vqaqpepm0xbba9pwe9Q8fs0-yqaqpepae9pg0FirpepeKkFr0xfr-x
% fr-xb9adbaqaaeGaciGaaiaabeqaamaabaabaaGcbaaeaaaaaaaaa8
% qacaWGTbGaeyypa0ZaaSaaa8aabaWdbiaadEeaa8aabaWdbiaadEga
% aaGaaiilaiaacUfacaWGTbGaaiyxaiabg2da9maalaaapaqaa8qaca
% WGRbGaam4zaiaadohapaWaaWbaaSqabeaapeGaaGOmaaaaaOWdaeaa
% peGaamyBaaaaaaa!43A0!
$$m = \frac{G}{g},[m] = \frac{{kg{s^2}}}{m}
$$
(189)
unter der Einwirkung der Kraft P vom Betrag |P| = P die Beschleunigung b vom Betrag |b| = b erteilt werden, so besteht zwischen P, m, b das bekannte Grundgesetz der Dynamik
EquationSource
% MathType!MTEF!2!1!+-
% feaagCart1ev2aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2CaerbuLwBLn
% hiov2DGi1BTfMBaeXatLxBI9gBaerbd9wDYLwzYbItLDharqqtubsr
% 4rNCHbGeaGqiVu0Je9sqqrpepC0xbbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq-Jc9
% vqaqpepm0xbba9pwe9Q8fs0-yqaqpepae9pg0FirpepeKkFr0xfr-x
% fr-xb9adbaqaaeGaciGaaiaabeqaamaabaabaaGcbaGaaeiuaiaabc
% cacaqG9aGaaeiiaiaab2gacaqGIbaaaa!3AA2!
$${\text{P = mb}}
$$
(190)
oder
EquationSource
% MathType!MTEF!2!1!+-
% feaagCart1ev2aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2CaerbuLwBLn
% hiov2DGi1BTfMBaeXatLxBI9gBaerbd9wDYLwzYbItLDharqqtubsr
% 4rNCHbGeaGqiVu0Je9sqqrpepC0xbbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq-Jc9
% vqaqpepm0xbba9pwe9Q8fs0-yqaqpepae9pg0FirpepeKkFr0xfr-x
% fr-xb9adbaqaaeGaciGaaiaabeqaamaabaabaaGcbaGaaeiuaiaabc
% cacaqGTaGaaeiiaiaab2gacaqGIbGaaeiiaiaab2dacaqGGaGaaeim
% aaaa!3D4B!
$${\text{P - mb = 0}}
$$
(190a)
Gl. (190) kann wie folgt interpretiert werden. Die an der Masse m angreifend gedachte und im entgegengesetzten Richtungssinn von b wirkende Kraft
EquationSource
% MathType!MTEF!2!1!+-
% feaagCart1ev2aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2CaerbuLwBLn
% hiov2DGi1BTfMBaeXatLxBI9gBaerbd9wDYLwzYbItLDharqqtubsr
% 4rNCHbGeaGqiVu0Je9sqqrpepC0xbbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq-Jc9
% vqaqpepm0xbba9pwe9Q8fs0-yqaqpepae9pg0FirpepeKkFr0xfr-x
% fr-xb9adbaqaaeGaciGaaiaabeqaamaabaabaaGcbaGaaeivaiaabc
% cacaqG9aGaaeiiaiaab2cacaqGGaGaaeyBaiaabkgacaqGHaaaaa!3C9D!
$${\text{T = - mb!}}
$$
(191)
vom Betrag |T| = mb hält sich gemäß Gl. (190) mit der von außen auf die Masse m eingeprägten Kraft P das Gleichgewicht. Vektoriell angeschrieben gilt also
EquationSource
% MathType!MTEF!2!1!+-
% feaagCart1ev2aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2CaerbuLwBLn
% hiov2DGi1BTfMBaeXatLxBI9gBaerbd9wDYLwzYbItLDharqqtubsr
% 4rNCHbGeaGqiVu0Je9sqqrpepC0xbbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq-Jc9
% vqaqpepm0xbba9pwe9Q8fs0-yqaqpepae9pg0FirpepeKkFr0xfr-x
% fr-xb9adbaqaaeGaciGaaiaabeqaamaabaabaaGcbaGaaeiuaiaabc
% cacaqGRaGaaeiiaiaabsfacaqGGaGaaeypaiaabccacaqGWaGaaeOy
% aiaabQhacaqG3bGaaeOlaiaabcfacaqGGaGaae4kaiaabccacaqGOa
% Gaaeiiaiaab2cacaqGGaGaaeyBaiaabkgacaqGPaGaaeiiaiaab2da
% caqGGaGaaeimaaaa!4A7A!
$${\text{P + T = 0bzw}}{\text{.P + ( - mb) = 0}}
$$
(192)
Nach der Einführung der Kraft T an der Masse m ist somit das dynamische Problem auf eine Gleichgewichtsermittlung, d. h. auf eine Aufgabe der Statik, zurückführbar.