Zusammenfassung
1. Die Grundpostulate der Quantentheorie. Die Quantentheorie1) ist ursprünglich bei dem Versuch entstanden, die thermodynamischen Eigenschaften der Strahlung, die in der beobachteten spektralen Intensitätsverteilung der schwarzen Strahlung in ihrer Abhängigkeit von Frequenz und Temperatur zum Ausdruck kommen, im Sinne der allgemeinen Prinzipien der statistischen Wärmetheorie von Boltzmann und Gibbs molekulartheoretisch zu deuten. Max Planck sah sich nämlich in seinen Untersuchungen über diesen Gegenstand zu einer Annahme genötigt, die einen vollständigen Bruch mit den Gesetzen der klassischen Mechanik und Elektrodynamik bedeutete und von deren Aufstellung im Jahre 1900 die Begründung der Quantentheorie datiert. Planck benutzte speziell das klassische Modell für eine monochromatische Lichtquelle, das aus einem geladenen, längs einer Geraden beweglichen Teilchen besteht, auf welches eine zu seiner Elongation von einer bestimmten Gleichgewichtslage proportionale Anziehungskraft wirkt und das daher harmonische Schwingungen mit einer charakteristischen Frequenz ω0 um diese Gleichgewichtslage vollführt1).
Access this chapter
Tax calculation will be finalised at checkout
Purchases are for personal use only
Literatur
W. Heisenberg, ZS. f. Phys. Bd. 33, S. 879. 1925
M. Born u. P. Jordan, ZS. f. Phys. Bd. 34, S. 858. 1925
P. A. M. Dirac, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 109, S. 642. 1925
M. BORN, P. Jordan u. W. Heisenberg, ZS. f. Phys. Bd. 35, S. 557. 1926
P. Lenard, Ann. d. Phys. Bd. 8, S. 149 1902.
A. Einstein, Ann. d. Phys. Bd. 17, S. 132. 1905; Bd. 20, S. 199. 1906.
R. H. Millikan, Phys. Rev. Bd. 7, S. 18 u. 355. 1916.
P. Lenard, Ann. d. Phys. Bd. 12, S. 714. 1903.
E. Rutherford, Phil. Mag. Bd. 21, S. 669. 1911.
A. van den Broek, Phys. ZS. Bd. 14, S. 32. 1913.
N. Bohr, Phil. Mag. Bd. 26, S. 1, 476 u. 857. 1913 [Abhandlungen über Atombau, Braunschweig 1921, Abh. I–III]; vgl. auch den Nobelvortrag, Naturwissensch. Bd. 11, S. 606. 1923.
J. Franck u. F. Reiche, ZS. f. Phys. Bd. 1, S. 154. 1920.
R. S. Strutt, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 96, S. 272. 1920; vgl. hierzu
N. Bohr, ZS. f. Phys. Bd. 2, S. 423. 1920
C. Füchtbauer, Phys. ZS. Bd. 21, S. 635. 1920.
R. W. Wood, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 106, S. 679. 1924.
R. W. Wood, Phil. Mag. Bd. 18, S. 530. 1909
Holtsmark, Phys. ZS. Bd. 20, S. 88. 1919
G. R. Harrison, Phys. Rev. Bd. 24, S. 466. 1924.
J. Franck u. G. Hertz, Verh. d. D. Phys. Ges. Bd. 16, S. 457 u. 512. 1914.
Franck, u. G. Hertz, Phys. ZS. Bd. 17, S. 409 u. 430. 1916
Franck, Phys. ZS. Bd. 20, S. 132. 1919
P. D. Foote u. F. L. Mohler, The origin of spectra, New York 1922.
H. Rau, Sitz.-Ber. phys.-med. Ges. Würzburg 1914, S. 20.
G. Hertz, ZS. f. Phys. Bd. 22, S. 18. 1924.
Vgl. hierzu A. Einstein, Verh. der D. Phys. Ges. Bd. 16, S. 820. 1914.
O. Klein u. S. Rosseland, ZS. f. Phys. Bd. 4, S. 46. 1921.
A. Einstein, Phys. ZS. Bd. 18, S. 121. 1917.
H. A. Kramers, Phil. Mag. Bd. 46, S. 836. 1923
R. Becker, ZS. f. Phys. Bd. 18, S. 325. 1923
E. A. Milne, Phil. Mag. Bd. 47, 209, 1924. Sehr allgemeine Fälle behandelt
P. A. M. Dirac, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 106, S. 581. 1924.
A. Einstein u. L. Hopf (Ann. d. Phys. Bd. 33, S. 1105. 1910) gezeigt haben.
P. Jordan, ZS. f. Phys. Bd. 30, S. 297. 1924.
Vgl. hierzu A. Einstein, ZS. f. Phys. Bd. 31, S. 784. 1925.
Dies wurde zuerst von E. Schrödinger (Phys. ZS. Bd.23, S. 301.1922)
Über die Durchrechnung des Problems nach der klassischen Theorie vgl. H. A. Lorentz, Solvay-Kongreß, Brüssel 1911
A. D. Fokker, Dissert. Leiden 1913; Arch. Néerland. (3a) Bd. 4, S. 379. 1918, wo gezeigt wird, daß die Betrachtung des Wärmegleichgewichtes auf Grund der klassischen Theorie auch in diesem Fall zur Rayleigh-Jeansschen Strahlungsformel führt (oder zumindest mit der Planckschen Formel nicht im Einklang ist). Bezüglich der höheren Näherungen in bezug auf die Intensität der einfallenden Strahlung vgl. ferner
O. Halpern, ZS. f. Phys. Bd. 30, S. 153. 1924.
A. H. Compton, Bull. Nat. Res. Counc. Nr. 20, S. 10, Okt. 1922; Phys. Rev. Bd. 21, S. 483. 1923.
P. Debye, Phys. ZS. Bd. 24, S. 161. 1923.
Näheres über den Comptoneffekt wird im Kap. 3 angegeben. Vgl. ferner den zusammenfassenden Bericht von G. Wentzel, Phys. ZS. Bd. 26, S. 436, 1925.
A. H. Compton, I.e., Fußnote l S. 19; vgl. hierzu auch
K. Försterling, Phys. ZS. Bd. 25. S. 313. 1924. Ferner den Bericht von G. Wentzel, Phys. ZS. 1. c, Fußnote 1 S. 20.
W. Bothe, ZS. f. Phys. Bd. 31, S. 24. 1925.
N. Bohr, H. A. Kramers u. J. C. Slater, ZS. f. Phys. Bd. 24, S. 69. 1924. Auf die hier entwickelte Theorie der Strahlung kommen wir in Ziff. 15 ausführlich zurück.
W. Lenz, ZS. f. Phys. Bd. 25, S. 299. 1924. Vgl. hierzu auch die in Fußnote 1 S. 21 und Fußnote 1 S. 18 zitierten Arbeiten von Försterling u. Halpern.
Die hier angedeuteten Überlegungen finden sich näher ausgeführt bei W. Pauli jr., ZS. f. Phys. Bd. 18, S. 272. 1923; Bd. 22, S. 201. 1924. Von einem in mancher Hinsicht verschiedenen Gesichtspunkt aus ist dasselbe Problem auch behandelt bei
L. S. Ornstein u. H. C. Burger, ZS. f. Phys. Bd. 20, S. 345 u. 351. 1923.
W. Bothe, ZS. f. Phys. Bd. 23, S. 214. 1924.
Einstein u. P. Ehrenfest, ZS. f. Phys. Bd. 19, S. 301. 1923.
K. F. Herzfeld, ZS. f. Phys. Bd. 23, S. 341. 1924.
A. Smekal, ZS. f. Phys. Bd. 32, S. 241. 1925.
Von G. Mie, ZS. f. Phys. Bd. 33, S. 33. 1925; Phys. ZS. Bd. 26, S. 665. 1925 wurde vorgeschlagen, diese Übertragung von Energie und Impuls auf ein freies Elektron durch Annahme einer Änderung der Ruhmasse des Elektrons bei den beiden Teilprozessen der Streuung zu ermöglichen.
P. Debye, Vorträge beim Wolfskehl-Kongreß in Göttingen 1913.
N. Bohr, Phil. Mag. Bd. 26, S. 1. 1913; Abhandl. über Atombau, Abh. I.
Auf die Bedeutung des Impulsmomentes bei gequantelten Kreisbahnen hat bereits J. W. Nicholson (Month. Not. Bd. 72, S. 677. 1912) hingewiesen.
M. Planck, Verh. d. D. Phys. Ges. Bd. 17, S. 407 u. 438. 1915; Ann. d. Phys. Bd. 50, S. 385. 1916.
W. Wilson, Phil. Mag. Bd. 29, S. 795. 1915; Bd. 31, S. 156. 1916.
A. Sommerfeld, Münchener Ber. 1915, S. 425, 459; 1916, S. 131; Ann. d. Phys. Bd. 51, S. 1. 1916.
P. S. Epstein, Ann. d. Phys. Bd. 50, S. 489. 1916. Über das Verhältnis dieser Form der Quantenbedingungen zu den Betrachtungen von Planck vgl.
P. S. Epstein, Berl. Ber. 1918, S. 435.
A. Sommerfeld, Phys. ZS. Bd. 17, S. 491. 1916.
P. Debye, Phys. ZS. Bd. 17, S. 507. 1916.
K. Schwarzschild, Berl. Ber. 1916, S. 548. Vgl. hierzu auch
P. Epstein, Ann. d. Phys. Bd. 51, S. 168. 1916.
J. M. Burgers, Dissert. Haarlem 1918.
N. Bohr, Kopenh. Ber. 1918. In deutscher Übersetzung erschienen unter dem Titel. Über die Quantentheorie der Linienspektren. Braunschweig 1922. Im folgenden zitiert als „Q. d. L.„. Der Name „Korrespondenzprinzip“ findet sich zum erstenmal bei
N. Bohr, ZS. f. Phys. Bd. 2, S. 423. 1920. Auch gesondert erschienen in „Drei Aufsätze über Spektren und Atombau“, 2. Aufl., Braunschweig 1924, als 2. Aufsatz.
Eine neuere Diskussion der Grundpostulate der Quantentheorie im Zusammenhang mit dem Korrespondenzprinzip ist gegeben bei N. Bohr, ZS. f. Phys. Bd. 13, S. 117. 1923. Im folgenden zitiert als “G. d. Q.„.
P. Ehrenfest, Ann. d. Phys. Bd. 51. S. 327. 1916; betreffend ältere Literatur vgl. Ehrenfest’s zusammenfassenden Aufsatz in Naturwissensch. Bd. 11, S. 543. 1923.
J. M. Burgers, Versl. Akad. Amsterdam Bd. 25, S. 849, 918, 1055. 1917.
G. Krutkow, Versl. Akad. Amsterdam Bd. 27, S. 908. 1918.
1)M. v. Laue, Ann. d. Phys. Bd. 76, S. 619. 1925, hat ergeben, daß bei nicht allzu langsamer Änderung des Parameters und bei Fehlen besonderer Singularitäten der Bewegung auch hier noch adiabatische Invarianz der Wirkungsvariablen besteht.
P. Ehrenfest, Phys. ZS. Bd. 15, S. 660. 1914.
S. ferner A. Einstein, Verh. d. D. Phys. Ges. Bd. 16, S. 820. 1914
J. M. Burgers, Dissert. Haarlem 1918, S. 124.
M. Planck, Vorlesungen über die Theorie der Wärmestrahlung, 14. Aufl., Leipzig 1921, 4. Abschn., I. Kap.
J. H. van Vleck, Phys. Rev. Bd. 24, S. 330 u. 347. 1924.
H. A. Kramers, Dissert., Det danske Selsk. Skrifter, 8. Reihe, VI, 3, S. 327. 1919; vgl. auch N. Bohr, G. d. Q., S. 145.
A. Rubinowicz, Phys. ZS. Bd. 19, S. 441 u. 465. 1918. Vgl. hierzu auch A. Sommerfeld, Atombau und Spektrallinien, 4. Aufl.
A. Sommerfeld, Phys. ZS. Bd. 17, S. 491. 1916; P. Debye, ebenda Bd. 17, S. 507. 1916.
O. Stern, ZS. f. Phys. Bd. 7, S. 249. 1922; W. Gerlach u O. Stern, ebenda Bd. 8, S. 110; Bd. 9, S. 349, 353. 1922; Ann. d. Phys. Bd. 74, S. 673. 1924
Gerlach, Ann. d. Phys. Bd. 76, S. 163. 1925.
A. Einstein u. P. Ehrenfest, ZS. f. Phys. Bd. 11, S. 31. 1922.
A. Sommerfeld u. W. Heisenberg, ZS. f. Phys. Bd. 11, S. 131. 1922. Vgl. hierzu auch eine vorangehende Arbeit von
A. Landé, ZS. f. Phys. Bd. 5, S. 231. 1921.
W. Wiechern, Dissertation Göttingen 1913; ferner W. Voigts Artikel über Magnetooptik in Graetz, Handb. d. Elektrizität Bd. IV, S. 624.
Rausch von Traubenberg, Naturwissensch. Bd. 10, S. 791. 1922.
L. S. Ornstein u. H. C. Burger, ZS. f. Phys. Bd. 29, S. 241. 1924.
W. Heisenberg, ZS. f. Phys. Bd. 31, S. 617. 1925.
R. Kronig, ZS. f. Phys. Bd. 31, S. 885. 1925; s. auch
S. Goudsmit u. R. Kronig, Naturwissensch. Bd. 13, S. 90. 1925.
H. Honl, ZS. f. Phys. Bd. 31, S. 340. 1925.
A. Landä, ZS. f. Phys. Bd. 5, S. 231. 1921.
H. Hönl, 1. c. Fußnote 2, S. 67
L. S. Ornstein, H. C. Burger u. W. C. van Geel, ZS. f. Phys. Bd. 32, S. 681. 1925
W. C. van Geel, ebenda Bd. 33, S. 836. 1925.
N. Bohr, Q. d. L., Teil II, S. 94, 95, insbes. Anm. 1; G. d. Q., S. 119, 127, 150-152. Vgl. auch
P. Epstein, Münchener Ber. 1919, S. 73, dessen Formulierung sich jedoch enger an die klassische Theorie anlehnt und dem jetzigen Stand der Frage nicht mehr völlig entspricht.
W. Wien, Ann. d. Phys. Bd. 60, S. 597. 1919; Bd. 66, S. 229. 1921; Bd. 73, S. 483. 1924; Bd. 76, S. 109. 1925.
A. J. Dempster, Phys. Rev. Bd. 15, S. 138. 1920; Astrophys. Journ. Bd. 57, S. 193. 1923.
O. Stern u. M. Volmer, Phys. ZS. Bd. 20, S. 183. 1919.
P. Ehrenfest, Naturwissensch. Bd. 11, S. 543. 1923, insbes, Anm. 56
R. Becker, ZS. f. Phys. Bd. 27, S. 173. 1924
A. Sommerfeld u. W. Heisenberg, ZS. f. Phys. Bd. 10, S. 393. 1922. In dieser Arbeit wird das Problem der Linienbreite von einem Standpunkt aus diskutiert, der von dem hier vertretenen in wesentlichen Punkten abweicht.
J. Stark, Elektrische Spektralanalyse. Leipzig 1914.
K. Försterling, ZS. f. Phys. Bd. 10, S. 387. 1922
J. Dempster, Astrophys. Journ. Bd. 57, S. 193. 1923. — Vom Standpunkt der Wellentheorie aus wird das in Rede stehende Versuchsergebnis auch von Bohr, Kramers und Slater (ZS. f. Phys. Bd. 24, S. 69. 1924) im Zusammenhang mit ihren weiter unten (Ziff. 15) besprochenen, heute nicht mehr aufrechtzuerhaltenden theoretischen Vorstellungen diskutiert.
Man vgl. hierzu die sich auf den von Systemen mit einer kurzen „Mikroperiode“ und einer sehr langen „Makroperiode“ beziehenden Überlegungen von P. Ehrenfest u. G. Brett, ZS. f. Phys. Bd. 9, S. 207. 1922; und P. Ehrenfest u. R. C. Tolman, Phys. Rev. Bd. 24, S. 287. 1924.
A. Smekal, ZS. f. Phys. Bd. 32, S. 241. 1925; Bd. 34, S. 81. 1925.
H. A. Lorentz, Theory of electrons. Leipzig 1909.
O. Stern u. M. Volmer, Phys. ZS. Bd. 20, S. 183. 1919
N. Bohr, H. A. Kramers u. J. C. Slater, ZS. f. Phys. Bd. 24, S. 69. 1924
W. Lenz, ebenda Bd. 25, S. 299. 1924.
C. Füchtbauer u. G. Joos, Phys. ZS. Bd. 23, S. 73. 1922.
P. Holtsmark, Ann. d. Phys. Bd. 58, S. 577. 1919.
L. Mensing, ZS. f. Phys. Bd. 34, S. 681. 1925.
Lord Rayleigh, Phil. Mag. Bd. 49, S. 539. 1900.
J. H. Jeans, Phil. Mag. Bd. 10, S. 91. 1905.
Vgl. z. B. M. Planck, Theorie der Wärmestrahlung, Abschnitt 5. 4. Aufl. Leipzig 1921.
S. hierzu H. Weyl, Crelles Journ. Bd. 141, S. 163. 1912
Courant, Math. ZS. Bd. 7, S. 1. 1920.
P. Ehrenfest, Phys. ZS. Bd. 7, S. 528. 1906; Ann. d. Phys. Bd. 36, S. 91. 1911.
P. Debye, Ann. d. Phys. Bd. 33, S. 1427. 1910.
A. Rubinowicz, Phys. ZS. Bd. 18, S. 96. 1917; vgl. auch
W. Wilson, Phil. Mag. Bd. 29, S. 795. 1915.
A. Rubinowicz, ZS. f. Phys. Bd. 4, S. 343. 1921.
N. Bohr, ZS. f. Phys. Bd. 6, S. 1. 1921.
S. N. Bose und A. Einstein, ZS. f. Phys. Bd. 26, S. 178. 1924; ebenda Bd. 27, S. 384. 1924.
W. Bothe, ZS. f. Phys. Bd. 20, S. 145. 1923; Bd. 23, S. 214. 1924.
S. N. Bose, ZS. f. Phys. Bd. 26, S. 178. 1924; ebenda Bd. 27, S. 384. 1924.
A. Einstein, Berl. Ber. 1924, S. 261 und 1925, S. 3 und 18.
Es ist dies zuerst von A. Smekal (Wiener Anz. 1922, Nr. 10, S. 79) klar hervorgehoben worden. — Diejenigen auf der Lichtquantenvorstellung basierenden Theorien der optischen Phänomene, die ihrer Unabhängigkeit von der Lichtintensität widersprechen, sollen hier nicht besprochen werden.
W. Duane, Proc. Nat. Acad. Amer. Bd. 9, S. 159. 1923.
A. H. Compton, Proc. Nat. Acad. Amer. Bd. 9, S. 359. 1923.
P. S. Epstein u. P. Ehrenfest, Proc. Nat. Acad. Amer. Bd. 10, S. 133. 1924.
Den umgekehrten Weg hat L. de Broglie (Ann. de phys. Bd. 3, S. 22. 1925) zu beschreiten versucht. Indem er jedem bewegten Massenpunkt ein von der elektromagnetischen Strahlung verschiedenes Wellenfeld zuordnet, kann er die Zustandsbedingungen der Periodizitätssysteme, wenigstens in einem gewissen Umfang, als Relationen auffassen, welche die Anzahl der bei einem Umlauf der Teilchen des Systems emittierten Wellen dieses Feldes bestimmen.
Vgl. hierzu auch H. A. Lorentz, Phys. ZS. Bd. 11, S. 349. 1910.
N. Bohr, H. A. Kramers u. J. C. Slater, Z S. f. Phys. Bd. 24, S. 69. 1924.
J. C. Slater, Nature Bd. 113, S. 307. 1924.
Vgl. hierzu E. Schrödinger, Naturwissensch. Bd. 12, S. 720. 1924.
H. Geiger u. W. Bothe, ZS. f. Phys. Bd. 32, S. 639. 1925. Die Versuchsanordnung ist bereits in ZS. f. Phys. Bd. 26, S. 44. 1924, angegeben.
A. H. Compton, Proc. Nat. Acad. Amer. Bd. 11, S. 303. 1925
A. H. Compton u. A. W. Simon, Phys. Rev. Bd. 26, S. 289. 1925.
N. Bohr, ZS. f. Phys. Bd. 34, S. 142. 1925; vgl. besonders die Nachschrift, wo u. averschiedene Stoßvorgänge unter der Annahme der Gültigkeit der Erhaltungssatze beim Einzelprozeß diskutiert sind.
K. F. Herzfeld u. K. L. Wolf, Ann. d. Phys. Bd. 76, S. 71 u. 567. 1925.
Die Versuche von G. Wentzel (ZS. f. Phys. Bd. 22, S. 193. 1924), K. F. Herzfeld (ebenda Bd. 23, S. 341. 1924) und L. S. Ornstein u. H. C. Burger (ebenda Bd. 30, S. 253. 1924 u. Bd. 32, S. 678. 1925), die Ausbreitung des Lichtes in dispergierenden Medien vom reinen Lichtquantenstandpunkt aus zu behandeln, können vorläufig wohl noch kaum als befriedigend angesehen werden.
P. S. Epstein, ZS. f. Phys. Bd. 9, S. 92. 1922.
H. A. Kramers, Nature Bd. 113, S. 673. 1924; Bd. 114, S. 310. 1924.
H. A. Kramers u. W. Heisenberg, ZS. f. Phys. Bd. 31, S. 681. 1925.
M. Born, ZS. f. Phys. Bd. 26, S. 379. 1924.
Die Formel (121) für den kohärenten Teil der klassischen Streustrahlung eines bedingt periodischen Systems ist im wesentlichen bereits von Epstein hergeleitet worden (ZS. f. Phys. Bd. 9, S. 92. 1922). Bezüglich der Schreibweise schließt sich die Darstellung des Textes an die Arbeit von Kramers und Heisenberg (ZS. f. Phys. Bd. 31, S. 621. 1925) an.
R. Ladenburg, ZS. f. Phys. Bd. 4, S. 451. 1921; s. ferner
R. Ladenburg u. F. Reiche, Naturwissensch. Bd. 11, S. 584. 1923.
W. Thomas, Naturwissensch. Bd. 13, S. 627. 1925
F. Reiche u. W. Thomas, ZS. f. Phys. Bd. 34, S. 510. 1925.
W. Kuhn, ZS. f. Phys. Bd. 33, S. 408. 1925.
A. Smekal, Naturwissensch. Bd. 11, S. 873. 1923.
O. Stern und M. Volmer, Phys. ZS. Bd. 20, S. 183. 1919.
R. Minkowski, Naturwissensch. Bd. 13, S. 1091. 1925.
R. Becker, ZS. f. Phys. Bd. 27, S. 173. 1924.
J. H. van Vleck, Phys. Rev. Bd. 25, S. 242. 1925.
J. C. Slater, Phys. Rev. Bd. 25, S. 395. 1925.
O. Stern, ZS, f. Phys. Bd. 7, S. 249. 1922.
Auf den Zusammenhang des Kerreffektes mit dem Starkeffekt hat K. F. Herzfeld (Ann. d. Phys. Bd. 69, S. 369. 1922) besonders hingewiesen.
P. Langevin, Le Radium Bd. 7, S. 249. 1910.
R. Ladenburg, ZS. f. Phys. Bd. 34, S. 898. 1925
Eine direkte mechanische Berechnung der Wirkungen der einfallenden Strahlung bei Abwesenheit äußerer Kraftfelder mit besonderer Berücksichtigung der dem Quadrat der Stärke des Lichtfeldes proportionalen säkularen Storungen ist von L. Nordheim (ZS. f. Phys. Bd. 33, S. 729. 192S) durchgeführt.
G. Joos, Phys. ZS. Bd. 25, S. 130. 1924.
P. Pringsheim, Naturwissensch. Bd. 12, S.247. 1924; ZS. f. Phys. Bd. 23, S. 324. 1924.
R. W. Wood u. A. Ellet, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 103, S. 396. 1923; Phys. Rev. Bd. 24, S. 243. 1924
E. Gaviola u. P. Pringsheim, ZS. f. Phys. Bd, 25, S. 367. 1924
Vom Standpunkt der Theorie von Bohr, Kramers und Slater aus wurden diese Schwierigkeiten von N. Bohr (Naturwissensch. Bd. 12, S. 1115. 1924) diskutiert, wo auf die Entartung des Systems im betrachteten Fall besonderer Nachdruck gelegt wurde. Man vgl. hierzu jedoch auch die weiter unten im Text gegebene Diskussion der Polarisation der Resonanzstrahlung im nichtentarteten Falle des Vorhandenseins eines äußeren elektrischen Feldes.
J. A. Eldridge, Phys. Rev. Bd. 24, S. 234. 1924.
Beobachtungen hierüber finden sich in der oben Anm. 4, S. 103 zitierten Arbeit von Wood u. Ellet, die jedoch die Versuchsergebnisse durch empirische Formeln von anderem Bau darstellen. Ferner sei hier auf ein interessantes Experiment von E. Fermi u. F. Rasetti (ZS. f. Phys. Bd. 33, S. 246. 1925) hingewiesen, gemäß welchem in einem magnetischen Wechselfeld die depolarisierende Wirkung des Feldes verschwindet, wenn dessen Frequenz die der Larmordrehung übersteigt. Ein solches Verhalten wiirde das klassische Oszillatormodell erwarten lassen.
W. Hanle, ZS. f. Phys. Bd. 30, S. 93. 1924.
A. Ellet, Journ. Opt. Soc. Amer. Bd. 10, S. 427. 1925.
J. A. Eldridge, Phys. Rev. Bd. 24, S. 234. 1924.
Anm. bei der Korrektur: In einer inzwischen veröffentlichten Arbeit von W. Hanle, ZS. f. Phys. Bd. 35, S. 346. 1925, werden Versuche mitgeteilt, die entgegen der im Text begründeten theoretischen Erwartung im Sinne einer Inkohärenz der beiden gleich-frequenten σ-Komponenten des Starkeffektes der Hg-Linie 2536 Å gedeutet werden. Es bleibt indessen erst abzuwarten, ob diese Deutung sich bei genauerer Durchführung der Versuche aufrechterhalten lassen wird.
W. Heisenberg, ZS. f. Phys. Bd. 31, S. 617. 1925.
Vgl. z. B. C. L. Charlier, Mechanik des Himmels, Leipzig 1902, Bd. 1, Abschnitt4; M. Born, Vorlesungen über Atommechanik, S. 169.
J. J. Balmer, Ann. d. Phys. Bd. 25, S. 80. 1885.
2)Th. Lyman, Astrophys. Journ. Bd. 23, S. 181. 1906; Bd. 43, S. 89. 1916; vgl. auch R. A. Millikan, ebenda Bd. 52, S. 47 u. 286. 1920; Bd. 53, S. 150. 1921.
F. Paschen, Ann. d. Phys. Bd. 27, S. 537. 1908.
F. S. Brackett, Astrophys. Journ. Bd. 56, S. 154. 1922.
N. Bohr, Phil. Mag. Bd. 26, S. 1, 476 u. 857. 1913; Abhandl. über Atombau, Abh. I bis III.
A. Fowler, Trans. Roy. Soc. London (A) Bd. 214, S. 225. 1914.
F. Paschen, Ann. d. Phys. Bd. 50, S. 901. 1916.
N. Bohr, Nature Bd. 95, S. 6. 1915; Abhandlr. über Atombau, Abh. VIII. Hier findet sich die interessante Bemerkung, daß die mechanische Frequenz der Periheldrehung der Bahn größenordnungsmäßig mit der Aufspaltung der Wasserstofflinie Hα übereinstimmt. Eine quantenmäßige Festlegung der Exzentrizität der Ellipse gab Bohr hier jedoch noch nicht.
A. Sommerfeld, Münchener Ber. 1915, S. 425, 459; 1916, S. 131; Ann. d. Phys. Bd. 51, S. 1. 1916.
Vgl. hierzu A. Sommerfeld, Ann. d. Phys. Bd. 51, S. 1. 1916; Atombau und Spektrallinien, 9. Kap., § 7.
Vgl. hierzu N. Bohr, Abhandl. über Atombau, Abh. X, insbes. S. 129; ferner H. Geppert, ZS. f. Phys. Bd. 24, S. 208. 1924.
C. G. Darwin, Phil. Mag. Bd. 39, S. 537. 1920
H. A. Kramers, Intens. of spectral lines. Kop. Ber. 1919.
F. Paschen, Ann. d. Phys. Bd. 50, S. 901. 1916.
S. Goudsmit u. G. E. Uhlenbeck, Physica Bd. 5. S. 266. 1925. Ähnliche Überlegungen wurden dem Verfasser bereits früher von A. Landé brieflich mitgeteilt.
G. Hansen, Ann. d. Phys. Bd. 78, S. 558. 1925. Auf diese Arbeit sei auch bezüglich der Diskussion der älteren und neueren Messungen anderer Verfasser, namentlich derjenigen von Gehrcke und Lau, verwiesen.
K. Glitscher, Ann. d. Phys. Bd. 52, S. 608. 1917.
N. Bohr, Q. d. L., Teil II; ergänzt in ZS. f. Phys. Bd. 2, S. 462. 1920 [= 2. Aufs. der „Drei Aufsätze über Spektren und Atombau“, 2. Aufl. Braunschweig 1924] und in der Guthrie Lecture, Proc. Phys. Soc. London, S. 275. 1923; vgl. ferner für diesen und die beiden folgenden Ziffern A. Sommerfeld, Atombau und Spektrallinien, sowie M. Born, Vorlesungen über Atommechanik, wo die betreffenden theoretischen Überlegungen und Berechnungen mehr im einzelnen durchgeführt sind.
J. Stark, Elektrische Spektralanalyse chemischer Atome. Leipzig 1914. Über das Heliumfunkenspektrum vgl.
J. Stark, Ann. d. Phys. Bd. 56, S. 569. 1918
H. Nyquist, Phys. Rev. Bd. 10, S. 226. 1917.
P. Epstein, Phys. ZS. Bd. 17, S. 148. 1916; Ann. d. Phys. Bd. 50, S. 489. 1916.
P. Epstein, Ann. d. Phys. Bd. 51, S. 184. 1916.
P. Epstein, Ann. d. Phys. Bd. 51, S. 184. 1916.
W. Lenz, ZS. f. Phys. Bd. 24, S. 197. 1924.
N. Bohr, Phil. Mag. Bd. 7, S. 506. 1914 u. Bd. 30, S. 394. 1915 [Abhandl. über Atombau, Abh. VI u. IX]. Daselbst auch ältere Literatur zur Theorie des Starkeffektes.
N. Bohr, ZS. f. Phys. Bd. 2, S. 462. 1920, insbes. S. 1 [ = 2. Aufs. der „Drei Aufsatze über Spektren und Atombau“, S. 45]; ferner Guthrie lecture, S. 292.
J. Stark, Die Spektralanalyse chemischer Atome, S. 40, Leipzig 1914
H. Lunelund, Ann. d. Phys. Bd. 45, S. 517. 1915.
N. Bohr, Phil. Mag. Bd. 30, S. 394. 1915 [= Abhandl. über Atombau, Abh. IX, insbes. S. 112]. Das in Rede stehende Erfahrungsresultat wurde später auch diskutiert von
J. Stark, Jahrb. d. Radioakt. Bd. 17, S. 161. 1920; A. Sommerfeld, ebenda S. 417
A. Rubinowitsch, ZS. f. Phys. Bd. 5, S. 331. 1921.
A. Sommerfeld, Ann. d. Phys. Bd. 65, S. 36. 1921.
A. Sommerfeld, Phys. ZS. Bd. 17, S. 506. 1916.
H. A. Kramers, ZS. f. Phys. Bd, 3, S. 199. 1920.
J. J. Larmor, Ether and Matter, S. 341. Cambridge 1900; vgl. auch Phil. Mag. (5) Bd. 44, S. 503. 1897.
P. Langevin, Ann. d. Phys. Bd. 5, S. 70. 1905.
A. Sommerfeld, Phys. ZS. Bd. 17, S. 491. 1916.
P. Debye, Phys. ZS. Bd. 17, S. 507. 1916.
A. Sommerfeld, Phys. ZS. Bd. 17, S. 491. 1916.
Vgl. hierzu W. Pauli Jr., ZS. f. Phys. Bd. 31, S. 373. 1925.
H. M. Hansen u. J. C. Jacobsen, Medd. Kopenhagen Bd. 3, S. 11. 1921.
O. Oldenberg, Ann. d. Phys. Bd. 67, S. 253. 1922.
K. Försterling u. G. Hansen, ZS. f. Phys. Bd. 18, S. 26. 1923.
O. Halpern, ZS. f. Phys. Bd. 18, S. 352. 1923. Von früheren Arbeiten über diesen quadratischen Zeemaneffekt mögen genannt werden
K. F. Herzfeld, Phys. ZS. Bd. 15, S. 193. 1914, die eine Abschätzung der Größenordnung des Effektes enthält, und J. M. Burgers, Dissert. Haarlem 1918, S. 106–108, wo speziell kreisähnliche Bahnen untersucht werden.
A. Garbasso, Phys. ZS. Bd. 15, S. 123. 1914.
F. Paschen u. E. Back, Ann. d. Phys. Bd. 29, S. 897. 1912, insbes. Tafel VIII, Bild 4.
O. Stern, ZS. f. Phys. Bd. 7, S. 249. 1922.
H. C. Urey, ZS. f. Phys. Bd. 29, S. 86. 1924.
P. S. Epstein, Phys. Rev. Bd. 22, S. 202. 1923 (vgl. auch
O. Halpern, ZS. f. Phys. Bd. 28, S. 287. 1923).
O. Klein, ZS. f. Phys. Bd. 22, S. 109. 1924.
W. Lenz, ZS. f. Phys. Bd. 24, S. 197. 1924.
R. Ladenburg, ZS. f. Phys. Bd. 4, S. 451. 1921, besonders S. 456–460. Daselbst auch ältere Literatur.
J. Eversted, Phil. Trans. Bd. 197, S. 399. 1901
W. H. WRIGHT, Lick Obs. Bull. Nr. 291. 1917
J. Hartmann, Phys. ZS. Bd. 18, S. 429. 1917
J. Stark, Ann. d. Phys. Bd. 52, S. 255. 1917. Vgl. hierzu auch N. Bohr, Q. d. L., Teil II, § 6.
M. Born u. W. Heisenberg, ZS. f. Phys. Bd. 16, S. 229. 1923; vgl. hierzu auch M. Born, Vorlesungen über Atommechanik, 4. Kap. § 49.
H. A. Kramers, ZS. f. Phys, Bd. 13, S. 312, 1923; daselbst auch weitere Literatur
A. Sommerfeld, Journ. Opt. Soc. Amer. Bd. 7, S. 509, 1923; Atombau und Spektrallinien, 4. Aufl. 3. Kap., § 6.
Vgl. hierzu die Zusammenstellungen in F. Paschen u. R. Götze, Seriengesetze der Linienspektren, Berlin 1922, sowie
A. FOWLER, Report on Series and Line Spektra, London 1922; ferner den Band XXI dieses Handbuches.
F. Paschen, Ann. d. Phys. Bd. 60, S. 405. 1919 und Bd. 63, S. 201. 1920.
A. Fowler, Trans. Roy. Soc. London Bd. 214, S. 225. 1914.
E. Fues, Ann. d. Phys. Bd. 63, S. 1. 1920; zu der der Zn+-, Cd+- und Hg+- Spektren
G. v. Salis, Ann. d. Phys. Bd. 76, S. 145. 1925.
A. Sommerfeld u. W. Kossel, Verh. d. D. Phys. Ges. S. 240. 1919.
F. Paschen, Ann. d. Phys. Bd. 71, S. 142. 1923; über Al+ ebenda S. 545.
A. Fowler, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 103, S. 413. 1923; Phil. Trans. Bd. 225, s. 1. 1925.
R. A. Millikan u. J. S. Bowen, Phys. Rev. Bd. 23, S. 1. 1924; Bd. 24, S. 223 u. 289. 1924; Bd. 25, S. 591 u. 600. 1925; Bd. 26, S. 150 u. 310. 1925.
H. Schüler, Naturwissensch. Bd. 12, S. 579. 1924; Ann. d. Phys. Bd. 76, S. 292. 1925.
S. Werner, Nature Bd. 115, S. 191. 1925 u. Bd. 116, S. 574. 1925.
W. Wien, Ann. d. Phys. Bd. 69, S. 325. 1922.
A. Sommerfeld, Mimchener Ber. 1915, S. 425; 1916, S. 131.
Vgl. hierzu D. R. Hartree, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 106, S. 552. 1924
N. Bohr, Gouthrie Lecture, Proc. Phys. Soc. London S. 275. 1923; vgl. auch M. Born, Vorlesungen über Atommechanik.
N. Bohr, Ann. d. Phys. Bd. 71, S. 228. 1923.
M. Born u. W. Heisenberg, ZS. f. Phys. Bd. 23, S. 388. 1924.
D. R. Hartree, Proc. Cambridge Phil. Soc. Bd. 21, S. 625. 1923; Bd. 22, S. 409 u. 464. 1914; Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 106, S. 552. 1924.
E. Schrödinger, Ann. d. Phys. Bd. 77, S. 43. 1925.
N. Bohr, Ann. d. Phys. Bd. 71, S. 228. 1923.
Es läßt sich schwer beurteilen, ob in der Arbeit von F. Hund (ZS. f. Phys. Bd. 22, S. 405. 1924), die sich mit der Frage der Unterscheidung von Bahnen erster und zweiter Art beschäftigt, der hier hervorgehobene Umstand genügend beachtet ist.
E. Schrödinger, Ann. d. Phys. Bd. 77, S. 43. 1925.
E. Schrödinger, ZS. f. Phys. Bd. 4, S. 347. 1921.
Eine vorläufige Publikation der Hauptresultate der Theorie ist von N. Bohr in Nature Bd. 107, S. 104 u. Bd. 108, S. 208. 1921 gegeben, die genauere Ausführung in ZS. f. Phys. Bd. 9, S. 1. 1922 [= 3. Aufs. der „Drei Anfsätze über Spektren und Atombau“]; und Ann. d. Phys. Bd. 71. S. 228. 1923.
N. Bohr, Ann. d. Phys. Bd. 71, S. 228. 1923.
Th. van Urk, ZS. f. Phys. Bd. 13, S. 268. 1923.
E. Fues, ZS. f. Phys. Bd. 11, S. 364. 1922; Bd. 12, S. 1. 1922; Bd. 13, S. 211. 1923.
E. Fues. Ann. d. Phys. Bd. 76, S. 299. 1925.
Vgl. hierzu N. Bohr, Ann. d. Phys. Bd. 71, S. 228. 1923, wo verschiedene Fälle einer solchen Wirkung des Leuchtelektrons auf den Atomrest diskutiert sind.
E. Fues, ZS. f. Phys. Bd. 11, S. 364. 1922; Bd. 12, S. 1. 1922; Bd. 13, S. 211. 1923.
N. Bohr, Nature Bd. 109, S. 745. 1922; vgl. auch S. Rosseland, ebenda Bd. 111, S. 357. 1923.
W. Thomas, ZS. f. Phys. Bd. 24, S. 169. 1924.
F. C. Hoyt, Phys. Rev. Bd. 25, S. 174. 1925.
G. Wentzel, ZS. f. Phys. Bd. 19, S. 53. 1923.
E. C. Stoner, Phil. Mag. Bd. 48, S. 719. 1924.
Th. Lyman, Astrophys. Journ. Bd. 60, S. 1. 1924; Phil. Mag. Bd. 41, S. 814. 1924.
J. Franck u. F. Reiche, ZS. f. Phys. Bd. 1, S. 154. 1920.
A. Fowler, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 105, S. 299. 1924.
R. Ladenburg, ZS. f. Elektrochem. Bd. 26, S. 262. 1920.
F. Hund, ZS. f. Phys. Bd. 33, S. 345. 1925.
F. Hund, ZS. f. Phys. Bd. 33, S. 345. 1925
A. G. Shenstone, Nature Bd. 116, S. 467. 1925. Ein früherer Deutungsversuch dieser Terme durch au]Bohr (Ann. d. Phys. Bd. 71, S. 228. 1923) dürfte sich kaum aufrecht erhalten lassen.
G. v. Salis, Ann. d. Phys. Bd. 76, S. 145. 1925.
N. Bohr, Ann. d. Phys. Bd. 71, S. 228. 1923.
Das Au — Spektrum ist bisher nur teilweise entwirrt (vgl. V. Thorsen, Naturwissensch. Bd. 11, S. 500. 1923) und soll daher aus der folgenden Betrachtung ausscheiden.
Über die Notwendigkeit, die d-Terme von T1 als Tauchbahnen, beginnend mit n = 6, anzusehen, vgl.
W. Kuhn, Naturwissensch. Bd. 13, S. 724. 1925.
H. G. J. Moseley, Phil. Mag. Bd. 26, S. 1024. 1913; Bd. 27, S. 703. 1914.
W. Kossel, Verh. d. D. Phys. Ges. Bd. 16, S. 899 u. 953. 1914; Bd. 18, S. 339. 1916. Vgl. auch N. Bohr, Abhandl. über Atombau, Abh. IX.
M. de Broglie, Journ. de phys. (6) Bd. 2, S. 265. 1921.
H. Robinson, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 104, S. 455. 1923.
D. Coster, ZS. f. Phys. Bd. 5, S. 139. 1921.
Zum erstenmal von G. Hertz, ZS. f. Phys. Bd. 3, S. 19. 1920 nachgewiesen.
G. Wentzel, ZS. f. Phys. Bd. 6, S. 84. 1921.
D. Coster, ZS. f. Phys. Bd. 5, S. 139. 1921 u. Bd. 6, S. 185. 1921; Phil. Mag. Bd. 43, S. 1070. 1922 u. Bd. 44, S. 546. 1922; Dissert. Leiden 1922.
M. Siegbahn, Ann. d. Phys. Bd. 59, S. 56. 1919. Vgl. ferner dessen Buch Spektroskopie der Röntgenstrahlen. Berlin 1924.
W. Kossel, ZS. f. Phys. Bd. 1, S. 119. 1920.
A. Smekal, ZS. f. Phys. Bd. 5, S. 91. 1921.
D. L. Webster, Phys. Rev. Bd. 7, S. 599. 1916 (K-Serie)
D. L. Webster u. H. Clark, Proc. Nat. Acad. Amer. Bd. 3, S. 181. 1917
D. L. Webster, ebenda Bd. 6, S. 26. 1920
F. C. Hoyt, ebenda Bd. 6, S. 639. 1920 (L-Serien).
W. Stenström, Dissert. Lund 1919
G. Hertz, ZS. f. Phys. Bd. 3, S. 19. 1920
H. Fricke, Phys. Rev. Bd. 16, S. 202. 1920
D. Coster, ZS. f. Phys. Bd. 25, S. 83. 1924.
J. Bergengren, ZS. f. Phys. Bd. 3, S. 247. 1920
A. E. Lindh, ebenda Bd. 6, S. 303. 1921; Dissert. Lund 1923; s. auch Siegbahns Buch S. 137–143
D. Coster, I.e.; O. Lundquist, ZS. f. Phys. Bd. 33, S. 901. 1925.
W. Kossel, Verh. d. D. Phys. Ges. Bd. 18, S. 339. 1916; ZS. f. Phys. Bd. 1, S. 119. 1920.
F. Richtmeyer, Phys. Rev. Bd. 18, S. 13. 1921
K. A. Wingardh, ZS. f. Phys. Bd. 8, S. 365. 1922; Dissert. Lund 1923
E. C. Stoner und L. H. Martin, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 107, S. 312. 1925. Bezüglich weiterer Literatur s. Kap. 3 und 4 des vorliegenden Bandes.
H. A. Kramers, Phil. Mag. Bd. 46, S. 836. 1923.
G. Wentzel, Ann. d. Phys. Bd. 66, S. 437. 1921; Bd. 73, S. 647. 1924; vgl. hierzu auch A. Sommerfeld, Atombau und Spektrallinien, 4. Aufl., 4. Kap., § 9.
Die Gesetzmäßigkeiten der Komplexstruktur der optischen Spektren gestatten verschiedene Voraussagen über den mutmaßlichen Bau eines solchen Niveauschemas. Vgl. hierzu
G. Wentzel, ZS. f. Phys. Bd. 31, S. 445. 1925. Die Angaben in dieser Note, die nicht mehr in jeder Hinsicht dem jetzigen Stande der Theorie der Komplexstruktur entsprechen, sind von
G. Wentzel ergänzt in ZS. f. Phys. Bd. 34, S. 730. 1925.
D. Coster, Phil. Mag. Bd. 44, 4S. 546. 1922, insbes. S. 567 ff.
S. Rosseland, Phil. Mag. Bd. 45, S. 65. 1923; vgl. auch
R. A. Millikan, Phys. Rev. Bd. 18, S. 456. 1921.
W. Bothe, Phys. ZS. Bd. 26, S. 410. 1925.
P. Auger, C. R. Bd. 180, S. 65. 1925.
C. G. Barkla u. M. P. White, Phil. Mag. Bd. 34, S. 270. 1917.
G. Wentzel, ZS. f. Phys. Bd. 6, S. 84. 1921. Coster hatte statt der zweiten Nebenquantenzahl ursprünglich Buchstaben a und b eingeführt und dementsprechend auch die Auswahlregel etwas anders formuliert.
N. Bohr u. D. Coster, ZS. f. Phys. Bd. 12, S. 342. 1923.
Als später hinzugekommene, ergänzende Arbeiten sind bezüglich der numerischen Werte der Niveaus zu nennen D. Coster, S. Werner u., Y. Nishina, ZS. f. Phys. Bd. 18, S. 207. 1923
Y. Nishina, Phil. Mag. Bd. 49, S. 521. 1925. Eine ausführliche Zusammenstellung ist im Sommerfeldschen Buch „Atombau und Spektrallinien“, 4. Auf., Kap. 4 gegeben.
A. Sommerfeld u. G. Wentzel, ZS. f. Phys. Bd. 7, S, 86, 1921.
N. Bohr u. D. Coster, ZS. f. Phys. Bd. 12, S. 342. 1923.
Dieser Zusammenhang der Röntgenspektren mit dem periodischen System wurde auf Grund theoretischer Überlegungen bereits von R. Swinne, Phys. ZS. Bd. 17, S. 481. 1916 gefordert.
G. Wentzel, ZS. f. Phys. Bd. 16, S. 46. 1923.
G. Wentzel, Ann. d. Phys. Bd. 76, S. 803. 1925
R. A. Millikan u. J. S. Bowen, Phys. Rev. Bd. 23, S. 1. 1924; Bd. 24, S. 209 u. 223. 1924; Bd. 25, S. 295, 591 u. 600. 1925; Bd. 26, S. 150 u. 310. 1925; Phil. Mag. Bd. 48, S. 259. 1924.
A. Sommerfeld, Ann. d. Phys. Bd. 63, S. 221. 1920.
A. Landé, ZS. f. Phys. Bd. 16, S. 391. 1923
A. Unsöld, ZS. f. Phys. Bd. 33, S. 843. 1925.
A. Landé, ZS. f. Phys. Bd. 24, S. 88. 1924; Bd. 25, S. 46. 1924; vgl. auch A. Landé u. E. Back, Zeemaneffekt und Multipletstruktur der Spektrallinien, 5. Abschn., §§ 22, 23. Berlin 1925.
S. Goudsmit, Arch. Neerland. Bd. 6, S. 116. 1922.
R. A. Millikan u. J. S. Bowen, Phys. Rev. Bd. 25, S. 295. 1925.
W. Heisenberg. ZS. f. Phys. Bd. 32, S. 841. 1925.
G. Wentzel, Ann. d. Phys. Bd. 76, S. 803. 1925; ZS. f. Phys. Bd. 33, S. 849. 1925.
G. Wentzel, Ann. d. Phys. Bd. 76, S. 803. 1925; ZS. f. Phys. Bd. 33, S. 849. 1925. Vgl. hierzu auch
A. Sommerfeld, Journ. Opt. Soc. Amer. Bd. 7, S. 503. 1923, wo empirische Regelmäßigkeiten der numerischen Werte der relativistischen Abschirmungszahlen angegeben sind.
A. Sommerfeld u. W. Heisenberg, ZS. f. Phys. Bd. 10, S. 393. 1922
J. Green, Phys. Rev. Bd. 21, S. 397. 1923.
A. Sommerfeld, Atombau und Spektrallinien, 4. Aufl., VI. Kap., § 6, 1924.
R. A. Millikan u. J. S. Bowen, Phil. Mag. Bd. 49, S. 923. 1925.
Anm. bei der Korrektur: Eine solche Ursache ergibt sich in der Tat, wenn man gemäß einer zuerst von S. Goudsmit und G. E. Uhlenbeck zur Deutung der Spektren herangezogenen Hypothese (Naturwissensch. Bd. 13, S. 953. 1925; Nature Bd. 117, S. 264. 1926; vgl. auch
F. R. Bichowsky und H. C. Urey, Proc. Nat. Akad. Amer. Bd. 12, S. 80. 1926) dem freien Elektron ein magnetisches Moment von der Ordnung eines Magnetons und ein Impulsmoment von der Ordnung h/2π zuspricht. Der Energieunterschied des Atoms bei verschiedener Orientierung der magnetischen Achse des Elektrons zu seiner Bahnebene ist dann gerade von der zur Erklärung der Alkali-und Röntgendublets erforderlichen Größenordnung. Es ist zu hoffen, daß diese Hypothese über die Natur des Elektrons im Verein mit der in Anm. 1, S. 1, erwähnten neuen Quantenmechanik zu einer Überwindung der Schwierigkeiten führen wird, die mit der weiter unten im Text besprochenen Begrenzung der relativistischen Auffassung der Alkalidublets zusammenhängen, und daß sie ferner eine Deutung der anomalen Zeemantypen der Spektrallinien ermöglichen wird.
A. Sommerfeld, Ann. d. Phys. Bd. 63, S. 221. 1920.
A. Landé, Phys. ZS. Bd. 22, S. 417. 1921.
Th. Lyman, Phil. Mag. Bd. 41, S. 914. 1924; Astrophys. Journ. Bd. 60, S. 1. 1924.
A. Landé, Phys. ZS. Bd. 20, S. 228. 1919; Verh. d. D. Phys. Ges. Bd. 21, S. 585. 1919.
N. Bohr, Phil. Mag. Bd. 43, S. 1112. 1922; ZS. f. Phys. Bd. 9, S. 1. 1922 [ = 3. Aufs. in „Drei Aufsätze über Spektren und Atombau]; ferner Ann. d. Phys. Bd. 71, S. 228. 1923, wo die grundsätzlichen Schwierigkeiten der theoretischen Deutung der Komplexstruktur eingehend diskutiert sind.
T. van Lohuizen, Versl. Akad. Amsterdam 1919.
A. Sommerfeld, Naturwissensch. Bd. 8, S. 61. 1920; Ann. d. Phys. Bd. 63, S. 221. 1920.
A. Landé, ZS. f. Phys. Bd. 5, S. 231. 1921; Bd. 7, S. 398. 1921; Phys. ZS. Bd. 22, S. 417. 1921.
N. Bohr, Ann. d. Phys. Bd. 71, S. 228. 1923.
E. Back, Dissert. Tübingen 1921; Ann. d. Phys. Bd. 70, S. 333. 1923.
M. A. Catalan, Phil. Trans. Bd. 223, S. 127. 1922.
A. Sommerfeld, Ann. d. Phys. Bd. 70, S. 32. 1923; vgl. hierzu auch ebenda Bd. 73, S. 209. 1924.
A. Landé, ZS. f. Phys. Bd. 15, S. 189. 1923.
S. Goudsmit, ZS. f. Phys. Bd. 32, S. 794. 1925.
W. Heisenberg, ZS. f. Phys. Bd. 33, S. 841. 1925.
E. Back, ZS. f. Phys. Bd. 15. S. 206. 1923.
W. Heisenberg, ZS. f. Phys. Bd. 8, S. 273. 1922.
A. Landé, ZS. f. Phys. Bd. 15, S. 189. 1923.
Man findet dieses Modell zuerst angedeutet bei A. Landé, ZS. f. Phys. Bd. 19, S. 112. 1923; näher ausgeführt bei W. Pauli jr., ebenda Bd. 20, S. 371. 1924.
F. Paschen u. E. Back, Ann. d. Phys. Bd. 39, S. 897. 1912; Bd. 40, S. 96O. 1913.
N. A. Kent, Astrophys. Journ. Bd. 11, S. 337. 1914.
E. Back, Ann. d. Phys. Bd. 70, S. 333. 1923.
F. Paschen u. E. Back, Physica Bd. 1, S. 261. 1921; weiteres Material s. E. Back, Ann. d. Phys. 1923, 1. c.
A. Sommerfeld, ZS. f. Phys. Bd. 8, S. 257. 1922.
W. Heisenberg, ZS. f. Phys. Bd. 8, S. 273. 1922.
A. Sommerfeld, Ann. d. Phys. Bd. 63, S. 221. 1920; vgl. auch Atombau und Spektrallinien.
Experimentelles Material zum partiellen Paschen-Backeffekt findet sich bei E. Back, Naturwissensch. Bd. 9, S. 199. 1921; Ann. d. Phys. Bd. 70, S. 371. 1923; ZS. f. Phys. Bd. 33, S. 579. 1925
S. Frisch, Verh. d. Physiker-Kongresses in Nischni-Nowgorod, Sept. 1922, gedruckt 1923, S. 49.
W. Pauli jr., ZS. f. Phys. Bd. 16, S. 155. 1923.
A. Landé, ZS. f. Phys. Bd. 19, S. 112. 1923.
Die Durchführung der erforderlichen Rechnungen findet sich bei W. Pauli jr., ZS. f. Phys. Bd. 20, S. 371. 1924.
W. Heisenberg, ZS. f. Phys. Bd. 26, S. 291. 1924.
A. Landé, ZS. f. Phys. Bd. 30, S. 329. 1924.
L. S. Ornstein u. H. C. Burger, ZS. f. Phys. Bd. 29, S. 241. 1924.
S. Goudsmit u. R. Kronig, Naturwissensch. Bd. 13, S. 90. 1925
R. Kronig, ZS. f. Phys. Bd. 31, S. 885. 1925.
H. Hönl, ZS. f. Phys. Bd. 31, S. 340. 1925.
A. Sommerfeld u. W. Heisenberg, ZS. f. Phys. Bd. 11, S. 191. 1922.
Vgl. hierzu auch die ältere Arbeit von A. Landé, ZS. f. Phys. Bd. 5, S. 231. 1921.
W. Heisenberg, ZS. f. Phys. Bd. 31, S. 617. 1925.
W. C. Van Geel, ZS. f. Phys. Bd. 33, S. 836. 1925; L. S. Ornstein u. W. C. Van Geel, ebenda Bd. 32, S. 681. 1925.
H. C. Burger u. H. B. Dorgelo, ZS. f. Phys. Bd. 23, S. 258. 1924; H. B. Dorgelo, Dissert. Utrecht 1924. Daselbst eingehendes experimentelles Material. Zusammenfassende Darstellung bei
L. S. Ornstein, Proc. Phys. Soc. London Bd. 37. S. 334. 1925
A. Sommerfeld, ZS. f. techn. Phys. Bd. 6, S. 2. 1925.
L. S. Ornstein u. H. C. Burger, ZS. f. Phys. Bd. 24, S. 41. 1924.
Vgl. die Zusammenstellung bei R. Ladenburg, ZS. f. Phys. Bd. 4, S. 469. 1921.
F. W. Oudt, ZS. f. Phys. Bd. 33, S. 656. 1925.
H. Jakob, Naturwissensch. Bd. 13, S. 906. 1925.
A. Sommerfeld, Ann. d. Phys. Bd. 76, S. 284. 1925.
D. Coster und S. Goudsmit, Naturwissensch. Bd. 13, S. 11. 1925.
R. Kronig, ZS. f. Phys. Bd. 31, S. 885. 1925.
A. Sommerfeld u. W. Hönl, Berl. Ber. 1925, S. 141.
H. N. Russell, Nature Bd. 115, S. 835. 1925; Proc. Nat. Acad. Amer. Bd. 11, S. 314 und 322. 1925.
Vgl. hierzu auch die Messungen von R. Frerichs, ZS. f. Phys. Bd. 31, S. 305. 1925.
R. Kronig, ZS. f. Phys. Bd. 31, S. 885. 1925.
R. Kronig, ZS. f. Phys. Bd. 33, S. 261. 1925.
Eine allgemeine Diskussion der Beeinflussung wasserstoffunähnlicher Serienspektren durch elektrische Felder vom Standpunkt des Korrespondenzprinzips ist von N. Bohr, Q. d. L., Teil III, ferner in Guthrie lecture, Proc. Phys. Soc. London, S. 275, 1923, und Ann. d. Phys. Bd. 71, S. 228. 1923, gegeben.
J. Stark, Ann. d. Phys. Bd. 56, S. 580. 1918; G. Siebert, ebenda Bd. 56, S. 589. 1918.
H. Nyquist, Phys. Rev. Bd. 10, S. 226. 1917.
T. Takamine u. M. Fukuda, Jap. Journ. of Phys. Bd. 2, S. 111. 1923; vgl. ferner
P. D. Foote, T. Takamine und R. L. Chenault, Phys. Rev. Bd. 26, S. 165, 1925.
H. M. Hansen, T. Takamine u. S. Werner, Phys. Mitt. d. dän. Ges. d. Wiss. 5, Nr. 3. 1923.
R. Ladenburg u. H. Kopfermann, ZS. f. Phys. Bd. 28, S. 51. 1924; Berl. Ber. 1925, S. 424.
R. Becker, ZS. f. Phys. Bd. 9, S. 332. 1922.
W. Thomas, ZS. f. Phys. Bd. 34, S. 586. 1925.
W. Pauli Jr., Math.-Phys. Mitt. d. dän. Ges. d. Wiss. Bd. 7, Nr. 3. 1925.
J. Stark, Elektr. Spektralanalyse. Leipzig 1914.
W. Tschulanowsky, ZS. f. Phys. Bd. 16, S. 300. 1923.
P. D. Foote, W. F. Meggers u. F. L. Mohler, Astrophys. Journ. Bd. 55, S. 145. 1922.
Hansen, Takamine u. Werner, Fußnote 4, S. 246; T. Takamine u. M. Fukuda, Phys. Rev. Bd. 25, S. 23. 1925.
S. Data, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 101, S. 539. 1922.
O. Stern, Phys. ZS. Bd. 23, S. 476. 1922.
Von einem etwas anderen Gesichtspunkt aus wurde die Gewichtsbilanz bei der Koppelung mehrerer Elektronen von N. Bohr, Ann. d. Phys. Bd. 71, S. 228. 1923, insbes. S. 276 u. 279, betrachtet. Bohr geht dort nämlich von der Auffassung aus, daß es in den Alkaliatomen verschiedene Stellungen des Atomrestes sind, welche die Dubletstruktur bedingen, während wir hier den unmechanischen „Zwang“ darin erblicken, daß dem äußeren Elektron 2(2k — 1) statt 2k 1 + 1 Stellungen zukommen, wie es bei einer Zentralbahn im äußeren Feld der Fall sein sollte.
W. Kuhn, Naturwissensch. Bd. 14, S. 48. 1926.
Die Darstellung des Textes in dieser und der folgenden Ziffer hat Berührungspunkte mit der von S. Goudsmit (ZS. f. Phys. Bd. 32, S. 794. 1925) gegebenen, geht jedoch andererseits über die Ergebnisse dieses Verfassers hinaus.
S. Goudsmit, ZS. f. Phys. Bd. 32, S. 794. 1925
W. Heisenberg, ZS. f. Phys. Bd. 32, S. 841. 1925. — In der Darstellung des Textes werden jedoch nicht wie bei Heisenberg verschiedene „Schemata“ eingeführt.
O. Laporte, Naturwissensch. Bd. 11, S. 779. 1923.
R. Kronig, ZS. f. Phys. Bd. 33, S. 261. 1925.
A. Landé u. W. Heisenberg, ZS. f. Phys. Bd. 25, S. 279. 1924.
P. Jordan, ZS. f. Phys. Bd. 33, S. 563. 1925.
F. Hund, ZS. f. Phys. Bd. 34, S. 296. 1925.
A. Landé, Ann. d. Phys. Bd. 76, S. 273. 1925.
F. Paschen, Ann. d. Phys. Bd. 60, S. 405. 1919 u. Bd. 63, S. 201. 1920.
W. Grotrian, ZS. f. Phys. Bd. 8, S. 116. 1922.
A. Landé, Phys. ZS. Bd. 22, S. 417. 1921. (Daselbst auch vorläufige Angaben über die Aufspaltungsfaktoren g auf Grund von Messungen von
T. Takamine u. K. Yamada, Proc. Tokyo Soc. Bd. 7, S. 277. 1914.) Ferner ZS. f. Phys. Bd. 17, S. 292. 1923.
G. Hertz, Naturwissensch. Bd. 13, S. 489. 1925.
Th. Lyman u. F. A. Saunders, Phys. Rev. Bd. 25, S. 886. 1925.
S. Goudsmit, ZS. f. Phys. Bd. 32, S. 111. 1925.
P. Jordan, ZS. f. Phys. Bd. 31, S. 877. 1925.
K. W. Meissner, Ann. d. Phys. Bd. 76, S. 124. 1925.
H. B. Dorgelo, ZS. f. Phys. Bd. 34, S. 766. 1925.
A. Landé, Ann. d. Phys. Bd. 76, S. 273. 1925.
E. Back, Ann. d. Phys. Bd. 76, S. 317. 1925. (Über ältere Literatur s. Anm. 4, S. 261.) Auf die rationale Darstellung der von Back gemessenen Einzel-g-Werte gehen wir hier nicht ein, da sie uns noch zu unsicher erscheint.
F. Hund, ZS. f. Phys. Bd. 33, S. 345. 1925. (Vgl. auch S. Goudsmit, 1. c. Anm. 2, S. 258.
F. Hund, ZS. f. Phys. Bd. 34, S. 296. 1925. — Daselbst werden auch die Zuordnungsfragen der Umgruppierung diskutiert.
Vgl. H. B. Dorgelo, Physica 1925; ferner über „Schwerpunktsätze“ bei A. Landé u. E. Back, Zeemaneffekt und Multipletstruktur, S. 12. Berlin 1925.
R. Götze, Ann. d. Phys. Bd. 66, S. 285. 1921.
G. Wentzel, Phys. ZS. Bd. 24, S. 104. 1923; Bd. 25, S. 182. 1924.
Vgl. die Diskussion zwischen O. Laporte u. G. Wentzel, ZS. f. Phys. Bd. 31, S. 335. 1925; und A. Landé, ebenda Bd. 27, S. 149. 1924; Bd. 31, S. 339. 1925.
H. N. Russell u. F. A. Saunders, Astrophys. Journ. Bd. 61, S. 38. 1925. (Vgl. auch
J. B. Green u. M. Petersen, Astrophys. Journ. Bd. 60, S. 301. 1924, wo „gestrichene“ Singuletterme nachgewiesen werden.)
W. Heisenberg, ZS. f. Phys. Bd. 32, S. 841. 1925.
R. A. Millikan u. J. S. Bowen, Proc. Nat. Acad. Amer. Bd. 11, S. 329. 1925.
Unter Zugrundelegung einer anderen Störungsfunktion hat P. Epstein (Proc. Nat. Acad. Amer. Bd. 10, S. 337. 1924) den gleichzeitigen Sprung zweier Elektronen untersucht und gelangt daher zu einem etwas abweichenden Resultat.
Für diese liegen Präzisionsmessungen von E. Back (ZS. f. Phys. Bd. 33, S. 579. 1925) vor. Hinsichtlich der Diskussion dieser Messungen sei auch auf G. Wentzel (ebenda Bd. 34, S. 730. 1925) verwiesen, wo sich verschiedene, die Klassifikation beobachteter Terme betreffende Bemerkungen finden.
E. C. Stoner, Phil. Mag. Bd. 48, S. 719. 1924.
Main Smith, Chemistry and atomic structure, London 1924.
R. Swinne, ZS. f. Elektrochem. Bd. 31, S. 417. 1925.
Vgl. W. Pauli Jr., ZS. f. Phys. Bd. 31, S. 765. 1925.
Vgl. W. Pauli Jr., ZS. f. Phys. Bd. 31, S. 765. 1925.
J. J. Hopfield, Astrophys. Journ. Bd. 59, S. 114. 1924
O. Laporte, Naturwissensch. Bd. 12, S. 598. 1924.
H. Sponer, ZS. f. Phys. Bd. 32, S. 19. 1925.
H. Gieseler u. W. Grotrian, ZS. f. Phys., Bd. 34, S. 374. 1925.
A. Sommerfeld, Phys. ZS. Bd. 26, S. 70. 1925.
F. Hund, ZS. f. Phys. Bd. 33, S. 345. 1925.
O. Richardson, Phys. Rev. Bd. 26, S. 248. 1908.
A. Einstein u. de Haas, Verh. d. D. Phys. Ges. Bd. 17, S. 152. 1915; Bd. 18, S. 173. 1916.
E. Beck, Ann. d. Phys. Bd. 60, S. 109. 1919
H. Arvidsson, Phys. ZS. Bd. 21, S. 88. 1920
A. P. Chattock u. L. F. Bates, Phil. Trans. Bd. 223, S. 257. 1922
W. Sucksmith u. L. F. Bates, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 104, S. 499. 1923.
J. S. Barnett, Phys. Rev. Bd. 6, S. 239. 1915; Bd. 10, S. 7. 1917; Phys. ZS. Bd. 24, S. 14. 1923.
A. Landé, ZS. f. Phys. Bd. 7, S. 398. 1921; vgl. auch die Darstellung bei A. Landé u. E. Back, Zeemaneffekt und Multipletstruktur, § 21.
P. Weiss, Phys. ZS. Bd. 12, S. 935. 1911. Der jetzige Standpunkt dieses Forschers ist in Journ. de phys. Bd. 5, S. 129. 1924 dargelegt.
Auf diesen Umstand ist zuerst hingewiesen bei W. Pauli Jr., Phys. ZS. Bd. 21, S. 615. 1920. — Die dort gegebene Anwendung der Theorie zur Bestimmung der Momente der paramagnetischen Gase NO und O2 kann jedoch nicht als quantitativ endgültig angesehen werden. Auch sind die Ergebnisse des anomalen Zeemaneffektes dort noch nicht berücksichtigt. Zur Ergänzung vgl.
A. Sommerfeld, ZS. f. Phys. Bd. 19. S. 221. 1923, ferner die Darstellung in dessen Buch Atombau und Spektrallinien, 4. Aufl. 1924.
Eine Zusammenfassung der Werte der scheinbaren Momente M' der Ionen dieser Metalle aus den vorliegenden Messungen ist von B. Cabrera, Journ. de phys. Bd. 3, S. 443. 1922 gegeben. Vgl. auch
W. Gerlach, Ergebnisse der exakt. Naturw. Bd. 2, S. 124. 1923. Für die seltenen Erden außerdem noch von
St. Meyer, Phys. ZS. Bd. 26, S. 51. 1925.
P. Epstein, Science Bd. 57, S. 532. 1923.
W. Gerlach, Phys. ZS. Bd. 24, S. 275. 1923.
A. Sommerfeld, Phys. ZS. Bd. 24, S. 360. 1923; ZS. f. Phys. Bd. 19, S. 221. 1923; Ann. d. Phys. Bd. 73, S. 209. 1924.
Vgl. hierzu J. Dorfmann, ZS. f. Phys. Bd. 23, S. 286. 1924
J. Tamm, ZS. f. Phys. Bd. 32, S. 582. 1925
E. C. Stoner, Phil. Mag. Bd. 49, S. 1289. 1925.
F. Hund, ZS. f. Phys. Bd. 33, S. 885. 1925.
Von neuerer Literatur sei angeführt: H. Nagaoka, Y. Sugiura u. T. Mishina, Japan. Journ. of Phys. Bd. 2, S. 121 u. 167. 1923
R. W. Wood, Phil. Mag. Bd. 50, S. 761. 1925.
H. Nagaoka u. T. Takamine, Phil. Mag. Bd. 27, S. 333. 1914 u. Bd. 29, S. 241. 1915
E. Back, Ann. d. Phys. Bd. 70, S. 333. 1923 (insbes. S. 366–369).
G. Joos, Phys. ZS. Bd. 26, S. 357. 1925
R. C. Chenault u. A. E. Ruark, Phil. Mag. Bd. 50, S. 937. 1925.
W. Pauli Jr., Naturwissensch. Bd. 12, S. 741. 1924.
A. Landé und E. Back, Zeemaneffekt und Multipletstruktur der Spektrallinien; A. Landé, Fortschritte der Quantentheorie, 2. Aufl., Dresden 1926.
Vgl. H. G. Grimm und A. Sommerfeld, ZS. f. Phys. Bd. 36, S. 36. 1926, insbes. S. 37, Note 5.
Vgl. F. Hund, ZS. f. Phys. Bd. 36, S. 657. 1926.
Author information
Authors and Affiliations
Editor information
Additional information
Besonderer Hinweis
Dieses Kapitel ist Teil des Digitalisierungsprojekts Springer Book Archives mit Publikationen, die seit den Anfängen des Verlags von 1842 erschienen sind. Der Verlag stellt mit diesem Archiv Quellen für die historische wie auch die disziplingeschichtliche Forschung zur Verfügung, die jeweils im historischen Kontext betrachtet werden müssen. Dieses Kapitel ist aus einem Buch, das in der Zeit vor 1945 erschienen ist und wird daher in seiner zeittypischen politisch-ideologischen Ausrichtung vom Verlag nicht beworben.
Rights and permissions
Copyright information
© 1926 Julius Springer in Berlin
About this chapter
Cite this chapter
Pauli, W. (1926). Quantentheorie. In: Bothe, W., et al. Quanten. Handbuch der Physik, vol 23. Springer, Berlin, Heidelberg. https://doi.org/10.1007/978-3-642-99593-4_1
Download citation
DOI: https://doi.org/10.1007/978-3-642-99593-4_1
Publisher Name: Springer, Berlin, Heidelberg
Print ISBN: 978-3-642-98778-6
Online ISBN: 978-3-642-99593-4
eBook Packages: Springer Book Archive