Zusammenfassung
Die experimentellen Ergebnisse, die in diesem Kapitel besprochen werden sollen, sind aus dem Studium der Entladungserscheinungen in verdünnten Gasen hervorgegangen. Nachdem diese Erscheinungen in den Händen von Hittorf 2 und Crookes 3 eine größere Bedeutung für die Erforschung der Materie erhalten hatten, haben sie in immer steigendem Maße zur Erkenntnis der Eigenschaften des Atoms und seines Aufbaus beigetragen. Vor allem sind hier die Arbeiten Lenards 4 zu erwähnen. Die im 1. Kapitel des Bandes XXII/1 ds. Handb. beschriebenen Versuche zur Bestimmung des Verhältnisses von Ladung zur Masse für Elektronen und für positive Ionen gingen aus diesen Arbeiten sowie z. B. aus denen J. J. Thomsons 5 hervor. Die Untersuchungen der Lenardschen Schule beschäftigten sich außerdem ausführlich mit dem Studium der Absorption der Kathodenstrahlen in fester und gasförmiger Materie und mit der gleichzeitigen Bildung sekundärer geladener Teilchen. Sie erstreckten sich zuerst auf die Erscheinungen an Elektronenstrahlen hoher Geschwindigkeit, während später auch ganz niedrige Elektronengeschwindigkeiten zur Beobachtung kamen. Ferner befaßten sie sich mit den Energieverlusten, die die Elektronen beim Durchgang durch Materie erleiden. Schon 19026 ergab sich dabei das für die Erkenntnis quantenhafter Energieübertragung wichtige Ergebnis, daß es zur Bildung positiver Ionen (Trägerbildung), also zu einem Prozeß, in dem durch den Stoß eines primären Elektrons einem Atom oder Molekül ein (sekundäres) Elektron entrissen wird, einer gewissen Mindestenergie des stoßenden Primärelektrons bedarf. Diese Beobachtung bedeutet einen ersten Vorstoß in ein Gebiet, das wir heute als „Quantentheorie der atomaren Prozesse“ bezeichnen und das die eben geschilderte Entwicklung zu einem gewissen Abschluß brachte. Ein zweiter Vorstoß erfolgte durch die Untersuchung des Zusammenhanges zwischen Energieverlusten und Lichtemission bei Kathodenstrahlen in verdünnten Gasen.
In der ersten Auflage bearbeitet von J. Franck und P. Jordan. Bei der folgenden Darstellung ist die Literatur bis Anfang 1932 berücksichtigt; später (bis 1. September 1932) erschienene wichtige Arbeiten wurden bei der Korrektur in Anmerkungen erwähnt.
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Literatur
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Bei der Niederschrift dieses Kapitels empfanden wir es als sehr unbequem, daß nach dem jetzigen Sprachgebrauch mit „Molekeln“ oder „Moleküle“ nur zwei-oder mehratomige Gebilde gemeint werden. Weil in der physikalischen Literatur das Wort Molekül als Bezeichnung für zwei-und mehratomige Gebilde allgemein gebraucht wird, haben auch wir daran festgehalten, benutzen jedoch nach Rücksprache mit Herrn Prof. Dr. Geiger weiterhin das Wort Molekel als gemeinsame Bezeichnung fur Atome und Moleküle. Für die Literatur über die Frage: „Molekel oder Molekül?“ verweisen wir auf Naturwissensch. Bd. 17, S. 87. 1929; Bd. 18, S. 601 u. 940. 1930; ZS. f. Elektrochem. Bd. 36, S. 552 u. 1023. 1930; Bd. 37, S. 108. 1931.
O. Klein u. S. Rosseland, ZS. f. Phys. Bd. 4, S. 46. 1921.
Die Bohr-Sommerfeldschen Quantenbedingungen haben als solche unmittelbar nach ihrem großen Triumph beim H-Atom versagt. Schon die in aller Strenge durchgeführten Rechnungen beim Wasserstoffmolekülion H 2+ stimmten nicht mit der Erfahrung überin: W. Pauli jun., Ann. d. Phys. Bd. 68, S. 177. 1922; K. F. Niessen, Dissert. Utrecht 1922; Ann. d. Phys. Bd. 70, S. 129. 1923.
J. H. McMillen, Phys. Rev. Bd. 36, S. 1034. 1930.
Verwandlung kinetischer Elektronenenergie in Strahlung ohne Anregung des Atoms ist für langsame Elektronen wenigstens bei Substanzen im Gaszustand niemals beobachtet worden. Sollte eine derartige Erscheinung auftreten, so würde sie das Analogon zur Bremsstrahlung im Röntgengebiet darstellen, wie tatsächlich von Mohler an Metallschichten beobachtet wurde; vgl. F. L. Mohler u. C. Boeckner, Bur. Stand. J. Res. Bd. 6, S. 673. 1931; F. L. Mohler, ebenda Bd. 7, S. 701. 1931; Bd. 8, S. 357. 1932.
Vgl. Zusammenfassungen von R. Kollath, Phys. ZS. Bd. 31, S. 985. 1930; C. Ramsauer u. R. Kollath, ds. Handb. Bd. XXII/2, 2. Aufl. Neuere Ergebnisse bei A. G. Hughes u. J. H. McMillen, Phys. Rev. Bd. 39, S. 585. 1932; Bd. 40, S. 39. 1932; dieselben und G. M. Webb, Phys. Rev. Bd. 41, S. 154. 1932; C. Ramsauer u. R. Kollath, Ann. d. Phys. Bd. 12, S. 529 u. 837. 1932; J. T. Tate u. R. R. Palmer, Phys. Rev. Bd. 40, S. 731. 1932 (z. T. Anm. bei der Korrektur).
Vgl. F. B. Pidduck, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 88, S. 296. 1913; K. T. Compton, Phys. Rev. Bd. 22, S. 333. 1923 (Formel 10); J. S. Townsend, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 120, S. 517. 1928.
Zusammenfassend dargestellt in J. S. Townsend, Motion of Electrons in Gases. Oxford 1925; Journ. Frankl. Inst. Bd. 200, S. 563. 1925. Die Townsendschen Versuche wenden vom Standpunkte der Gasdiffusion im Bd. XXII/1, vom Standpunkte der Gasentladungen im Bd. XIV ds. Handb. besprochen.
J. S. Townsend u. V. A. Bayley, Phil. Mag. Bd. 46, S. 657. 1923.
J. Franck u. G. Hertz, Ber. d. D. Phys. Ges. Bd. 15, S. 373. 1913.
Vgl. O. v. Baeyer, Phys. ZS. Bd. 13, S. 485. 1912.
H. Baerwald, Ann. d. Phys. Bd. 76, S. 829. 1925.
J. Franck u. P. Jordan, Anregung von Quantenspriingen durch Stöße. Berlin: Julius Springer 1926.
J. Franck u. G. Hertz, Verh. d. D. Phys. Ges. Bd. 15, S. 613. 1913.
G. Hertz, ZS. f. Phys. Bd. 32, S. 298. 1925; vgl. A. D. Fokker, Physica Bd. 5, S. 334. 1925.
Der Einwand ist gemacht worden (V. A. Bayley, ZS. f. Phys. Bd. 68, S. 834. 1931), daß die Hertzsche Diffusionstheorie über der klassischen Theorie von Maxwell hinaus nichts Neues bringt. Aus Maxwells Theorie folgt \( N\;{\text{ = }}\;U\;\varrho \; - \;\frac{2}{3}\;\varrho \;\lambda \;\frac{{d\upsilon }}{{dx}}\; - \;\frac{1}{3}\;\lambda \upsilon \;\frac{{d\varrho }}{{dx}},\;\;\;\;\;{\text{wobei}}\;\;\;\;\;U\;{\text{ = }}\;\frac{{\gamma \lambda }}{\upsilon } \) ein Ausdruck, der bei Nullsetzen der Stoßverluste (γdx = vdv) in den Hertzschen übergeht. Zur Verteidigung der Hertzschen Behandlung des Problems könnte man anführen, daß diese vom Elementarprozeß der Streuung und von den gebogenen Bahnen im Felde ausgeht und deshalb anschaulicher ist als die Maxwellsche Ableitung auf energetischer Grundlage (Partialdrucke, Gleichgewicht zwischen „Diffusionskraft“ und Feldkraft). Aus den Annahmen von Hertz folgt selbstverständlich die beschränkte Anwendungsmöglichkeit. Auf die oben behandelten Townsendschen Versuche kann man die Hertzsche Formel z. B. nicht anwenden. Auch wenn die freie Weglänge von der Größenordnung der Abmessungen der Apparatur wird, ist die Hertzsche Theorie nicht mehr gültig. Vgl. W. de Groot, Physica Bd. 8, S. 23. 1928; H. Bartels, ZS. f. Phys. Bd. 55, S. 507. 1929; H. Bartels u. H. Noack, ebenda Bd. 64, S. 465. 1930.
Versuche von J. M. Benade u. K. T. Compton, Phys. Rev. Bd. 11, S. 184. 1918, fuhren zu demselben Schluß.
W. Harries, ZS. f. Phys. Bd. 42, S. 26. 1927.
Pt ist nach Du Bridge in vollkommen entgastem Zustand bis hinab zu 1960 Å nicht lichtempfindlich (L. A. Du Bridge, Phys. Rev. Bd. 29, S. 451. 1927).
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Vgl. auch F. W. Aston, Proc. Roy. Soc. London A Bd. 80, S. 45. 1908.
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Vgl. H. Messenger, Phys. Rev. Bd. 28, S. 962. 1927; die von R. Loyarte (Phys. ZS. Bd. 30, S. 678. 1929) gegebene Deutung kann schwerlich richtig sein; vgl. Landolt Börnstein, II. Erg.-Bd., S. 564.
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(Anm. bei der Korrektur). Eine ausführliche Arbeit von Lees u. Skinner ist den möglichen Fehlern bei der Messung von Anregungsfunktionen gewidmet: J. H. Lees, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 137, S. 173. 1932; J. H. Lees u. H. W. B. Skinner, ebenda Bd. 137, S. 186. 1932.
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Neuerdings hat H. Krefft (ZS. f. Phys. Bd. 77, S. 753. 1932) das Wiedervereinigungsleuchten der Alkalidämpfe eingehend studiert. (Anm. bei der Korr.)
Vgl. W. Hanle, Phys. ZS. Bd. 33, S. 245. 1932.
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Vgl. H. Kallman u. B. Rosen, Phys. ZS. Bd. 32, S. 521. 1931
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Über die Wiedervereinigungsspektren von In und Tl vgl. H. Krefft, ZS. f. Mnp. Bd. 77, S. 753. 1932.
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Vgl. E. G. Dymond, ZS. f. Phys. Bd. 34, S. 553. 1925; H. Kuhn, ebenda Bd. 39, S. 77. 1926.
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Nach Iwama, Sc. Pap. Inst. Phys. Chem. Res. (Tokyo) Bd. 15, S. 163. 1931, ist aus dem Spektrum eine Ionisierungsspannung von 10,4 Volt abzuleiten. Nach einer alten Regel von Saha, nach der V i · R = konst. (R = Atomstrahl, V i = Ionisierungsspannung), welche für verschiedene Vertikalreihen des periodischen Systems sehr genau befolgt wird, soil man für J 10,4 Volt erwarten. Megh Ned Saha, Nature Bd. 107, S. 682. 1921; J. A. M. v. Liempt, Rec. Trav. Chim. Pays. Bas. Bd. 51. 1932 (im Erscheinen begriffen). (Anm. b. d. Korrektur.)
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Vgl. H. B. Dorgelo u. J. H. Abbink, ZS. f. Phys. Bd. 37, S. 667. 1926.
H. B. Dorgelo u. J. H. Abbink, ZS. f. Phys. Bd. 37, S. 667. 1926; J. Franck, ebenda Bd. 11, S. 155. 1922; G. Hertz, ebenda Bd. 31, S. 463. 1925; E. A. Hylleraas, ebenda Bd. 54, S. 349. 1929; Bd. 65, S. 209 u. 759. 1930; J. H. McMillen, Phys. Rev. Bd. 36, S. 1034. 1930 (Ziff. 8, Abb. 5); J. E. Roberts u. R. Whiddington, Phil. Mag. Bd. 12, S. 962. 1931 (Ziff. 21); A. Plümer, ZS. f. Phys. Bd. 77, S. 356. 1932 (Literaturübersicht).
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Nach einer neueren Analyse ist die Ionisierungsspannung des Ne+ 40,92 Volt. T. L. de Bruin u. C. J. Bakker, ZS. f. Phys. Bd. 69, S. 19. 1931.
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Über He vgl. H. Plümer, ZS. f. Phys. Bd. 77, S. 356. 1932 (Lit.).
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W. F. Meggers, T. L. de Bruin u. C. J. Humphreys, Bur. Stand. Journ. Res. Bd. 3, S. 129. 1930; Bd. 3, S. 731. 1930; Bd. 6, S. 287. 1931.
G. Hertz u. R. K. Kloppers, ZS. f. Phys. Bd. 31, S. 463. 1925.
G. Déjardin, C.R. Bd. 172, S. 1347. 1921; Bd. 176, S. 894. 1923; Bd. 178, S. 1069. 1924.
N. M. Hicks, Phil. Trans. Bd. 220, S. 335. 1920.
F. Holweck u. L. Wertenstein, Nature Bd. 126, S. 433. 1930.
E. Rasmussen, ZS. f. Phys. Bd. 62, S. 494. 1930.
Nach H. Kallmann u. B. Rosen, Phys. ZS. Bd. 32, S. 521. 1931; W. Grotrian, Landolt-Börnstein E II 6, S. 567. 1931; S. Goudsmit u. L. Pauling, Structure of Line-Spectra 1930; A. v. Antropoff u. M. V. Stackelberg, Atlas der phys. u. anorg. Chemie 1929, Nachträge 1929–1931.
A. S. Rao, Proc. Phys. Soc. London Bd. 44, S. 594 1932.
J. E. Ruedy, Phys. Rev. Bd. 41, S. 588. 1932.
Weitere neuere Übersichten über Molekülspektra: R. S. Mulliken, Rev. Mod. Phys. Bd. 2, S. 60, 506. 1930; Bd. 3, S. 89. 1931; R. de L. Kronig, Band Spectra and molecular structure. 1930; W. Weizel, Bandenspektren, Handb. d. Experimentalphysik, Ergänzungswerk Bd. 1. 1931; F. Hund, Ergebn. d. exakt. Naturwissensch. Bd. 8, S. 147. 1929; ZS. f. Phys. Bd. 63, S. 719. 1930; G. Herzberg, ZS. f. Phys. Bd. 57, S. 601. 1929.
Die in den Formeln (1) und (3) benutzten Bezeichnungen sind international festgelegt; siehe R. S. Mulliken, Phys. Rev. Bd. 36, S. 611. 1930; F. Hund, ZS. f. Astrophys. Bd. 2, S. 217. 1931
Die Trennung von Rotations-und Schwingungsenergie ist übrigens nicht immer möglich, vgl. z. B. O. Oldenberg, ZS. f. Phys. Bd. 56, S. 563. 1929.
Dies ist z. B. nach Heitler und Herzberg (ZS. f. Phys. Bd. 53, S. 52. 1929) beim CN der Fall; auch für einige Ionen gilt nach diesen Autoren Ähnliches z. B. für N 2+ , dessen Grundzustand in ein nor males Atom und ein angeregtes Ion dissoziieren soil.
P. M. Morse, Phys. Rev. Bd. 34, S. 57. 1929. Die Bezeichnungen Morses sind etwas anders, weil damals die internationalen Festlegungen noch nicht stattgefunden hatten.
Eine andere Methode wird von R. Rydberg (ZS. f. Phys. Bd. 73, S. 376. 1931) angegeben. Vgl. auch O. Klein: ZS. f. Phys. Bd. 76, S. 226. 1932.
Diese Methode wird auch von Mulliken in einer neuerdings veröffentlichten Übersicht benutzt (Rev. Mod. Phys. Bd. 4, S. 1. 1932). Daselbst eine ausführliche Zusammenstellung der Daten für die Berechnung von Potentialkurven. (Anm. bei der Korr.)
Weitere Literatur über Dissoziation: Ds. Handb. Bd. 21, S. 553 (Mecke); H. Sponer, Ergebn. d. exakt. Naturwissensch. Bd. 6, S. 75. 1927; G. Herzberg, ebenda Bd. 10, S. 207. 1931; R. T. Birge, Trans. Faraday Soc. Bd. 25, S. 707. 1929; J. Franck, ZS. f. Elektrochem. Bd. 36, S. 581. 1930; Naturwissensch. Bd. 19, S. 217. 1931; Landolt-Börnstein, Phys.-Chem. Tabellen, 2. Ergänzungsbd., S. 1611. 1931 (Sponer); Molekülstruktur, Leipziger Vorträge 1931, S. 107 (Sponer); E. Rabinowitsch, ZS. f. Elektrochem. Bd. 37, S. 91. 1931; Bd. 38, S. 370, 451. 1932.
J. Franck, Trans. Faraday Soc. Bd. 21, S. 536. 1925; ZS. f. phys. Chem. Bd. 120, S. 144. 1926.
E. U. Condon, Proc. Nat. Acad. Amer. Bd. 13, S. 462. 1927; Phys. Rev. Bd. 32, S. 858. 1928.
Neuere Übersichten über dieses Gebiet: H. D. Smyth, Rev. Mod. Phys. Bd. 3, S. 347. 1931; H. Kallmann u. B. Rosen, Phys. ZS. Bd. 32, S. 521. 1931.
Versuche aus der letzten Zeit scheinen jedoch dafür zu sprechen, daß hier andere, sehr merkwürdige Gesetzmäßigkeiten vorliegen; die Elektronenstöße sollen nämlich so vor sich gehen, daß die Rotationszustände der angeregten Moleküle eine, der Temperatur des nicht angeregten Gases entsprechende Boltzmann-Verteilung aufweisen. W. R. van Wyk, ZS. f. Phys. Bd. 75, S. 584. 1932; L. S. Ornstein u. A. A. Kruithof, ebenda Bd. 76, S. 780. 1932 (Anmerkung bei der Korrektur).
Vgl. J. G. Winans u. E. G. Stueckelberg, Proc. Nat. Acad. Amer. Bd. 14, S. 867. 1928; E. U. Condon u. H. D. Smyth, ebenda Bd. 14, S. 871. 1928; W. Bleakney, Phys. Rev. Bd. 35, S. 1180. 1930; E. A. Hylleraas, ZS. f. Phys. Bd. 71, S. 739. 1931.
Y. Sugiura, ZS. f. Phys. Bd. 45, S. 484. 1927.
W. Heitler u. F. London, ZS. f. Phys. Bd. 44, S. 455. 1927.
E. Teller, ZS. f. Phys. Bd. 61, S. 458. 1930; vgl. P. M. Morse u. E. C. G. Stueckelberg, Phys. Rev. Bd. 33, S. 932. 1929.
P. M. Morse, Phys. Rev. Bd. 34, S. 57. 1929.
Vgl. z. B. R. W. Wood, Phil. Mag. Bd. 44, S. 538. 1922.
F. Horton u. A. C. Davies, Phil. Mag. Bd. 46, S. 872. 1923.
H. Ramien, ZS. f. Phys. Bd. 70, S. 353. 1931.
A. L. Hughes u. A. M. Skellett, Phys. Rev. Bd. 30, S. 11. 1927.
K. E. Dorsch u. H. Kallmann. ZS. f. Phys. Bd. 53, S. 80. 1929.
G. Glockler, W. P. Baxter u. R. H. Dalton, Journ. Amer. Chem. Soc. Bd. 49, S. 58. 1927.
H. Jones u. R. Whiddington, Phil. Mag. (7) Bd. 6, S. 889. 1928
G. P. Harnwell, Phys. Rev. Bd. 34, S. 661. 1929.
H. Lohner, Ann. d. Phys. Bd. 6, S. 50. 1930.
Vgl. O. W. Richardson u. P. M. Davidson, Proc. Roy. Soc London (A) Bd. 123, S. 54, 466. 1929. Thermochemisch wurde von F. R. Bichowski u. L. C. Copeland (Journ. Amer. Chem. Soc. Bd. 50, S. 315. 1928) 4,55 Volt ± 0,15 gefunden.
V. Schumann, Smithonian Inst. Bd. 29, S. 13. 1903.
E. Lau u. O. Reichenheim, Ann. d. Phys. (5) Bd. 5, S. 296. 1930.
H. Schüler u. K. L. Wolff, ZS. f. Phys. Bd. 33, S. 42. 1925; Bd. 35, S. 477. 1926; P. M. S. Blackett u. J. Franck, ZS. f. Phys. Bd. 34, S. 389. 1925.
W. Finkelnburg u. W. Weizel, ZS. f. Phys. Bd. 68, S. 577. 1931.
A. a. O., vgl. W. Finkelnburg, ZS. f. Phys. Bd. 62, S. 624. 1930.
W. Finkelnburg, ZS. f. Phys. Bd. 66, S. 345. 1930.
G. H. Dieke u. J. J. Hopfield, Phys. Rev. Bd. 30, S. 400. 1927.
I. Langmuir u. H. A. Jones, Phys. Rev. Bd. 31, S. 357. 1928.
S. Vencov, Ann. de phys. Bd. 15, S. 133. 1931.
H. S. W. Massey und C. B. O. Mohr haben neuerdings die Anregungsfunktionen für den 2p 1Σu-und den 2p 3Σu-Zustand des H2 quantenmechanisch berechnet und finden für den ersten einen allmählichen, für den zweiten einen schroffen Abfall nach dem Maximum (Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 135, S. 258. 1932). (Anm. bei der Korr.)
T. Hori, ZS. f. Phys. Bd. 44, S. 834. 1927.
Vgl. J. Franck u. G. Hertz, Phys. ZS. Bd. 20, S. 132. 1919.
A. R. Olson u. G. Glockler, Proc. Nat. Acad. Amer. Bd. 9, S. 112. 1923.
Vgl. F. L. Mohler, Bull. Nat. Res. Counc. Bd. 9, S. 61. 1924.
Neuerdings hat W. Bleakney in sehr genauen Versuchen die Ionisierung von H2 von 15,37 Σ 0,03 Volt ab festgestellt. (Phys. Rev. Bd. 40, S. 496. 1932.) (Anm. b. d. Korr.)
F. M. Bishop, Phys. Rev. Bd. 9. S. 567. 1917; Bd. 10, S. 244. 1917.
B. Davis u. F. S. Goucher, Phys. Rev. Bd. 10, S. 101. 1917.
J. Franck, P. Knipping u. T. Krüger, Verh. d. D. Phys. Ges. Bd. 21, S. 728. 1919; T. Krüger, Ann. d. Phys. (4) Bd. 64, S. 288. 1921. Die ursprünglichen Werte sind mit —0,7 Volt korrigiert, vgl. J. Franck, ZS. f. Phys. Bd. 11, S. 155. 1922.
G. Stead u. B. S. Gossling, Phil. Mag. Bd. 40, S. 413. 1920.
K. T. Compton u. P. S. Olmstead, Phys. Rev. Bd. 17, S. 45. 1921.
C. G. Found, Phys. Rev. Bd. 16, S. 41. 1920.
P. E. Boucher, Phys. Rev. Bd. 19, S. 189. 1922.
F. L. Mohler, P. D. Foote u. E. H. Kurth, Phys. Rev. Bd. 19, S. 414. 1922, und frühere Arbeiten von Mohler u. Foote.
P. S. Olmstead, Phys. Rev. Bd. 22, S. 613. 1922.
F. Horton u. A. C. Davies, Phil. Mag. Bd. 46, S. 872. 1923, und frühere Arbeiten.
C. A. Mackay, Phil. Mag. Bd. 46, S. 828. 1923.
H. D. Smyth, Phys. Rev. Bd. 25, S. 452. 1925, und frühere Arbeiten.
T. R. Hogness u. E. G. Lunn, Phys. Rev. Bd. 26, S. 44. 1925, und frühere Arbeiten.
K. E. Dorsch u. H. Kallmann, ZS. f. Phys. Bd. 44, S. 565. 1927, und frühere Arbeiten von Kallmann und Mitarbeitern.
S. Vencov, C. R. Bd. 189, S. 27. 1929; Ann. de phys. Bd. 15, S. 133. 1931.
W. Bleakney, Phys. Rev. Bd. 35, S. 1180. 1930.
J. T. Tate u. P. T. Smith, Phys. Rev. Bd. 39, S. 270. 1932.
O. W. Richardson u. P. M. Davidson, a. a. O.; O. W. Richardson, Trans. Faraday Soc. Bd. 25, S. 1. 1929; H. H. Hyman, Phys. Rev. Bd. 36, S. 187. 1930.
A. J. Dempster, Phil. Mag. Bd. 31, S. 438. 1916.
A. J. Dempster, Phil. Mag. Bd. 3, S. 115. 1927.
E. U. Condon, Phys. Rev. Bd. 35, S. 658. 1930.
W. Walace Lozier, Phys. Rev. Bd. 36, S. 1285. 1930.
J. T. Tate u. P. T. Smith, Phys. Rev. Bd. 39, S. 270. 1932.
K. T. Compton u. C. C. Van Voorhis, Phys. Rev. Bd. 27, S. 724. 1926; vgl. L. Hughes u. B. Klein, ebenda Bd. 23, S. 450. 1924.
Eine erste orientierende Bestimmung der Anregungsfunktion dieser Banden wurde von A. E. Lindh ausgefuhrt (ZS. f. Phys. Bd. 67, S. 67. 1931) Über einen Vergleich zwischen der Anregung der Stickstoffbanden durch Elektronen-und Ionenstoß siehe H. D. Smyth u. E. G. F. Arnott, Phys. Rev. Bd. 36, S. 1023. 1930.
Das Niveau b wurde von Birge und Hopfield früher mit b’ bezeichnet (Astrophys. Journ. Bd. 68, S. 257. 1928).
Nach F. Hund, ZS. f. Phys. Bd. 63, S. 719. 1930. Weil diese Deutung nicht sicher ist, benutzen wir in dieser Ziff. die alten Bezeichnungen.
Nach der neuen Übersicht Mullikens (Rev. Mod. Phys. Bd. 4, S. 1. 1932) ist das A-Niveau vielleicht als 3Σ u+ -, das a-Niveau als 1Σ u+ zu bezeichnen.
L. Bloch u. E. Bloch, C. R. Bd. 170, S. 1380. 1920.
L. Bloch u. E. Bloch, C. R. Bd. 173, S. 225. 1921.
D. C. Duncan, Astrophys. Journ. Bd. 62, S. 145. 1925. Vgl. R. T. Birge, Nature Bd. 117, S. 81. 1926.
H. Sponer, ZS. f. Phys. Bd. 34, S. 622. 1925.
E. E. Witmer, Phys. Rev. Bd. 26, S. 780. 1925.
H. O. Kneser, Ann. d. Phys. (4) Bd. 79, S. 597. 1926.
L. A. Turner u. E. W. Samson, Phys. Rev. Bd. 34, S. 747. 1929.
R. S. Mulliken, Phys. Rev. Bd. 32, S. 186. 1928; R. T. Birge, Int. crit. tables Bd. 5, S. 417. 1929.
A. S. Levesley, Trans. Faraday Soc. Bd. 23, S. 552. 1927.
J. J. Hopfield, Phys. Rev. Bd. 31, S. 1131. 1928.
Vgl. E. Rudberg, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 127, S. 111. 1930. Da für Hg bei größeren Elektronengeschwindigkeiten öfters ein sehr stark ausgeprägter Energieverlust bei 6,7 gefunden wurde (C. W. Foard, Phys. Rev. Bd. 35, S. 1187. 1930; I. Langmuir U. H. A. Jones, ebenda Bd. 31, S. 357. 1928) und die Rudbergsche Apparatur wohl n i c ht ganz frei von Quecksilber war, so scheint es uns nicht unmöglich, daß dieses Maximum dem Hg zuzuschreiben ist. Übrigens ist das für die Rudbergsche Arbeit völlig nebensächlich.
E. Rudberg, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 129, S. 628. 1930; Ann. d. Phys. (5) Bd. 11, S. 802. 1931.
I. Langmuir u. H. A. Jones, Phys. Rev. Bd. 31, S. 357. 1928.
G. P. Harnwell, Phys. Rev. Bd. 33, S. 559. 1929.
M. Renninger, Ann. d. Phys. (5) Bd. 9, S. 295. 1931.
H. Lohner, Ann. d. Phys. (5) Bd. 9, S. 1004. 1931.
W. Harries, ZS. f. Phys. Bd. 42, S. 26. 1927; W. Harries u. G. Hertz, ebenda Bd. 46, S. 177. 1927.
J. T. Tate u. P. T. Smith, Phys. Rev. Bd. 39, S. 270. 1932.
A. Vaughan, Phys. Rev. Bd. 38, S. 1687. 1931.
J. T. Tate u. P. T. Smith, Phys. Rev. Bd. 37, S. 1705. 1931(kurzer Sitzungsbericht).
H. D. Smyth, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 104, S. 121. 1923. Die ursprüngliche Deutung (N++ bei 24,1 Volt, N+ bei 27,7 Volt) wurde später verlassen (vgl. H. D. Smyth, Rev. Mod. Phys. Bd. 3, S. 373. 1931). Smyth erwähnt auch die Möglichkeit, daß bei 16 Volt gebildete Ionen nach Beschleunigung durch Stoß dissoziiert werden (vgl. Ziff. 62).
T. R. Hogness u. E. G. Lunn, Phys. Rev. Bd. 26, S. 786. 1925.
H. Kallmann u. B. Rosen, ZS. f. Phys. Bd. 58, S. 52. 1929; Bd. 61, S. 61. 1930; Bd. 64, S. 806. 1930.
Mitgeteilt in: H. D. Smyth, Rev. Mod. Phys. Bd. 3, S. 372. 1931.
E. Brandt, ZS. f. Phys. Bd. 8, S. 32. 1921. Die von Brandt angegebenen Werte wurden auf Grund einer Eichung der Voltskala mit He um 0,8 Volt korrigiert.
G. P. Harnwell, Phys. Rev. Bd. 29, S. 830. 1927.
Eine ausführliche Arbeit über diese Prozesse ist inzwischen von J. T. Tate u. W. W. Lozier (Phys. Rev. Bd. 39, S. 254. 1932) veröffentlicht worden. Sie leiten für den Vorgang N2 → N + N+ einen Minimumwert von 22, 9 Volt ± 0,5 ab; daraus ergibt sich für die Dissoziationsarbeit des Moleküls 8,4 ± 0,5 Volt. In dieser Arbeit wurden weiter noch zwei hohere kritische Potentiale gefunden, welche den Prozessen N2 → N+ + N’ bzw. N2 → N+ + N+ entsprechen sollen. (Anm. bei der Korr.)
L. A. Turner u. E. W. Samson, Phys. Rev. Bd. 34, S. 743. 1929.
V. Kondratjew, ZS. f. Phys. Bd. 38, S. 346. 1926.
F. L. Mohler u. P. D. Foote, Scient. Pap. Bureau of Stand. Bd. 17, S. 471. 1922.
H. D. Smyth, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 104, S. 121. 1923.
L. A. Turner u. W. Samson, Phys. Rev. Bd. 34, S. 743. 1929. Die Verfasser selbst erhalten 8,4 Volt unter Annahme einer Dissoziationsenergie des 2Σu-Zustandes von 3,9 Volt; der Wert 3,7 Volt ist jedoch sicherer (vgl. G. Herzberg, Ann. d. Phys. Bd. 86, S. 189. 1928; R. T. Birge, Phys. Rev. Bd. 34, S. 1062. 1929). Herzberg (Nature Bd. 122, S. 505. 1928) berechnet auf diese Weise 9,1 Volt; dabei wurde jedoch als Ionisierungsenergie 16,7 Volt angenommen.
J. Kaplan, Proc. Nat. Acad. Amer. Bd. 15, S. 226. 1929.
E. C. G. Stueckelberg, Phys. Rev. Bd. 34, S. 65. 1929; vgl. R. S. Mulliken, ebenda Bd. 32, S. 761. 1928.
Nach R. S. Mulliken, Phys. Rev. Bd. 32, S. 186. 1928, vgl. insbesondere seine Tabellen 3 und 4.
R. S. Mulliken, Phys. Rev. Bd. 32, S. 880. 1928; vgl. R. M. Badger u. R. Mecke, ZS. f. Phys. Bd. 60, S. 59. 1930.
R. S. Mulliken, Phys. Rev. Bd. 37, S. 1711. 1931 (kurzer Sitzungsbericht).
W. H. J. u. R. Mecke, ZS. f. Phys. Bd. 68, S. 344. 1931.
R. H. Dalton, Journ. Amer. Chem. Soc. Bd. 51, S. 2366. 1929.
L. L. Lockrow, Astrophys. Journ. Bd. 63, S. 205. 1926.
H. D. Smyth, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 105, S. 116. 1924.
T. R. Hogness u. E. G. Lunn, Phys. Rev. Bd. 27, S. 732. 1926.
J. E. Roberts u. R. Whiddington, Proc. Leeds Phil. Soc. Bd. 2, S. 12, 1929; Versuche nach der Whiddingtonschen photographischen Methode bei einer Elektronengeschwindigkeit von 100 Volt. Ein Energieverlust von 12,9 Volt wird von den Verfassern dem atomaren Sauerstoff zugeschrieben.
H. Kallmann u. B. Rosen, ZS. f. Phys. Bd. 61, S. 61. 1930.
L. A. M. Henry, Bull. Soc. Chim. Belg. Bd. 40, S. 339. 1931.
J. T. Tate u. P. T. Smith, Phys. Rev. Bd. 39, S. 270. 1932.
G. Herzberg, ZS. f. phys. Chem. (B) Bd. 4, S. 223. 1929.
R. Frerichs, Phys. Rev. Bd. 36, S. 398. 1930.
R. S. Mulliken, Phys. Rev. Bd. 32, S. 186. 1928.
R. S. Mulliken, Phys. Rev. Bd. 37, S. 1711. 1931 (kurzer Sitzungsbericht).
C. A. Mackay, Phys. Rev. Bd. 24, S. 319. 1924.
Der Wert für O 2+ wurde neuerdings von Stevens (Phys. Rev. Bd. 38, S. 1292. 1931) aus der Rotationsstruktur der negativen Banden abgeleitet.
H. D. Smyth u. E. C. G. Stueckelberg, Phys. Rev. Bd. 32, S. 779. 1928.
W. G. Brown, Phys. Rev. Bd. 38, S. 1187. 1931.
P. M. Morse, Phys. Rev. Bd. 34, S. 57. 1929.
Derartige Zustände mit niedriger Dissoziationsenergie wären schon früher von Mulliken (Phys. Rev. Bd. 36, S. 1440. 1930) vermutet.
R. Mecke, Ann. d. Phys. (4) Bd. 71, S. 104. 1923.
W. G. Brown, Phys. Rev. Bd. 38, S. 709. 1931.
E. G. Dymond, ZS. f. Phys. Bd. 34, S. 553. 1925.
L. A. Turner, Phys. Rev. Bd. 27, S. 397. 1926.
F. L. Mohler u. P. D. Foote, Scient. Pap. Bureau of Stand. Bd. 16, S. 669. 1920.
F. L. Mohler, Phys. Rev. Bd. 26, S. 614. 1925.
V. I. Pavlov u. A. I. Leipunsky, Nature Bd. 118, S. 843. 1926.
V. Kondratjew u. A. Leipunski, ZS. f. Phys. Bd. 44, S. 708. 1927. Wahrscheinlich ist diese Untersuchung eine Fortsetzung der in der vorangehenden Fußnote zitierten Arbeit und fallen damit die nicht überinstimmenden Zahlen der ersten Arbeit fort.
M. Kimura u. M. Miyamishi, Scient. Pap. Inst. Phys. Chem. Res. Tokyo Bd. 10, S. 33. 1929; H. Sponer u. W. Watson, ZS. f. Phys. Bd. 56, S. 184, 1929.
C. G. Found, Phys. Rev. Bd. 16, S. 41. 1920.
H. D. Smyth u. K. T. Compton, Phys. Rev. Bd. 16, S. 501. 1920.
C. A. Mackay, Phys. Rev. Bd. 24, S. 319. 1924.
H. F. Fruth, Phys. Rev. Bd. 31, S. 614. 1928.
T. R. Hogness u. R. W. Harkness, Phys. Rev. Bd. 32, S. 784. 1928. Die von den Verfassern angegebenen Werte sind mit + 0,3 Volt korrigiert, da die Ionisierungsspannung des Ar von ihnen als 15,4 Volt (statt 15,7 Volt) angenommen wurde.
J. E. Mayer, ZS. f. Phys. Bd. 61, S. 798. 1930.
M. Born, Enzyklop. d. math. Wiss. Bd. 5III, S. 752. 1922. Von Angerer und Müller (Phys. ZS. Bd. 26, S. 643. 1925) leiteten aus den bei Alkalihalogeniden auftretenden kontinuierlichen Absorptionsspektren, welche als Elektronenaffinitätsspektren gedeutet wurden, Werte für die Elektronenaffinität ab, welche gut mit den von Born und anderen berechneten überinstimmten; später stellte sich jedoch heraus, daß es sich hier nicht um die Ablösung des Elektrons von einem negativen Ion, sondern um die Dissoziation eines Moleküls in normale Atome handelte [ L. A. Müller, Ann. d. Phys. (4) Bd. 82, S. 39. 1927; J. Franck, H. Kuhn u. G. Rollefson, ZS. f. Phys. Bd. 43, S. 155. 1927]. Vgl. weiter Ziff. 71.
Neuerdings sind von J. E. Mayer und L. Helmholz die Elektronenaffinitäten der Halogene nach einer neuen Formel für die Gitterenergie (M. Born u. J. E. Mayer, ZS. f. Phys. Bd. 75, S. 1. 1932) neu berechnet. Es ergeben sich die Werte; F 4,1; Cl 3,75; Br 3,5; J 3,2 Volt, welche auf 2% richtig sein sollen (ZS. f. Phys. Bd. 75, S. 19. 1932). Vgl. E. Lederle, ZS. f. phys. Chemie (B) Bd. 17, S. 353. 1932. (Anm. bei der Korrektur.)
A. L. Hughes u. A. A. Dixon, Phys. Rev. Bd. 10, S. 495. 1917.
C. A. Mackay, Phys. Rev. Bd. 24, S. 319. 1924.
F. L. Mohler, mitgeteilt in F. L. Mohler, Bull. Nat. Res. Counc. Bd. 9, S. 61. 1924; die betreffenden Versuche sind nicht publiziert.
Noyes (Journ. Amer. Chem. Soc. Bd. 45, S. 1192. 1923) kommt auf indirektem Wege zu einem Wert von 12,5 Volt für Br2. Beim J2 hatte diese Methode zu dem Wert 10,0 Volt geführt (ebenda S. 337).
Vgl. R. T. Birge u. H. Sponer, Phys. Rev. Bd. 28, S. 259. 1926.
H. Kohn u. M. Guckel, ZS. f. Phys. Bd. 27, S. 305. 1924.
C. P. Snow u. R. K. Rideal, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 125, S. 462. 1929.
R. S. Estey, Phys. Rev. Bd. 35, S. 309. 1930.
G. Herzberg, ZS. f. Phys. Bd. 52, S. 815. 1929; W. Heitler u. G. Herzberg, ebenda Bd. 53, S. 52. 1929.
Nach der neuen Übersicht R. S. Mullikens (Rev. Mod. Phys. Bd. 4, S. 1. 1932) soil auch der Grundzustand des CO+ in zwei normale Atome dissoziieren. (Anm, bei der Korr.)
G. Herzberg, ZS. f. Phys. Bd. 52, S. 815. 1929.
O. S. Duffendack u. G. W. Fox, Astrophys. Journ. Bd. 65, S. 214. 1927.
F. L. Mohler u. P. D. Foote, Phys.Rev. Bd. 29, S. 141. 1927.
T. R. Hogness u. R. W. Harkness, Phys. Rev. Bd. 32, S. 936. 1928. Die von den Verfassern angegebenen Werte sind um 0,3 Volt erhöht, da die Ionisierungsspannung des Ar von ihnen zu 15,4 Volt (statt 15,7 Volt) angenommen wurde.
E. Rudberg, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 130, S. 182. 1930.
H. Kallmann u. B. Rosen, ZS. f. Phys. Bd. 61, S. 61. 1930.
E. Friedländer, H. Kallmann u. B. Rosen, Naturwissensch. Bd. 31, S. 510. 1931.
A. L. Vaughan, Phys. Rev. Bd. 38, S. 1687. 1931.
J. T. Tate u. P. T. Smith, Phys. Rev. Bd. 39, S. 270. 1932.
Auch A. B. Hepburn arbeitete nach der gleichen Methode und stellte eine vorzügliche Übereinstimmung zwischen den beobachteten und berechneten Anregungsspannungen fest. Von dieser Arbeit liegt jedoch nur ein kurzer Sitzungsbericht vor (Phys. Rev. Bd. 29, S. 212. 1927).
G. Stead u. B. S. Gossling, Phil. Mag. (6) Bd. 40, S. 413. 1920 (korrigiert nach Phys. Rev. Bd. 2, S. 323. 1921).
C. A. Mackay, Phys. Rev. Bd. 24, S. 319. 1924. Die Deutung einer zweiten von Mackay gefundenen Ionisierungsspannung (15,6 Volt) ist unsicher.
R. T. Birge, Nature Bd. 117, S. 229. 1926.
Umgekehrt führt der experimentell bestimmte Wert der Ionisierungsspannung in Zusammenhang mit (14) zu dem Schluß, daß der Wert 9,3 Volt (J. J. van Laar, C. R. Bd. 178, S. 2250. 1924; Wertenstein u. Jedrzejewski, ebenda Bd. 177, S. 316. 1923) für die Sublimationswärme des C. zu hoch ist.
Die Dissoziationsvorgänge beim C. O sind inzwischen von J. T. Tate und W. W. Lozier (Phys. Rev. Bd. 39, S. 254. 1932) näher untersucht. Für den Vorgang CO → C+ + O wird ein Minimumwert von 20,5 ± 0, 5 Volt abgeleitet, was 9,3 ± 0,5 Volt für die Dissoziationsarbeit des Moleküls gibt. In dieser Arbeit wird auch das Auftreten der O--Ionen näher studiert. Eine Gruppe negativer Ionen tritt bei einer Elektronengeschwindigkeit zwischen 10 und 13 Volt auf, eine andere von 22 Volt an. Als entsprechende Prozesse werden angegeben: CO + El. → C + O- bzw. CO → C+ + O-, wobei allerdings der Anregungszustand der Dissoziationsprodukte nicht feststeht. (Anm. bei der Korr.)
R. S. Mulliken, Phys. Rev. Bd. 32, S. 186. 1928, Fußnote 37.
H. Kallmann u. B. Rosen, Phys. ZS. Bd. 32, S. 521. 1931.
Vgl. für die Bildung von CO++, CO 2+ +, NO++ und NO 2+ + auch E. Friedländer, H. Kallmann, W. Lasareff u. B. Rosen, ZS. f. Phys. Bd. 76, S. 70. 1932. (Anm. b. d. Korr.)
R. Conrad, Phys. ZS. Bd. 31, S. 888. 1930; O. Eisenhut u. R. Conrad, ZS. f. Elektrochem. Bd. 36, S. 654. 1930.
J. T. Tate u. P. T. Smith, Phys. Rev. Bd. 37, S. 1705. 1931.
Neuerdings ist das Absorptionsspektrum des CO im Gebiet 600 bis 900 Å von H. J. Henning untersucht worden [Ann. D. Phys. (5) Bd. 13, S. 599. 1932]. Dabei wurden Banden gefunden, welche diesen Ultraionisationspotentialen genau entsprechen. (Anm. b. d. Korr.)
W. Harries, ZS. f. Phys. Bd. 42, S. 26. 1927; W. Harries u. G. Hertz, ebenda Bd. 46, S. 177. 1928.
R. Schmid, T. Konig u. D. v. Farkas, ZS. f. Phys. Bd. 64, S. 84. 1930.
A. L. Hughes u. A. A. Dixon, Phys. Rev. Bd. 10, S. 495. 1917. Als diese Versuche ausgeführt wurden, könnte zwischen Anregung und Ionisierung noch nicht mit Sicherheit unterschieden werden.
C. A. Mackay, Phys. Rev. Bd. 24, S. 319. 1924.
T. R. Hogness u. E. G. Lunn, Phys. Rev. Bd. 30, S. 26. 1927.
J. T. Tate u. P. T. Smith, Phys. Rev. Bd. 39, S. 270. 1932.
F. M. Bishop, Phys. Rev. Bd. 10, S. 244. 1917.
M. Born, Enzyklop. d. math. Wiss.Bd. 5 III, S. 750. 1922.
F. L. Mohler, Phys. Rev. Bd. 26, S. 614. 1925; Barker u. Duffendack, a. a. O.
H. A. Barton, Phys. Rev. Bd. 30, S. 614. 1927.
P. D. Foote u. F. L. Mohler, Journ. Amer. Chem. Soc. Bd. 42, S. 1832. 1920.
P. Knipping, ZS. f. Phys. Bd. 7, S. 328. 1921; korrigiert nach J. Franck, ebenda Bd. 11, S. 155. 1922.
C. A. Mackay, Phys. Rev. Bd. 24, S. 319. 1924.
E. F. Barker u. C. S. Duffendack, Phys. Rev. Bd. 26, S. 339. 1925.
H. A. Barton, Phys. Rev. Bd. 30, S. 614. 1927.
H. Kallmann u. B. Rosen, ZS. f. Phys. Bd. 61, S. 332. 1930.
Vgl. für diese Darstellungsweise: H. Kallmann u. B. Rosen, Naturwissensch. Bd. 18, S. 448. 1930.
R. W. Ditchburn u. F. L. Arnott, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 123, S. 516. 1929.
Vgl. J. Franck, H. Kuhn u. G. Rollefson, ZS. f. Phys. Bd. 43, S. 155. 1927; J. Franck, Naturwissensch. Bd. 19, S. 217. 1931.
K. Sommermeyer, ZS. f. Phys. Bd. 56, S. 548. 1929.
P. D. Foote u. F. L. Mohler, Phys. Rev. Bd. 17, S. 394. 1921 (kurzer Sitzungsbericht).
H. D. Smyth, Rev. Mod. Phys. Bd. 3, S. 347. 1931.
F. L. Mohler, Bull. Nat. Res. Counc. Bd. 9, S. 61. 1924. Vgl. auch die auf S. 112 zitierte Übersicht.
C. A. Mackay, Phys. Rev. Bd. 24, S. 319. 1924.
H. Kallmann u. B. Rosen, ZS. f. Phys. Bd. 58, S. 52. 1929.
H. D. Smyth u. E. C. G. Stueckelberg, Phys. Rev. Bd. 36, S. 472. 1930.
H. Lohner, Ann. d. Phys. (5) Bd. 6, S. 50. 1930.
E. Rudberg, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 130, S. 182. 1930.
E. C. G. Stueckelberg u. H. D. Smyth, Phys. Rev. Bd. 36, S. 478. 1930.
H. A. Barton u. J. H. Bartlett, Phys. Rev. Bd. 31, S. 822. 1928.
W. Lozier, Phys. Rev. Bd. 36, S. 1417. 1930.
D. W. Mueller u. H. D. Smyth, Phys. Rev. Bd. 38, S. 1920. 1931, und andere nicht publizierte Untersuchungen, mitgeteilt von H. D. Smyth a. a. O.
J. H. Bartlett, Phys. Rev. Bd. 33, S. 169. 1929.
K. E. Dorsch u. H. Kallmann, ZS. f. Phys. Bd. 60, S. 376. 1930.
A. T. Waldie, Journ. Franklin Inst. Bd. 200, S. 507. 1925.
T. R. Hogness u. H. M. Kvalness, Phys. Rev. Bd. 32, S. 942. 1928.
J. C. Morris, Phys. Rev. Bd. 32, S. 456. 1928.
G. Glockler, Journ. Amer. Chem. Soc. Bd. 48, S. 2021. 1926.
E. Pietsch u. G. Wilcke, ZS. f. Phys. Bd. 43, S. 342. 1927; G. M. Schwabu. E. Pietsch, ZS. f. Elektrochem. Bd. 32, S. 430. 1926; E. Pietsch u. G. M. Schwab, ZS. f. Phys. Bd. 55, S. 231. 1929.
H. R. Stewart u. A. R. Olson, Journ. Amer. Chem. Soc. Bd. 53, S. 1236. 1931.
P. E. Boucher, Phys. Rev. Bd. 19, S. 189. 1922.
P. Knipping, ZS. f. Phys. Bd. 7, S. 328. 1921.
P. D. Foote u. F. L. Mohler, Phys. Rev. Bd. 17, S. 394. 1921 (kurzer Sitzungsbericht).
F. L. Mohler u. P. D. Foote, Scient. Pap. Bureau of Stand. Bd. 16, S. 669. 1921.
A. Eucken, ZS. f. Phys. Bd. 37, S. 714. 1926. Diese Auffassung wird durch Untersuchungen über den Ramaneffekt bestätigt, vgl. E. Fermi, ZS. f. Phys. Bd. 71, S. 250. 1931-
E. Friedländer, H. Kallmann u. B. Rosen, Naturwissensch. Bd. 19, S. 510. 1931.
W. Conrad, Phys. ZS. Bd. 31, S. 888. 1930.
Von H. J. Henning [Ann. d. Phys. (5), Bd. 13, S. 599. 1932] wurde beim C.O2 neuerdings im äußersten Ultraviolett eine bei 12 Volt anfangende kontinuierliche Absorption gefunden, welche der Verfasser dem Prozeß CO2 → CO (angeregt) + O zuschreibt. (Anmerkung bei der Korrektur.)
E. F. Barker, Nature Bd. 129, S. 132. 1932.
H. D. Smyth u. E. C. G. Stueckelberg, Phys. Rev. Bd. 32, S. 779. 1928.
K. F. Bonhoeffer und H. Reichardt [ZS. f. phys. Chem. (A) Bd. 139, S. 75. 1929] erhalten aus einer optischen Bestimmung des Dissoziationsgleichgewichtes 5,0 Volt ± 0,1.
Dieser Wert stimmt genau mit dem von V. Henri aus der Prädissoziation des NO2 abgeleiteten überin (Nature Bd. 125, S. 202. 1930).
Bezüglich der Absorption von H2O-Dampf im äußersten Ultraviolett vgl. H. J. Henning, Ann. d. Phys. (5), Bd. 13, S. 599. 1932. (Anm. bei der Korr.)
Vgl. Landolt-Bornstein, Phys. Chem. Tabellen Bd. 1, S. 119. 1923; 1. Ergänz.-Bd., S. 69. 1927.
H. Kallmann u. F. London, ZS. f. phys. Chem. (B) Bd. 2, S. 207. 1929.
H. Kallmann u. B. Rosen, ZS. f. Phys. Bd. 61, S. 61. 1930.
In einer späteren Arbeit von P. M. Morse und E. C. G. Stueckelberg [Ann. d. Phys. (5) Bd. 9, S. 579. 1931] wird bei der Betrachtung der Umladung auch die kinetische Energie der Ionen in die Berechnung aufgenommen. Die Resultate beziehen sich jedoch nur auf sehr geringe Ionengeschwindigkeiten, so daß ein Vergleich mit den experimentellen Daten zur Zeit noch nicht möglich ist. Vgl. auch O. K. Rice, Phys. Rev. Bd. 38, S. 1943. 1931.
A. J. Dempster, Phil. Mag. Bd. 3, S. 115. 1927. Vgl. A. J. Dempster, ebenda Bd. 31, S. 438. 1916.
F. M. Durbin, Phys. Rev. Bd. 30, S. 844. 1927; R. B. Kennard, ebenda Bd. 31, S. 423. 1928; I. W. Cox, ebenda Bd. 34, S. 1426. 1929; J. S. Thompson, ebenda Bd. 35, S. 1196. 1930.
H. D. Smyth, G. P. Harnwell, T. R. Hogness u. E. G. Lunn, Nature Bd. 119, S. 85. 1927.
G. P. Harnwell, Phys. Rev. Bd. 29, S. 683. 1927.
G. P. Harnwell, Phys. Rev. Bd. 29, S. 830. 1927; T. R. Hogness u. E. G. Lunn, ebenda Bd. 30, S. 26. 1927; H. D. Smyth u. E. C. G. Stueckelberg, ebenda Bd. 32, S. 779. 1928.
J. Franck, ZS. f. Phys. Bd. 25, S. 312. 1924.
O. S. Duffendack u. H. L. Smith, Nature 119, S. 743. 1927; Phys. Rev. Bd. 34, S. 68. 1929; O. S. Duffendack u. J. G. Black, Phys. Rev. Bd. 34, S. 35. 1929; O. S. Duffendack, C. L. Henshaw u. M. Goyer, ebenda Bd. 34, S. 1132. 1929; L. B. Headrick u. O. S. Duffendack, ebenda Bd. 37, S. 736. 1931; O S. Duffendack u. R. A. Wolfe, ebenda Bd. 34, S. 409. 1929.
J. Stark, Ann. d. Phys. (4) Bd. 86, S. 541. 1928. Vgl. G. Déjardin, Ann. de phys. (10) Bd. 2, S. 241. 1924.
H. Kallmann u. B. Rosen, ZS. f. Phys. Bd. 58, S. 52. 1929; Bd. 61, S. 61. 1930.
Wir berechneten diese Werte aus den Tab. 2 und 12 der Arbeit ZS. f. Phys. Bd. 61, S. 61. 1930. Kallmann und Rosen selbst geben andere Zahlen, da sie den Querschnitt verschieden definieren.
F. Wolf, ZS. f. Phys. Bd. 72, S. 42. 1931.
Neuerdings hat Wolf den Umladungsquerschnitt von Ar+ in Ar für Ionengeschwindigkeiten zwischen 20 und 1000 Volt bestimmt. Er findet bei 200 Volt den wesentlich geringeren Wert 60 cm−1 (ZS. f. Phys. Bd. 74, S. 575. 1932). In dieser Arbeit wird übrigens bemerkt, daß die quantitative Richtigkeit des früher vom Verfasser bestimmten Wirkungs-querschnitts (120 cm−1) noch nicht überzeugend nachgewiesen ist. (Anm. bei der Korr.)
H. Kallmann u. B. Rosen, ZS. f. Phys. Bd. 64, S. 806. 1930.
H. Kallmamn u. B. Rosen, Naturwissensch. Bd. 18, S. 867. 1930.
Inzwischen sind diese Versuche mit einer einwandfreien Elektrodenanordnung weitergeführt worden, siehe H. Kallmann, W. Lasareff u. B. Rosen, ZS. f. Phys. Bd. 76, S. 213. 1932 (Anmerkung bei der Korrektur.)
R. E. Holzer, Phys. Rev. Bd. 36, S. 1204. 1930.
R. E. Holzer, Phys. Rev. Bd. 38, S. 585. 1931 (kurzer Sitzungsbericht).
F. Goldmann, Ann. d. Phys. (5) Bd. 10, S. 460. 1931.
G. P. Harnwell, Phys. Rev. Bd. 31, S. 634. 1928.
F. M. Penning u. C. F. Veenemans, ZS. f. Phys. Bd. 62, S. 746. 1930.
J. T. Tate, Phys. Rev. Bd. 23, S. 293. 1924 (Abstract).
E. T. S. Appleyard, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 128, S. 330. 1930.
G. Joos u. H. Kulenkampff, Phys. ZS. Bd. 25, S. 257. 1924.
J. Franck, ZS. f. Phys. Bd. 25, S. 312. 1927.
J. Franck, Verh. d. D. Phys. Ges. (3) Bd. 3, S. 29. 1922.
J. S. Townsend, Electrician Bd. 50, S. 971. 1903.
Nach neuen direkten Messungen von J. S. Townsend und F. Llewellyn Jones (Nature, Bd. 130, S 398. 1932) soil jedoch die Ionisierung von Wasserstoff durch Wasserstoffionen schon unter 200 Volt beträchtlich sein. (Anm. bei der Korr.)
E. V. Bahr u. J. Franck, Verh. d. D. Phys. Ges. Bd. 16, S. 57. 1914.
V. I. Pawlow, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 90, S. 398. 1914.
F. Horton u. A. C. Davies, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 95, S. 333. 1919.
W. J. Hooper, Journ. Franklin Inst. Bd. 201, S. 311. 1926.
R. W. Gurney, Phys. Rev. Bd. 32, S. 467, 795. 1928.
R. M. Sutton, Phys. Rev. Bd. 33, S. 364. 1929.
R. M. Sutton u. J. C. Mouzon, Phys. Rev. Bd. 35, S. 694. 1930; Bd. 37, S. 379. 1931.
O. Beeck, Ann. d. Phys. (5) Bd. 6, S. 1001. 1930.
O. Beeck u. J. C. Mouzon, Phys. Rev. Bd. 38, S. 967. 1931; Ann. d. Phys. (5) Bd. 11, S. 737, 858. 1931.
H. A. Barton, G. P. Harnwell u. C. H. Kunsman, Phys. Rev. Bd. 27, S. 739. 1926.
Mitgeteilt in E. T. S. Appleyard, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 128, S. 330. 1930.
M. L. E. Oliphant, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 127, S. 373. 1930.
Neuerdings hat jedoch O. Beeck tatsächlich Anzeichen dafür gefunden, daß die Ionisierung von Ar durch neutrale Argonatome schon bei einer Energie von etwa 2 V i anfängt (Proc. Nat. Acad Amer. Bd. 18, S. 311. 1932; ZS. f. Phys. Bd. 76, S. 799. 1932). (Anm. bei der Korr.)
Vgl. dazu die Bemerkungen von F. Zwicky (Proc. Nat. Acad. Amer. Bd. 18, S. 314. 1932) und von W. Weizel u. O. Beeck (ZS. f. Phys. Bd. 76, S. 250. 1932). (Anm. bei der Korr.)
Beeck und Mouzon beobachteten bis zu einer Ionenenergie von etwa 600 Volt. Ne und Ar wurden bis 2000 Volt untersucht von J. C. Mouzon, Phys. Rev. Bd. 41, S. 605. 1932. (Anm. bei der Korr.)
Neuerdings ist es F. Wolf gelungen, die Ionisierung von Ar durch Ar+ für Ionengeschwindigkeiten zwischen 20 und 1000 Volt zu bestimmen. Die Ionisierung wird von etwa 300 Volt ab bemerkbar und weist bei 500 Volt eine ähnliche Ausbeute auf wie für den Fall K+ in Ar. C. F. Brasefield (Phys. Rev. Bd. 41, S. 394. 1932) findet dagegen die folgenden Anfangsspannungen für die Ionisierung von He, Ne und Ar durch ihre eigenen positiven Ionen: He 100; Ne 90, 130; Ar 55, 95 Volt. Die zwei verschiedenen Werte sollen sich auf einfach bzw. zweifach ionisierte Atome beziehen. (Anm. bei der Korr.)
A. J. Dempster, Phys. Rev. Bd. 8, S. 652. 1916.
J. T. Tate, Phys. Rev. Bd. 23, S. 293. 1924 (Kurzer Sitzungsbericht).
E. T. Jones, Phys. Rev. Bd. 29, S. 611. 1927 (Kurzer Sitzungsbericht).
B. Kirschstein, ZS. f. Phys. Bd. 60, S. 184. 1930.
E. T. S. Appleyard, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 128, S. 330. 1930.
A. Leipunsky u. A. Schechter, ZS. f. Phys. Bd. 29, S. 857. 1930.
A. Guntherschulze u. F. Keller, ZS. f. Phys. Bd. 72, S. 143. 1931.
Nach neueren Untersuchungen von Hanle und Mitarbeiter (Phys. ZS. Bd. 33, S. 245. 1932) ist die Intensität des Stoßleuchtens in H2, He, Ne, Ar und Kr für Ionen des gleichen Gases bei 50 Volt Geschwindigkeit sehr schwach und nimmt bei steigender Geschwindigkeit ständig zu (beobachtet wurde bis 600 Volt). Dies steht im Gegensatz zu den Beobachtungen von Güntherschulze u. Keller. Vgl. jedoch W. Weizel: ZS. f. Phys. Bd. 76, S. 258. 1932. (Anm. b. d. Korr.)
Vgl. auch E. Friedlander, H. Kallmann, W. Lasareff u. B. Rosen: ZS. f. Phys. Bd. 76, S. 60. 1932. Nach diesen Verfassern zerfalien CO++-Ionen spontan in C+-und O+-Ionen; beim Zusammenstoß zerf alien CO+ in C+ und O, CO++ in C und O++, NO+ in N und O+, NO 2+ in NO+ und O, NO 2+ + in NO++ und O. (Anm. b. d. Korr.)
A. C. G. Mitchell, Journ. Franklin Inst. Bd. 210, S. 269. 1930.
A. Leipunsky u. A. Schechter, ZS. f. Phys. Bd. 29, S. 857. 1930.
Auf die Bemerkungen Mitchells geht Schechter in einer neuen Arbeit näher ein (ZS. f. Phys. Bd. 75, S. 671. 1932). (Anm. b. d. Korr.)
N. Semenoff u. A. Schechter, Nature Bd. 126, S. 436. 1930.
M. W. Zemansky, Phys. Rev. Bd. 36, S. 919. 1930.
Lord Rayleigh, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 114, S. 620. 1927.
J. C. Mclennan, R. Ruedy u. J. C. McLeod, Trans. Roy. Soc. Canada Bd. 21, S. 27. 1927.
I. S. Bowen, Nature Bd. 120, S. 473. 1927. Vgl. die Übersicht über die verbotenen Nebellinien von F. Becker u. W. Grotrian, Ergebn. d. exakt. Naturwissensch. Bd. 7, S. 60. 1928.
Eine Übersicht über „Erlaubte und verbotene Quantenübergänge“ findet sich bei R. Ladenburg, ZS. f. Elektrochem. Bd. 36, S. 631. 1930.
F. M. Kannenstine, Astrophys. Journ. Bd. 55, S. 345. 1922; Bd. 59, S. 133. 1924.
M. Marshall, Astrophys. Journ. Bd. 60, S. 243. 1924.
C. Eckart, Phys. Rev. Bd. 26, S. 454. 1925.
K. W. Meissner, Ann. d. Phys. Bd. 76, S. 124. 1925.
Anstatt Absorption kann auch das Auftreten von Resonanzlicht (vgl. Neon, Ziff. 52) als Kriterium für die Anwesenheit metastabiier Atome benutzt werden, vgl. W. de Groot, Physica Bd. 6, S. 53. 1926; Y. Fujioka, SC. Pap. Inst. phys. a. chem. Res. Tokyo, Bd. 7, S. 27. 1927.
H. B. Dorgelo u. T. P. K. Washington, Proc. Amsterdam Bd. 30, S. 33. 1927.
H. B. Dorgelo, ZS. f. Phys. Bd. 34, S. 766. 1925.
K. W. Meissner u. W. Graffunder, Ann. d. Phys. Bd. 84, S. 1009. 1927.
Vgl. O. Bartelt, Ann. d. Phys. (5) Bd. 9, S. 679. 1931.
Vgl. die Berechnungen Zemanskys (Phys. Rev. Bd. 34, S. 213. 1929) über die Versuche von L. Eckstein [Ann. d. Phys. (4) Bd. 87, S. 1003. 1928].
K. W. Meissner, Phys. ZS. Bd. 26, S. 687. 1925.
H. B. Dorgelo, ZS. f. Phys. Bd. 34, S. 766. 1925; Physica Bd. 5, S. 429. 1925.
Ein ähnlicher Übergang von dem 1 snp 1 P-Zustand in den benachbarten 1 snd 3 D-Zustand beim Helium ist neuerdings von J. H. Lees und H. W. B. Skinner wahrscheinlich gemacht [Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 137, S. 186. 1932). (Anm. b. d. Korr.)
M. W. Zemansky, Phys. Rev. Bd. 34, S. 213. 1929.
J. M. Anderson, Canad. Journ. Res. Bd. 2, S. 13. 1930.
F. M. Penning, Phil. Mag. Bd. 11, S. 961. 1931.
Vgl. ähnliche Betrachtungen über die Auslöschung der Resonanzfluoreszenz bei Quecksilber: P. D. Foote, Phys. Rev. Bd. 30, S. 288. 1927; H. Klumb u. P. Pringsheim, Z S. f. Phys. Bd. 52, S. 610. 1928; E. Gaviola, Phys. Rev. Bd. 34, S. 1373. 1929.
H. Kopfermann u. R. Ladenburg, ZS. f. Phys. Bd. 48, S. 26. 1928.
I. Langmuir u. C. G. Found, Phys. Rev. Bd. 36, S. 604. 1930. (Kurze Mitteilung.)
Nach C. Kenty (Phys. Rev. Bd. 38, S. 377. 1931) handelt es sich in schwach verunreinigtem Neon nicht um Auslosung von Elektronen aus einer Metallplatte, sondern um Ionisierung der Beimischung im Gase (vgl. Ziff. 84 und F. M. Penning, ZS. f. Phys., im Erscheinen begriffen). In reinem Neon soll die Elektronenauslösung nach Kenty nicht durch metastabile Atome, sondern durch den photoelektrischen Effekt der Resonanzstrahlung verursacht werden.
Neuere Literatur über die Diffusion der Resonanzstrahlung in Neon: C. G. Found u. I. Langmuir, Phys. Rev. Bd. 39, S. 237. 1932; C. Kenty, ebenda Bd. 38, S. 2079. 1931; Bd. 40, S. 633. 1932. (Anm. bei der Korr.)
J. M. Anderson, Canad. Journ. Res. Bd. 4, S. 312. 1931.
H. Beutler u. W. Eisenschimmel, ZS. f. Elektrochem. Bd. 36, S. 746. 1930.
H. B. Dorgelo, Physica Bd. 5, S. 429. 1925.
H. W. Webb, Phys. Rev. Bd. 24, S. 113. 1924.
L. J. Hayner, Phys. Rev. Bd. 26, S. 364. 1925; ZS. f. Phys. Bd. 35, S. 365. 1926.
H. W. Webb u. H. A. Messenger, Phys. Rev. Bd. 33, S. 319. 1929; P. H. Garrett u. H. W. Webb, ebenda Bd. 37, S. 1686. 1931.
Vgl. M. Zemansky, Phys. Rev. Bd. 29, S. 513. 1927.
M. L. Pool, Phys. Rev. Bd. 38, S. 955. 1931.
Nach W. Weizel (ZS. f. Phys. Bd. 59, S. 320. 1929) können beim Zusammenstoß zwischen metastabilen und normalen He-Atomen He2-Moleküle gebildet werden; diese dissoziieren wieder in ein normales und ein angeregtes He-Atom. Die He2-Banden sind ausführlich untersucht worden, vgl. z. B. W. Weizel, Handb. d. exp. Phys. (Ergänzungswerk) Bd. I: Bandenspektren, S. 252. 1931. Über ähnliche Banden, welche wahrscheinlich einer Ne-He-Verbindung zuzuschreiben sind, vgl. M. J. Druyvesteyn, Nature Bd. 128, S. 1076. 1931.
E. Ebbinghaus, Ann. d. Phys. Bd. 7, S. 267. 1930.
Vgl. H. O. Kneser, Ergebn. d. exakt. Naturwissensch. Bd. 8, S. 229. 1929.
G. Cario u. J. Kaplan, ZS. f. Phys. Bd. 58, S. 769. 1929; siehe auch Z. Bay u. W. Steiner, ZS. f. phys. Chem. (B) Bd. 3, S. 149. 1929; Bd. 9, S. 93. 1930.
K. T. Compton u. J. C. Boyce, Phys. Rev. Bd. 33, S. 145. 1929.
L. C. Jackson u. L. F. Broadway, Proc. Rov. Soc. London (A) Bd. 127, S. 678. 1930.
I. Okubo u. H. Hamada, Phil. Mag. Bd. 5, S. 372. 1928.
J. Franck u. P. Knipping, ZS. f. Phys. Bd. 1, S. 320. 1920.
F. M. Penning, Naturwissensch. Bd. 15, S. 818. 1927; ZS. f. Phys. Bd. 46, S. 335. 1927; Bd. 72, S. 338. 1931; Phil. Mag. Bd. 11, S. 961. 1931.
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Vgl. J. Franck, ZS. f. Phys. Bd. 1, S. 2. 1920.
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W. H. B. Cameron, Phil. Mag. (7) Bd. 1, S. 405. 1926.
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Die Wahrscheinlichkeit der Umsetzung von kinetischer Energie in Vibrationsenergie bei Molekülen kann aus Bestimmungen der Schallgeschwindigkeit abgeleitet werden, vgl. H. O. Kneser, Ann. d. Phys. Bd. 11, S. 76I, 777. 1931; Bd. 12, S. 1015. 1932; H. O. Kneser u. J. Zühlke, ZS. f. Phys. Bd. 77, S. 649. 1932; P. S. H. Henry, Proc. Cambridge Phil. Soc. Bd. 28, S. 249. 1932. (Anm. b. d. Korr.)
I. Estermann, R. Frisch u. O. Stern, Phys. ZS. Bd. 32, S. 670. 1931; ZS. f. Phys. Bd. 73, S. 348. 1931.
Vgl. M. J. Druyvesteyn u. W. de Groot, Physica Bd. 12, S. 153. 1932.
R. Mannkopf, ZS. f. Phys. Bd. 36, S. 315. 1926; L. v. Hamos, ebenda Bd. 74, S. 379. 1932.
E. Pringsheim, Ann. d. Phys. (3) Bd. 45, S. 428. 1892.
E. Pringsheim, Ann. d. Phys. (3) Bd. 45, S. 428. 1892; Bd. 49, S. 347. 1893.
H. Schmidt, Ann. D. Phys. (4) Bd. 29, S. 971. 1909.
Ch. Féry, C. R. Bd. 137, S. 909. 1903.
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E. Bauer, C. R. Bd. 148, S. 908, 1756. 1909.
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F. Paschen, Ann. d. Phys. Bd. 50, S. 409. 1893; Bd. 51, S. 1, 40. 1894.
L. S. Ornstein u. E. F. M. van der Held, Ann. d. Phys. (4) Bd. 85, S. 953. 1928.
R. Ladenburg u. R. Minkowski, Ann. d. Phys. (4) Bd. 87, S. 298. 1928.
Vgl. dazu die neue Arbeit von E. F. M. van der Held u. L. S. Ornstein, ZS. f. Phys. Bd. 77, S. 459. 1932. (Anm. b. d. Korr.)
H. Senftleben, Ann. d. Phys. (4) Bd. 47, S. 949. 1915.
G. A. Hemsalech, Phil. Mag. Bd. 36, S. 209, 281. 1918; Bd. 39, S. 241; Bd. 40, S. 296. 1920.
A. S. King, Astrophys. Journ. Bd. 52, S. 187. 1920.
J. C. Mclennan u. A. Thompson, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 92, S. 584. 1916; J. C. McLennan u. H. J. C. Ireton, Phil. Mag. Bd. 36, S. 461. 1918.
Für die ältere Literatur vgl. H. Konen, Ann. d. Phys. (3) Bd. 65, S. 257. 1898.
E. G. Dymond, ZS. f. Phys. Bd. 34, S. 553. 1925.
P. Pringsheim, ZS. f. Phys. Bd. 57, S. 739. 1929.
Siehe für die Säule des Bogens: K. T. Compton, Phys. Rev. Bd. 21, S. 266. 1923. J. Slepian (Phys. Rev. Bd. 27, S. 407. 1926) benutzt diese Theorie auch zur Erklärung der Vorgänge an der Kathode von gewissen Bogenentladungen; wahrscheinlicher ist jedoch, daß dabei die Elektronen durch die hohe Feldstärke aus der Kathode gezogen werden; siehe I. Langmuir, Gen. Electr. Rev. Bd. 24, S. 731. 1923; K. T. Compton, Phys. Rev. Bd. 37, S. 1077. 1931.
L. S. Ornstein, Phys. ZS. Bd. 32, S. 517. 1931 (Ubersicht).
Vgl. auch die neue Arbeit von L. S. Ornstein, H. Brinkman u. A. Beunes. ZS. f. Phys. Bd. 77, S. 72. 1932. (Anm. b. d. Korr.)
L. S. Ornstein u. W. R. van Wijk, Proc. Amsterdam Bd. 33, S. 44. 1930; L. S. Ornstein u. H. Brinkman, ebenda Bd. 34, S. 498. 1931.
W. Lochte-Holtgreven, ZS. f. Phys. Bd. 64, S. 443. 1930; Bd. 67, S. 590. 1931.
L. S. Ornstein, H. Brinkman u. D. Vermeulen, Proc. Amsterdam Bd. 34, S. 764. 1931.
L. S. Ornstein u. H. Brinkman, Proc. Amsterdam Bd. 34, S. 33, 498. 1931.
L. S. Ornstein, J. G. Eymers u. J. Wouda, Proc. Amsterdam Bd. 34, S. 505. 1931.
A. von Engel u. M. Steenbeck, Wiss. Veroffentl. a. d. Siemens-Konz. Bd. 10, S. 155. 1931.
J. Eggert, Phys. ZS. Bd. 20, S. 570. 1919.
M. N. Saha, Phil. Mag. Bd. 40, S. 472. 1920; ZS. f. Phys. Bd. 6, S. 40. 1921.
A. A. Noyes u. H. A. Wilson, Astrophys. Journ. Bd. 57, S. 20. 1923.
H. A. Wilson, Rev. Mod. Phys. Bd. 3, S. 156. 1931 (ausführliche Literaturangaben). Vgl. L. Rolla u. G. Piccardi, Phil. Mag. Bd. 7, S. 286. 1929.
J. A. J. Bennett, Phil. Mag. (7) Bd. 3, S. 127. 1927.
I. Langmuir u. K. H. Kingdon, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 107, S. 61. 1925.
A. S. King, Astrophys. Journ. Bd. 55, S. 380. 1922.
Vgl. H. N. Russell, Astrophys. Journ. Bd. 55, S. 119. 1922.
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de Groot, W., Penning, F.M. (1933). Anregung von Quantensprüngen durch Stoß. In: De Groot, W., Ladenburg, R., Noddack, W., Penning, F.M., Pringsheim, P., Geiger, H. (eds) Quantenhafte Ausstrahlung. Handbuch der Physik, vol 23/1. Springer, Berlin, Heidelberg. https://doi.org/10.1007/978-3-642-99443-2_2
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