Zusammenfassung
Die Theorie der Beugungserscheinungen, wie sie von Fresnel und Kirchhoff entwickelt worden ist, kann in dem Rahmen der elektromagnetischen Lichttheorie ohne weiteres keinen Platz finden. Kirchhoff 1) beschreibt die Lichterregung in jedem Punkte durch eine Funktion u, die der Schwingungsgleichung
genügt. Ist u eine mit ihrer ersten Ableitung stetige Funktion, so läßt sich die Lichterregung in einem Punkte P darstellen durch das Flächenintegral
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Literatur
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Die Auffassung des Beugungsproblems als Randwertaufgabe wurde zum ersten Male von H. Poincaré durchgeführt. (Acta math. Bd. 16, S. 297. 1892.)
Es läßt sich zeigen, daß auch in der KincHnoFrschen Theorie sich ganz allgemein jede Beugungserscheinung in dieser Weise darstellen läßt, wobei die Beugungswelle als Integral über die Randkurve des Schirmes in Erscheinung tritt. Bereits E. Maey (Wied. Ann. Bd. 49, S. 69–104. 1893) hat von der KIncimo Fschen Lösung für die Halbebene die Beugungswelle abspalten können. Eine allgemeine Darstellung der Beugungswelle durch ein über den Schirmrand erstrecktes Integral wurde zuerst von G. A. Maggi (Ann. di Matern. Bd. 16, S. 21. 1888) angegeben. A. RusmNOwlcz (Ami. d. Phys. Bd. 53, S. 257–278. 1917), der eine andere Ableitung gab, diskutierte in einer zweiten Arbeit (Ann. d. Phys. Bd. 73, S. 339–364. 1924) die Eigenschaften der Beugungswelle mit Rücksicht auf die differentialgeometrischen Eigenschaften der Randkurve. F. Kottler (Ann. d. Phys. Bd. 70, S. 405 bis 456. 1923) leitete die Formel neu ab und benutzte sie zur numerischen Auswertung der KsacrosoFFschen Lösung für die Beugung an der Halbebene.
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Wolfsohn, G. (1928). Strenge Theorie der Interferenz und Beugung. In: Grebe, L., et al. Licht Als Wellenbewegung. Handbuch der Physik, vol 20. Springer, Berlin, Heidelberg. https://doi.org/10.1007/978-3-642-90780-7_7
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