Zusammenfassung
Bei den bisher behandelten Strahlern war eine wesentliche Voraussetzung die Existenz einer schallharten, starren, unendlichen, ebenen Wand. In der Nullage fiel die strahlende Fläche mit dieser Wand zusammen. Die Berechnung des Strahlungsvorganges war dabei durch die Berechnung eines Integrals über die strahlende Fläche gegeben. Bei den in den folgenden Kapiteln behandelten Aufgaben bildet die strahlende Fläche den Teil einer schallharten, starren Kugel von bestimmtem Radius. Hier liegt eine allgemeinere Aufgabe vor, da abgesehen von der Amplitude und der Ausdehnung der strahlenden Fläche, auch die Ausdehnung der starren Wand verändert werden kann. Während früher z.B. bei der kreisförmigen Kolbenmembran eine charakteristische Funktion
genügte, um das Schallfeld bei beliebiger Aufpunktslage in großer Entfernung und beliebiger Membrangröße (im Verhältnis zu λ) vollständig zu übersehen, ist dies jetzt nicht mehr möglich. Andererseits gibt es jetzt ganz bestimmte Verteilungen der Geschwindigkeitsamplitude, für die die Lösung denkbar einfach wird. Dabei ist besonders wichtig, daß auch die Berechnung des Nahfeldes keine Schwierigkeit macht. Diese einfache Lösung liegt nun vor, wenn die Geschwindigkeitsamplitude durch eine Kugelfunktion bestimmter Ordnung vorgegeben ist.
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Stenzel, H. (1939). Das Schallfeld des Kugelstrahlers. In: Leitfaden zur Berechnung von Schallvorgängen. Springer, Berlin, Heidelberg. https://doi.org/10.1007/978-3-642-99005-2_4
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DOI: https://doi.org/10.1007/978-3-642-99005-2_4
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