Fluorescenz- und Resonanzspektra zweiatomiger Moleküle

Zusammenfassung

Der Energiezustand eines zweiatomigen Moleküls ist nicht nur durch die Konfiguration seiner Elektronen gegeben, sondern überdies noch durch die Schwingung der beiden quasielastisch gebundenen Atomkerne gegeneinander und durch die Rotation des ganzen Moleküls um seine Hauptträgheitsachse, die senkrecht auf der Verbindungslinie der Atomkerne steht. Für die in diesem Kapitel zu behandelnden Erscheinungen genügt es, die Elektronen konfiguration durch eine einzige Quantenzahl n festzulegen; die Energie der Kernschwingung ist für den streng harmonischen Oszillator W _r = (p + ½) hv _k , wobei v _k die Eigenfrequenz des Oszillators und p = 0, 1, 2, 3 … die Quantenzahl der Schwingung ist; für den anharmonischen Oszillator ist v _k die Frequenz für verschwindende Amplitude (p = 0), und es ist für endliche Amplituden noch ein in p quadratisches Glied zu berücksichtigen:

$${W_p} = \left( {p + \tfrac{1}{2}} \right)\bullet h{v_k}\left[ {\left( {p + \tfrac{1}{2}} \right)x} \right].$$