Elektromagnetische Wellen

Zusammenfassung

Die im vorigen Kapitel hergeleiteten Maxwell-Gleichungen (12.1.16) beschreiben in Abwesenheit von Materie alle elektromagnetischen Vorgänge, die wir bisher kennengelernt haben:

• I) die elektrischen Felder von Verteilungen ρ(r⃗) ruhender Ladungen mit den Feldgleichungen

  $$ \mathop \nabla \limits^ \to \times \mathop E\limits^ \to = 0,\;\mathop \nabla \limits^ \to \mathop E\limits^ \to = \frac{1}{{{\varepsilon _0}}}\rho (\mathop r\limits^ \to ),\;\frac{\partial }{{\partial t}}\mathop E\limits^ \to = 0, $$

• II) die elektrischen und magnetischen Felder zeitunabhängiger Ladungsverteilungen チ(r⃗) und stationärer elektrischer Stromdichteverteilungen j⃗(r⃗) mit den Feldgleichungen

  $$ \mathop \nabla \limits^ \to \times \mathop E\limits^ \to = 0,\;\mathop \nabla \limits^ \to \mathop E\limits^ \to = \frac{1}{{{\varepsilon _0}}}\rho ,\;\frac{\partial }{{\partial t}}\mathop E\limits^ \to = 0, $$
  $$ \mathop \nabla \limits^ \to \mathop B\limits^ \to = 0,\;\mathop \nabla \limits^ \to \times \mathop B\limits^ \to = {\mu _0}\mathop j\limits^ \to ,\;\frac{\partial }{{\partial t}}\mathop B\limits^ \to = 0, $$

• III) die quasistationären elektrischen und magnetischen Vorgänge, zu denen zeitabhängige Vorgänge gerechnet werden, die unter Vernachlässigung von E ⃗/c²gegen µ₀j⃗ in der Maxwell-Gleichung (12.1.16c) durch die Feldgleichungen

  $$ \mathop \nabla \limits^ \to \times \mathop E\limits^ \to = - \frac{{\partial \mathop B\limits^ \to }}{{\partial t}},\;\mathop \nabla \limits^ \to \mathop D\limits^ \to = \rho , $$
  $$ \mathop \nabla \limits^ \to \mathop B\limits^ \to = 0,\;\mathop \nabla \limits^ \to \mathop H\limits^ \to = \mathop j\limits^ \to $$

  beschrieben werden können.