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Röhrenverstärker

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Einführung in die Theorie der Schwachstromtechnik

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Zusammenfassung

Der Röhr en ver stärker1 gehört wie das Relais und das Mikrophon zu den Auslösevorrichtungen. Er befähigt die schwachen am Ende eines Nachrichtensystems ankommenden Energiemengen, eine dort zur Verfügung stehende Energiequelle so zu „steuern”, daß in einem anderen weiterführenden Nachrichtensystem ein Vorgang entsteht, der dem in dem ersten verlaufenden ähnlich ist.

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Literatur

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    Google Scholar 

  3. Eine genauere Untersuchung zeigt, daß diese Voraussetzung nur annähernd zutrifft.

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  4. Langmuir, I.: Physik. Z. 15 (1914) S. 348. Schottky, W.: Ebenda S. 526 und 624.

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  6. Näheres in den ausführlichen Darstellungen (§ 292, Fußnote).

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    Article  Google Scholar 

  8. Das Wort „Durchgriff“ ist von H. Barkhausen geprägt worden.

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  9. Ähnlich war z. B. in Abb. 110. I der Dämpfungswinkel Parameter einer Kurvenschar.

    Google Scholar 

  10. Genau genommen muß bei allen Herartigen Gleichungen noch ein Maßstabsfaktor zugefügt werden (vgl. § 74).

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  11. Mayer, H. F.: Tel.- u. Fernspr.-Techn. 15 (1926) S. 335.

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  12. Bei hohen Frequenzen können die Röhren auch dann, wenn der Gitter-Elektronenstrom gleich Null ist, auf ihrer Gitterseite einen starken Blindstrom aufnehmen (vgl. § 318).

    Google Scholar 

  13. Barkhausen, H.: Lehrbuch der Elektronenröhren und ihrer technischen Anwendungen. Bd. 2, S. 25.

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  14. Dies beruht auf einer bekannten Eigenschaft der Parabel.

    Google Scholar 

  15. Die Konstruktion entspricht der sogenannten „Kaufmannschen”; nur sind bei dieser die Achsen miteinander vertauscht. Jede einzelne Gerade verbindet die Leerlauf Spannung und den Kurzschlußstrom der aus E a und R 0 gebildeten Stromquelle.

    Google Scholar 

  16. e U 0 (e == Elektronenladung) ist gleich der Bewegungsenergie, die im Mittel ein einzelnes Elektron im Innern des glühenden Metalls hat.

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  17. Barkhausen, H.: wie Fußnote im § 292. Bd. 2 S. 34.

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  18. Weiss, G., und Peter, O.: Z. techn. Phys. 19 (1938) S. 444.

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  19. Hat man sich davon überzeugt, daß die Stromquelle im Mittel keine Wechselleistung hergibt, so folgt-das Ergebnis auch unmittelbar aus dem Energiesatz.

    Google Scholar 

  20. CCIF: Weißbuch. S. 135.

    Google Scholar 

  21. Theorie der „fastlinearen Netzwerke“.

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  22. Beide Bezeichnungen sind festgelegt in dem Normblatt DIN VDE 110, Wechselstromgrößen.

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  23. Wallot, J.: Veröff. Nachr.-Techn. (Siemens) 5 (1935) 2. Folge. VIII, 1.

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  24. Kellogg, E. W.: J. Amer. Inst, electr. Engrs. 44 (1925) S. 490.

    Google Scholar 

  25. Die meisten der im folgenden abgeleiteten Gleichungen finden sich auch bei Barkhausen (siehe die Fußnote im § 292): Bd. 2 S. 83 Tafel V.

    Google Scholar 

  26. Feldtkeller, R., und Thon, E.: Telegr.-, Fernspr.- u. Funktechn. 26 (1937) S. 1.

    Google Scholar 

  27. Unter der Voraussetzung γ > 1,25.

    Google Scholar 

  28. Jobst, Gr. Telefunkenztg. 12 H. 59 (1931)8. 29.

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  29. Graf funder, W., Kleen, W., und Rothe, H.: Ebendá 18 H. 75 (1937) S. 42.

    Google Scholar 

  30. Neuerdings wird ein linearer Ansatz für den Durchgriff D = 1/µ0 — (p/µ 0 2 ) {u g /u a ) bevorzugt: Harnisch, M., u. Raudorf, W.: Elektro Nachr.-Techn. 15 (1938) S. 65.

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  31. „Variable mu tetrodes.” Vgl. Ballantine, St., und Snow, H. A.: Proc. Inst. Radio Engrs., N. Y. 18 (1930) S. 2102. Bei diesen Röhren ändert sich der Durchgriff längs der Achse des Glühfadens. Jobst hat gezeigt (a. a. O.), daß bei solchen Röhren der Verstärkungsfaktor µ, nur von dem Verhältnis µ g /µ a abhängen kann.

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  32. Feldtkeller, R.: Elektr. Nachr.-Techn. 11 (1934) S. 403.

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  33. Richardson, O. W.: The emission of electricity from hot bodies. London: Longmans, Green & Co. 1916.

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  34. Sie läßt sich berechnen aus A — 2πmk 2 /h 3 . Dabei ist m = 0,910–10–27 gy die Masse des Elektrons, k = 1,380–10–16 erg/grd die Boltzmannsche Konstante, h == 6,61 · 10–27 ergs das Planrksche Wirkungsquantum. Praktisch verwendet man meist das Produkt, eA = 60,3 A/(cm2grd2).

    Google Scholar 

  35. Darauf beruhen die mit Sekundärelektronen arbeitenden ,,Vervielfacher“.

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  36. Strutt, M. J. O.: Moderne Mehrgitter-Elektronenröhren. Berlin 1937.

    MATH  Google Scholar 

  37. Kammerloher, J.: Hochfrequenztechnik. Bd. II: Elektronenröhren und Verstärker. Leipzig 1939.

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  38. Schottky, W.: Arch. Élektrot. 8 (1919) S. 299.

    Article  Google Scholar 

  39. Eine ähnliche Verformung des Kennlinienbilds beobachtet man bei der Eingitterröhre in dem Gebiet endlichen Gitterstroms rechts von der Ordinatenachse.

    Google Scholar 

  40. Außerdem machen gerade primäre Elektronen hoher Geschwindigkeit (> 500 V) weniger Elektronen frei, da sie zu tief eindringen: Lange, H.: Z. Hochfrequenztechn. 26 (1925) S. 38. Die gestrichelten Kurven der Abb. 316. 2 deuten die Ströme an, die ohne Sekundärelektronen fließen würden.

    Google Scholar 

  41. Es gibt Zweigitterröhren, die das gleiche leisten.

    Google Scholar 

  42. Die Gitter-Kathoden-Kapazität ist durch die Raumladungswolke merklich vergrößert.

    Google Scholar 

  43. Die Pfeilspitzen auf den Kurven deuten die Richtungen an, in denen R 1/|R| wächst»

    Google Scholar 

  44. Man sagt auch: die „dynamische” Gitteranodenkapazität.

    Google Scholar 

  45. Werrmann, K.: Haus-Mitt. Telefunken 18 H. 77 (1937) S. 50 (mit ausführlichem Schrifttumsverzeichnis).

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  46. Comité Consultatif International des Radiocommunications.

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  47. CCIF: Weißbuch Bd. Ibis S. 218 und 221.

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  48. Feldtkeller, R., u. Jacobi, W.: Telegr.- u. Fernspr.-Techn. 22 (1933) S. 198.

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  49. Man kann an Stelle der beiden Röhren auch eine einzige mit 2 Anoden, 2 Gittern und 1 Kathode verwenden. — In Abb. 319. 1 ersetze man u duich u 2.

    Google Scholar 

  50. Feldtkeller, R.: Telegr.-, Fernspr.- u. Funktechn. 26 (1937) S.219»

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  51. Man nennt den Verstärker dann „B-Verstärker” im Gegensatz zu dem vorher betrachteten „A-Verstärker“ (vgl. § 320).

    Google Scholar 

  52. Vgl. auch Kober, C. L.: Elektr. Nachr.-Techn. 13 (1936) S.379. Wessels, H.: Ebenda S. 383.

    Google Scholar 

  53. Wie schon im § 297 erwähnt, bezeichnet man die Röhre in dem Gebiet rechts von dieser Grenzkurve als „überspannt”

    Google Scholar 

  54. Der höchste im Grenzfalle mögliche Wert ist α 1 = 2. Beweis bei Barkhausen, Bd. 2 §20.

    Google Scholar 

  55. Liegt die Arbeitskennlinie gezeichnet vor, so kann man auch nach § 309 verfahren.

    Google Scholar 

  56. C-Verstärker sind Verstärker, bei denen der Arbeitspunkt links von dem Knick der Arbeitskurve auf der Abszissenachse liegt.

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  57. Bartels, H.: Telefunketfztg. 16 (1935) H. 70 S. 5.

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  58. Pohlmann, B., u. Deutschmann, W.: Elektr. Nachr.-Techn. 3 (1926) S. 8.

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  59. Vgl. Kamphausen, G.: Telegr.- u.. Fernspr.-Techn. 28 (1939) S. 220.

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  60. Der Kern des Transformators wird nicht magnetisiert; R„kann also keine Rolle spielen.

    Google Scholar 

  61. Feldtkeller, R.: Telegr.- u. Fernspr.-Techn. 14 (1925) S.274.

    Google Scholar 

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  1. Technischen Hochschule Karlsruhe, Deutschland

    Dr. phil. Julius Wallot (Honorarprofessor)

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  1. Dr. phil. Julius Wallot
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Wallot, J. (1948). Röhrenverstärker. In: Einführung in die Theorie der Schwachstromtechnik. Springer, Berlin, Heidelberg. https://doi.org/10.1007/978-3-642-92524-5_12

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