Zusammenfassung
Bei einer polarisierten Lichtwelle bleibt die Kurve, welche der Endpunkt des von einem beliebigen Punkte aus aufgetragenen Lichtvektors beschreibt, zeitlich unverändert; sie heißt die Schwingungsbahn der Lichtwelle und ist im allgemeinsten Falle eine Ellipse, in speziellen Fällen ein Kreis oder eine Gerade. Eine polarisierte Welle verhält sich daher im allgemeinen rings um ihre Normale ungleichmäßig.
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Literatur
Eine zusammenfassende Darstellung der analytischen Theorie der MeBmethoden findet sich bei L. B. Tuckerman, Univ. Studies of the University of Nebraska Bd. 9, S. 157. 1909, allerdings in einer undurchsichtigen und für die Anwendungen wenig geeigneten Form; die geometrische Theorie der Meßmethoden nach einem von H. Poincare (Théorie mathématique de la lumière, Bd. 2, Chap. 12, S. 275. Paris 1892) herrührenden Verfahren hat L. Chaumont gegeben (Ann. de phys. [9] Bd. 4, S. 101. 1915).
A. Fxfsnfl, Ann. chim. phys. (2) Bd. 17, S. 172. 1821; Oeuvr. compi. Bd. 1, S. 620. Paris 1866. (25)
Vgl. hierzu die zusammenfassenden Darstellungen bei F. E. Wright, The methods of petrographic-microscopic research. Washington 1911 (Carnegie Institut. of Washington, Publ. Nr. 158); H. Rosenbusch, Mikroskopische Physiographie der petrograph. wichtigen Mineralien. 5. Aufl. von E. A. Wulfing, Bd. 1, 1. Untersuchungsmethoden. Stuttgart 1921–24.
Die auf Beobachtung im konvergenten Lichte beruhenden Methoden (Stauroskop von F. v. KoBEI.I, [Pogg. Ann. Bd. 95, S. 320. 1855] und Doppelplatte von A. Brezina [A. Schrauf, Handb. d. phys. Mineral. Bd. 2, S. 219. Wien 1868] werden im folgenden übergangen, da sie wegen ihrer geringen Genauigkeit nur noch historisches.Interesse besitzen.
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Über einen Versuch zur Definition einer weißen Normallichtquelle vgl. P. G. Nutting, Circular Bur. of Stand. Nr. 28, S. 6. 1911.
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Vgl. hierüber A. Köhler, ZS. f. wiss. Mikrosk. Bd. 38, S. 29, 209. 1921.
Über eine aus einem natürlichen Feldspatzwilling (Bavenoer Zwilling) hergestellte Halbschattenplatte vgl. A. van der Veen, Chem. Weekbl. Bd. 14, S. 733. 1917.
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L. Calderon, ZS. f. Krist. Bd. 2, S. 69. 1878; F. E. Wright, Sill. Journ. (4) Bd. 26, S. 371. 1908; eine im Prinzip mit der Calderonschen Platte identische Wirkung besitzt ein Jellettsches Halbschattenprisma (vgl. Kap. 24 dieses Bandes).
H. Traube, N. Jahrb. f. Min. 1898, (1) S. 251P
E.,Sommerfeldt,. ZS. f. wiss. Mikrosk. Bd. 24, S. 24. 1907; F. E. Wright, Sill. Journ. (4) Bd. 26, S. 372. 1908.
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Bei gekreuzten Nikols. Bei Beobachtung mit parallelen Nikols erhält man das empfindliche Violett bei einer Plattendicke von ca. 3,75 mm. Vgl. hierzu F. E. Wright, The methods of petrographic microscopic research, S. 138. Washington 1911 (Carnegie Instit. of Washington, Publ. Nr. 158).
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Über die Grenzen der.Meßbarkeit von Phasendifferenzen vgl. M. Berek, Centralbl. f. Min. 1913, S. 464; Ann. d. Phys. (4) Bd. 58, S. 186. 1919.
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R. Dongier, C. R. Bd. 122, S. 30 vgl. auch M. Berek, Ann. d. Phys. (4)
L. Chaumont, C. R. Bd. 154, S. chim. phys. (8) Bd. 20, S. 276. 1911. chim. phys. (8) Bd. 20, S. 281. 1911. chim. phys. (8) Bd. 11, S. 155, 290. 1907; Bd. 19, S. 8. 1911. 6. 1896; Ann. chim. phys. (7) Bd. 14, S. 475. 1898; Bd. 58, S. 192. 1919. 272. 1912; Ann. de phys. (9) Bd. 4, S. 193. 1915.
Ober Verfahren zur Justierung der Keile vgl. R. Sissingh, Arch. Néerland. Bd. 20, S. 171. 1886; C. A. Reeser U. R. Sissingh, Versl. Akad. Amsterdam Bd. 30, S. 145. 1922; J. J. Haar, Arch. Néerland. (3A) Bd. 6, S. 205. 1923; C. A. Reeser, ebenda Bd. 6, S. 225. 1923; Bd. 7, S. 1. 1924; J. Tn. Groosmuller, ebenda Bd. 8, S. 1. 1925; ZS. f. Instrkde. Bd. 46, S. 198. 1926.
W. Voigt, Wied. Ann. Bd. 22, S. 226. 1884.
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K. E. F. Schmidt, ZS. f. Instrkde. Bd. 11, S. 441. 1891.
Über die durch ungenaue Orientierung des Kompensators und der zu untersuchenden Schicht auftretenden Fehler vgl. R. Hennig, Göttinger Nachr. 1887, S. 373; H. Joachim, N. Jahrb. f. Min. Beil. Bd. 21, S. 580. 1906; M. Berek, Centralbl. f. Min. 1913, S. 464; Ann. d. Phys. (4) Bd. 58, S. 186. 1919.
F. Billet, Traité d’optique physique, Bd. 2, S. 32. Paris 1859; W. König, Wied. Ann. Bd. 17, S. 1018. 1882; vgl. auch F. Becke, Tschermaks mineral. petrogr. Mitt. Bd. 22, S. 378. 1903; V. de Souza-Brandao, Centralbl. f. Min. 1905, S. 23.
Die Dunkelheit und Scharf e der Interferenzstreifen läßt sich verbessern, indem man in die Brennebene des Beobachtungsfernrohres einen Spalt stellt, welcher dem an den Begrenzungsflächen der Kompensatorkeile mehrfach reflektierten Lichte den Eintritt in das Fernrohr unmöglich macht. Vgl. C. A. REESER, Versl. Akad. Amsterdam Bd. 30, S. 145. 1921; Arch. Néerland. (3) Bd. 6, S.225. 1923.
G. Quincke, Pogg. Ann. Bd. 127, S. 210. 1866; K. E. F. Schmidt, ZS. f. Instrkde. Bd. 11, S. 443. 1891; C. K. Edmunds, Phys. Rev. Bd. 18, S. 205. 1904.
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Über die Orientierung des Kompensators senkrecht zur Normale der auffallenden Welle vgl. P. DRUDE, Wied. Ann. Bd. 34, S. 491. 1888; O. Reed, Ann. d. Phys. (4) Bd. 71, 5.438. 1923.
K. Heinrich, Leipziger Ber. Bd. 02, S. 253. 1910; eine ähnliche Anordnung hat schon früher TH. des Coudres vorgeschlagen. (Über die Reflexion polarisierten Lichtes an Quecksilber, S. 28. Dissert. Berlin 1887).
Die Savartsche Platte besteht aus zwei gleich dicken, unter nahezu 45° zur optischen Achse geschnittenen übereinander liegenden Quarz-oder Kalkspatplatten; die Hauptschnitte der Platten, d. h. die durch die Plattennormale und die optischen Achsen gelegten Ebenen, stehen senkrecht zueinander. Läßt man eine monochromatische, linear polarisierte Welle auffallen und beobachtet durch einen Analysator, dessen Schwingungsrichtung den von den beiden Hauptschnitten der Platten gebildeten Winkel halbiert, so sieht man ein System paralleler dunkler Interferenzstreifen, welche in den vier Lagen yerschwinden, in denen die Schwingungsrichtung der auffallenden Welle zu einem der Hauptschnitte der Platte parallel liegt. Vgl. hierzu die Ausführungen im Abschnitt „Kristalloptik“ in Bd. XX dieses Handbuches.
Die Einstellungsmethode läßt sich verfeinern durch Verwendung einer SAVARTschen Platte mit nicht streng rechtwinklig gekreuzten Hauptschnitten; im Augenblick des Verschwindens des gewöhnlichen Interferenzstreifensystems tritt dann ein zweites, gegen das erstere unter 45° geneigtes auf. Vgl. H. Hauschild, Ann. d. Phys. (4) Bd. 63, S. 819. 1920.
A. Bravais, C. R. Bd. 32, S. 115. 1851; Ann. chim. phys. (3) Bd. 43, S. 142. 1855.
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Über die Prüfung eines SoLEILschen Kompensators mit kleinen Keilwinkeln auf richtige Schleifarbeit und Justierung vgl. J. Koenigsberger, Centralbl. f. Min. 1909, S. 746.
D. B. Brace, Phil. Mag. (6) Bd. 7, S. 320. 1904; Phys. Rev. Bd. 18, S. 70. 1904; Bd. 19, S. 218. 1904.
Hebecker, Der elliptische Halbschattenkompensator von Brace. Ein Beitrag zur Kenntnis der elliptischen Reflexionspolarisation an durchsichtigen Körpern. Dissert. Göttingen 1912.
C. Bergholm, Ann. d. Phys. (4) Bd. 43, S. 7. 1914; Bd. 44, S. 1053. 1914; Uppsala Univ. Arsskr. 1915, Bd. 1, Matem. och Naturv. 5. 5.
G. Szivessy, ZS. f. Phys. Bd. 6, S. 311. 1921.
Zwei weitere Methoden zur Messung von d, die auch für größere Phasendifferenzen brauchbar sind, finden sich bei C. Bergholm, Uppsala. Univ. Arsskr. 1915, Bd. 1, Matem. och Nature., S. 15.
C. Bergholm, Uppsala Univ. Arsskr. 1915, Bd. 1, Matem. och Nature., S. 9.
C. Bergholm, Ann. d. Phys. (4) Bd. 44, S. 1053. 1914; Uppsala Univ. Arsskr. 1915, Bd. 1, Matem. och Naturv., S. 11.
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Eine zusammenfassende Darstellung der in der Kristallographie gebräuchlichen Methoden findet sich bei F. E. Wright, The methods of petrographic-microscopic research, S. 101. Washington 1911 (Carnegie Instit. of Washington, Publ. Nr. 158) und H. Rosenbusch, Mikroskopische Physiographie der petrographisch wichtigen Mineralien. $. Aufl. von E. A. Wulfing, Bd. 1, 1. Untersuchungsmethoden S. 566, Stuttgart 1921–1924.
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H. de Senarmont, Ann. chim. phys. (2) Bd. 73, S. 337. 1840.
Chauvin, Ann. de Toulouse Bd. 3 (J), S. 30. 1889; Journ. de phys. (2) Bd. 9, S. 22. 1890; die Methode von Chauvin ist ferner benutzt und eingehend beschrieben worden von A. Cotton u. H. Mouton, Ann. chim. phys. (8) Bd. I1, S. 159, 290. 1907, sowie von S. Procopiu, Ann. de phys. (10) Bd. 4, S. 223. 1924.
Diese Methode zur Messung von 92 ist jedoch nicht frei von systematischen Fehlern, falls als Halbschattenvorrichtung ein 2/2-Blättchen oder ein LIPPIcusches Halbprisma benutzt wird, da dann die beiden Hälften des Halbschattensystems verschiedene Durchlässigkeit besitzen; hierauf hat zuerst L. B. Tuckerman (Univ. Studies of the University of Nebraska Bd. 9, S. 178. 1909) und später unabhängig davon E. Perucca (Atti di Torino Bd. 48, S. 202. 1912; Cim. [6] Bd. 5, S. 352. 1913) hingewiesen.
L. Chaumont, Ann. de phys. (9) Bd. 4, S. 175. 1915.
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G. Horn, N. Jahrb. f. Min., Beil. Bd. 12, S. 273. 1899.
E. C. Muller, N. Jahrb. f. Min, Beil. Bd. 17, S. 197. 1903; vgl. auch H. Joachim, ebenda Bd. 21, S. 577. 1906.
Eine begrenzte Steigerung der Meßgenauigkeit liefert eine zwischen Kompensatorplatte und Analysator geeignet orientierte SAvARTsche Platte (5.:942, Fußnote 3); vgl. H. Hauschild, Ann. d. Phys. (4) Bd. 63, S. 819. 1920.
E. Perucca, Cim. (6) Bd. 6, S. 179. 1913; ZS. f. Phys. Bd. 8, S. 63. 1922; eine ähnliche, jedoch unvollkommenere Anordnung stammt von C. Zakrzewski, Krakauer Anzeiger 1907, S. 1016.
Briefliche Mitteilung des Herrn E. Perucca.
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C. A. Skinner, Journ. Opt. Soc. Amer. Bd. 10, S. 491. 1925.
Briefliche Mitteilung des Herrn C. A. Skinner.
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C. A. Skinner U. A. Q. TooL, Phil. Mag. (6) Bd. 16, S. 840. 1908; die ziemlich komplizierte Theorie dieser Methode findet sich bei L. B. Tucierman, Univ. Studies of the University of Nebraska Bd. 9, S. 191, 1909.
E. Perucca, Atti di Torino Bd. 48, S. 201. 1913; Cim. (6) Bd. 5, S. 351. 1913. 6) G. Szivessy, ZS. f. Instrkde. Bd. 47, S. 148. 1927.
Ein LIP.Pichsches Halbprisma kann wegen der dabei auftretenden systematischen Fehler nicht verwendet werden;. vgl. S. 955, Fußnote 2.
P. Jamin, Ann. chim. phys. (3) Bd. 29, S. 274. 1850.
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G. Szivessy, ZS. f. Instrkde. Bd. 46, S. 454. 1926. - -
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C. Bergholm, Uppsala Univ. Arsskr. 1915, Bd. 1, Matem. och Nature., S. 24; Phys. ZS. Bd. 21, S. 137. 1920.
C. Kraft U. C. Zakrzewski, Krakauer Anzeiger 1904, S. 508. - - 2) R. de Malleman, C. R. Bd. 176, S. 380. 1923; Ann. de phys. (10) Bd. 2, S. 21. 1924.
G. L. Gouy, Journ. de phys. (2) Bd. 4, S. 149. 1885.
Wiener, Wied. Ann. Bd. 35, S. 1. 1888.
Vgl. hierzu den Abschnitt „Kristalloptik in Bd. XX dieses Handbuches.
W. Haidinger, Pogg. Ann. Bd. 65, S. 4. 1845; Wiener Ber. Bd. 1, Tl. 1, S. 131. 1848.
Vgl. bezüglich des Sénaumontschen Prismas und ähnlicher Anordnungen die Ausführungen in Kap. 24 dieses Bandes, sowie in Bd. XX dieses Handbuches.
Wegen ihrer Verwendungsmöglichkeit zum Nachweis von Pleochroismus.
H. Rausch V. Traubenberg H. S. Levy, Phys. ZS. Bd. 27, S. 763. 1926.
J. C. Poggendorff, Pogg. Ann. Bd. 49, S. 292. 1840. Über eine vereinfachte Form des SAvARrschen Polariskopes bei H. Schulz, ZS. f. Instrkde. Bd. 45, S. 539. 1925; vgl. ferner B. Lyot, Rev. d’opt. Bd. 5, S. 108. 1926.
L. Weber, Schriften des naturw. Ver. Schleswig-Holstein Bd. 8, S. 187. 1891; CHR. JENSEN, Beiträge zur Photometrie des Himmels, S. 39. Dissert. Kiel 1898.
A. Cornu, Error! Hyperlink reference not valid.. 1882, S. 253; 1890, S. 267; J. M. Pernter, Wiener Denkschr. Bd. 73, S. 324. 1901.
F. F. Martens, Verh. d. D. Phys. Ges. Bd. 1, S. 204. 1899; Phys. ZS. Bd. 1, S. 299. 1900; J. Tichanowsky, Phys. ZS. Bd. 25, S. 482. 1924; O. Schönrock, ZS. f. Instrkde. Bd. 44, S. 404. 1925.
Vgl. z. B. R. W. Wood u. A. Ellett, Proc. Roy. Soc. London (A) Bd. 103, S.399. 1923.
H. Dember U. M. Vibe, Leipziger Ber. Bd. 69, S. 154. 1917; Ann. d. Phys. (4) Bd. 56. 5.214, 1918.
Vgl. z. B. P. Drude, Lehrb. d. Optik, 3. Aufl., S. 271. Leipzig 1912 (oder ds. Handbuch, Bd. XX).
Die genaue Berechnung von P erfordert die Berücksichtigung der Mehrfachreflexionen an den Plattenoberflächen; vgl. E. Gaviola U. P. Pringsheim, ZS. f. Phys. Bd. 24, S. 25. 1924.
F. Arago, Oeuvr. compi. Bd. 10, S. 270. Paris-Leipzig 1858.
H. Wild, Pogg. Ann. Bd. 99, S. 235. 1856; Bd. 118, S. 193. 1863.
R. W. Wood, Phil. Mag. (6) Bd. 16, S. 184. 1908; Phys. ZS. Bd. 9, S. 590. 1908.
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Szivessy, G. (1928). Besondere Meßmethoden: Elliptisch polarisiertes Licht, teilweise polarisiertes Licht. In: Behnken, H., et al. Herstellung und Messung des Lichts. Handbuch der Physik, vol 19. Springer, Berlin, Heidelberg. https://doi.org/10.1007/978-3-642-90774-6_28
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