Zusammenfassung
Auf S. 6 haben wir bereits hervorgehoben, daß der thermische Zustand eines Körpers durch zwei von den drei fundamentalen Zustandsgrößen — dem Druck P, der Temperatur T und dem spezifischen Volum v — gegeben ist. Zwischen diesen drei Größen besteht ein funktionaler Zusammenhang in der Form
den man als thermische Zustandsgleichung bezeichnet.
This is a preview of subscription content, log in via an institution.
Buying options
Tax calculation will be finalised at checkout
Purchases are for personal use only
Learn about institutional subscriptionsPreview
Unable to display preview. Download preview PDF.
Literatur
Eine sehr vollständige Übersicht über die Abweichungen realer Gase vom Gesetz von Boyle-Mariotte findet sich bei L. DÉCombe: La compressibilité des gaz réels. Scientia, Paris 1903, No. 21.
Cagniard DE LA Tour: Ann. Chim. Phys. (2) Bd. 21 (1822) S. 127, 178; Bd. 22 (1823) S. 140; Bd. 23 (1823) 5. 410.
Andrews, Tu.: Phil. Trans. Lond. Bd. 159 II (1869) S. 575; Bd. 166II (1876) S. 421.
Vgl, auch R. Plank: Z. Elektrochem. Bd. 41 (1935) S. 804.
Natterer: Pogg. Ann. Bd. 62 (1844) S. 132.
Vgl. z. B. R. Plang: Forsch. Ing.-Wes. Bd. 7 (1936) S. 161.
H. Baehr: Kältetech- nik Bd. 4 (1952), S. 197.
Hausen, H.: Der Thomson-Joule-Effekt und die Zustandsgrößen der Luft. Arb. Ing.-Wes. Heft 274. Berlin: Vdi-Verlag 1926.1 Auf die anderen Gleichgewichtskurven wird auf S. 232 näher eingegangen werden.
Tammann, G.: Kristallisieren und Schmelzen, besonders S. 131 ff. Leipzig: A. Barth 1913.
Plank, R., E. Ehrenbaum, K. Reuter: Z. ges. Kälteind. Bd. 23 (1916) S. 45 (besonders Abb. 20).
Krebs: Pogg. Ann Bd. 136 (1843) S. 148.
Vgl. auch Gerlach: Z. anal. Chem. Bd. 26 (1887) S. 413.
Donny: Ann. Chim. Phys. (3) Bd. 16 (1846) S. 167.
A. Heidrich: Über die Verdampfung des Wassers bei Siedeverzug. Diss. Techn. Hochschule Aachen 1931.
Philipp, L. A., B. E. Tiffany: Refrig. Engng. Bd. 25 (1933) S. 140.
E. Haidlen: Z. ges. Kälteind. Bd. 44 (1937) S. 183–206.
Auf eine sinnvolle Fortsetzung der Dampfdruckkurve über den kritischen Punkt hinaus wird auf S. 244 eingegangen werden (Umwandlung dritter Art).
Eine Zusammenstellung der wichtigsten Literaturstellen und eine kritische Sichtung findet man bei R. Plank: Forsch. Ing.-Wes. Bd. 7 (1936) S. 161.
H. Baehr: Abh. Akad. Wiss., Lit. Mainz, Math.-Nat. Klasse 1952, No. 5.
Vgl. z. B. Graham-Otto: Lehrbuch d. Chemie I, 3, 3. Aufl., S. 535. Braunschweig 1898.
Dtin iuG: Neue Grundgesetze zur rationellen Physik und Chemie, S. 70. Leipzig 1878 -Wied. Ann. Bd. 11 (1880) S. 163; Bd. 52 (1894) S. 556.
Ramsay, Young: Phil. Mag. (5) Bd. 20 (1885) S. 530; Bd. 21 (1886) S. 33; Bd. 22 (1886) S. 37 — Z. phys. Chem. Bd. 1 (1887) S. 250.
Henglein, F. A.: Z. Elektrochem. Bd. 26 (1920) S. 431.
Cox, E. R.: Industr. Engng. Chem. Bd. 15 (1923) S. 592.
Hoffmann, W., F. Florin: Z. Vdi, Beihefte Verfahrenstechnik 1943, S. 47.
F. Florin: Forsch. Ing.-Wes. Bd. 16 (1949/50) No. 5, S. 147.
Seder, G.: Beiheft 43 zu der Z. Ver. dtsch. Chem. Berlin: Verlag Chemie 1942.
Hoffmann, W., F. F.olrN: Z. kompr. flüss. Gase Bd. 39 (1944) S. 6.
Antoine, C.: C. r. Bd. 107 (1888) S. 836–1143.
Antoine, C.: Eine theoretische Begründung dieser Formel geben F. Gutmann, L. M. Simmons: J. Chem. Phys. Bd. 18 (1950) S. 696.
Die Werte der Tab. 13 a sind entnommen aus „Selected Values of Properties of Hydrocarbons“, Circular of the National Bureau of Standards C 461, Washington, November 1947.
Nernst, W.: Die theoretischen und experimentellen Grundlagen des neuen Wärmesatzes, S. 109. Halle: W. Knapp 1918.
Vgl. hierzu R. Plank: fiber das Verhalten gesättigter Dämpfe. Z. techn. Phys. Bd. 3 (1922) S. 1.
Vgl. R. Plank, I. Kambeitz: Z. ges. Kälteind. Bd. 43 (1936) S. 209.
Henglein, F. A.: Z. phys. Chem. Bd. 98 (1921) S. 1.
Keyes, F. G., Kenney: J. Amer. Soc. Refrig. Engng. Bd. 3 (1917) Heft 4.
Keyes, F. G., R. B. Brownlee: J. Amer. chem. Soc. Bd. 40 (1918) S. 44.
Meyers, C. H., M. S. Van DÜSen: Refrig. Engng. Bd. 13 (1926) S. 180.
Smith, L. B., F. G. Keyes, H. T. Gerry: Proc. Amer. Acad. Arts Sci. Bd. 69 (1934) 3, S. 137.
Vgl. auch I. H. Keenan, F. G. Keyes: Thermodynamic Properties of Steam. New York: Wiley, Sons 1936.
Plane, R., I. Ku1Rianoff: Beihefte z. Z. ges. Kälteind. Reihe 1, Heft 1. Berlin 1929.
THorsoN, W.: Phil. Mag. (4) Bd. 42 (1871) S. 448.
Mollier, R.: Siehe Fußnote 1 auf S. 114, 7. Aufl. 1932.
Cragoe, C. S., D. S. Harper: Sci. Pap. Bur. Stand. Bd. 17 (1922) S. 309.
Smith, L. B., F. G. Keyes: Proc. Amer. Acad. Arts Sci. Bd. 69 (1934) No. 7 S. 285
Smith, L. B., F. G. Keyes: Mech. Engng. Bd. 56 (1934) S. 92.
Cailletet, L., E. Mathias: C. r. Bd. 104 (1897) S. 1563
Cailletet, L., E. Mathias: J. de Phys. (2) Bd. 5 (1886) S. 549.
E. Mathias: J. de Phys. Bd. 1 (1892) S. 53
E. Mathias: J. de Phys. Bd. 2 (1893) S. 5–224.
Vanlaar, J. Kanrseitz: Z. ges. Kälteind. Bd. 43 (1936) S. 209.
Vanlaar, J. J. Die Zustandsgleichung von Gasen und Flüssigkeiten, S. 143. Leipzig:
Van Laarj. J.: Die Zustandsgleichung von Gasen und Flüssigkeiten, S. 342. Leipzig:
Sugden, S.: J. chem. Soc., London, 1927 S. 1780. Es ist klar, daß dann auch C =y6/Tk in gleicher Weise berechnet werden kann, wenn man z. B. n = setzt.
Pfaff, P.: Forsch. Ing.-Wes. Bd. 11 (1940) S. 125.
Sudden, S.: J. chem. Soc., London 1924–1928 sowie das Buchwerk „The Paracho and Valency“. London: Routledge, Sons 1930.
Sippel, A.: Z. angew. Chem. Bd. 42 (1929) S. 849.
Vgl. auch A. Evcen: Nachr. Ges. Wiss. Göttingen, Math.-Phys. Klasse, Fachgr. Iii, 1933, No. 37.
Plank, R., L. Riedel: Ing.-Arch. Bd. 16 (1948) S. 255.
Plank, R.: Chemie-Ingenieur-Technik Bd. 22 (1950) S. 433.
Nernst, W.: Die theor., exper. Grundlagen d. neuen Wärmesatzes, S. 107. Halle: W. Knapp 1918.
Ein solches Maximum kann, wenn es überhaupt vorhanden ist, nur in unmittelbarer Nähe des absoluten Nullpunktes auftreten. Vgl. W. Nernst: Die theor., exper. Grundlagen d. neuen Wärmesatzes, S. 107. Praktisch ist dieses Maximum jedenfalls bedeutungslos, da die Grenze des flüssigen Zustandes bei etwa 0,3 T bis 0,4 Tx liegt.
Tanesen: Verh. dtsch. phys. Ges., Berlin Bd. 16 (1897) S. 80.
Osborne, N. S., M. S. Van Dusen: Sei. Pap. Bur. Stand. Bd. 14 (1918) S. 439
Osborne, N. S., M. S. Van Dusen: J. Amer. chem. Soc. Bd. 40 (1918) S. 14.
Buffington, R. M., Gilkey: Circular No. 12 der Amer. Soc. Refrig. Eng. 1931
Van Der Waals-Kohnstamm: Lehrbuch der Thermodynamik, Bd. I, 2. Aufl., S. 65 bis 72. Leipzig: J. A. Barth 1923.
Kamerlingh-Onnes, H.: Die reduzierten Gibbsschen Flächen. Leiden Comm. 1900, No. 66.
Vgl. R. Plank: Z. techn. Phys. Bd. 3 (1922) S. 69.
Funk, H.: Diss. T. H. Karlsruhe 1944 — Mitt. Kältetechn. Inst. T. H. Karlsruhe, No. 3. Karlsruhe: C. F. Müller 1948.
Osborne, N. S., M. S. Van Dusen: Sei. Pap. Bur. Stand. Bd. 14 (1918) S. 397
Osborne, N. S., M. S. Van Dusen: J. Amer. chem. Soc. Bd. 40 (1918) S. 1.
Vgl. P. Pfaff: Forsch. Ing.-Wes. Bd. 11 (1940) S. 125.
Gu1.Dberg: Z. phys. Chem. Bd. 5 (1890) S. 374.
Watson, K. M.: Industr. Engng. Chem. Bd. 23 (1931) S. 361.
Meissner, H. P., E. M. Redding: Industr. Engng. Chem. Bd. 34 (1942) S. 521.
Thomas, L. H.: J. them. Soc. 1949, S. 3411.
Riedel, L.: Chemie-Ingenieur-Technik Bd. 24 (1952) S. 353.
Riedel, L.: Z. Elektrochem. Bd. 53 (1949) S. 222.
Pictet, R.: Ann. chim. phys. (5) Bd. 9 (1876) S. 180.
Trouton: Phil. Mag. (5) Bd. 18 (1884) S. 54.
Forcrand: C. r. Bd. 156 (1913) S. 1439–1648, 1809.
Cederberg, I. W.: Phys. Z. 1914, S. 697 - Diss. Uppsala 1916.
Hildebrand: J. Amer. chem. Soc. Bd. 37 (1915) S. 970.
Goebel, I. B.: Z. phys. Chem. Bd. 47 (1904) S. 471
Goebel, I. B.: Z. phys. Chem. 49 (1905) S. 129
Goebel, I. B.: Z. phys. Chem. 50 (1905) S. 238.
Dieterici, C.: Ami. Phys., Lpz. (4) Bd. 25 (1908) S. 569.
Mills, J. E.: J. phys. Chem. 1902–1909, vgl. S. Youxa: Dublin Proc. No. 31 (Juni 1910 ) S. 374.
Steixxnus: Zusammenstellung empirisch gefundener Ergebnisse. Diss. Kiel 1909.
DieTerici, C.: Ann. Phys., Lpz. Bd. 6 (1901) S. 861
Dieterici, C.: Z. Vdi Bd. 49 (1905) S. 362.
Meyer, Stefan: Ann. Phys., Lpz. (4) Bd. 7 (1902) S. 937.
Dieterici, C.: Ann. Phys., Lpz. Bd. 15 (1904) S. 860.
Mower, R.: Z. Vdi Bd. 48 (1904) S. 271
Mower, R.: Neue Tabellen und Diagramme für Wasserdampf, 1. Aufl. 1906, 7. Aufl. 1932. Berlin: Springer.
Koch, WE.: Vdi-Wasserdampftafeln, Berlin: Springer 1937. 2. Aufl. 1952, hrsg. von E. Schmidt.
Bosnjakovic, F.: Technische Thermodynamik, Bd. I, 2. Aufl., S. 135. Dresden: Steinkopff 1944.
Kuprianoff, J.: Z. ges. Kälteind. Bd. 37 (1930) 5. 1. Eine Erweiterung bis zum kritischen Punkt (für Zwecke der Wärmepumpen) hat H. Funk (Diss. T. H. Karlsruhe 1944 ) durchgeführt. Mitt. Kältetechn. Inst. der T. H. Karlsruhe, Nr.3. Karlsruhe: C. F. Müller 1948.
Heck, R. C. H.: Mech. Engng. Bd. 52 (1930) S. 133.
Jhannesei, N. H.: Trans. Danish Acad. Techn. Sci. No. 1 (1951) S. 51.
Kocu, WE.: Vdi-Wasserdampftafeln. Berlin: Springer 1937.
Massleu: O. r. Bd. 69 (1869) S. 858–1057
Massleu: J. de Phys. (1) Bd. 6 (1877) S. 216.
Gibbs, J. W.: Trans. Connecticut Acad. Bd. 2 (1873) S. 309–382
Gibbs, J. W.: Trans. Connecticut Acad. 3 (1878) S. 108–343.
Deutsch übersetzt von W. Ostwald unter dem Titel „Thermodynamische Studien“. Leipzig 1892.
Helmxoltz, H.: Ber. Akad. Wiss. Ber.in Bd. 1 (1882) S. 22, 825
Helmxoltz, H.: Ges. Abh. Bd. 2 (1883) S. 23
Helmxoltz, H.: Ostwalds Klassiker d. exakt Wiss., No. 124. Leipzig: Akad. Verl.-Ges. 1921.
Duhem Le potentiel thermodynamique. Paris 1886.
Die Größen/und 99 beziehen sich wie u, i und s auf 1 kg. Für ein beliebiges Gewicht verwenden wir große,Buchstaben, es ist also F = U — T S und CD = I — T S.
Coioai, CH.: Le diagramme Enthalpie-Potentiel thermodynamique. Paris: Dunod 1940. Dieser Schrift sind i, cp-Diagramme für Luft, NH3 und CO, in großem Maßstab beigefügt.
Eine nähere Begründung für diesen Ansatz findet man in MÜLler-PoUtllets Lehrbuch der Physik, 11. Aufl., Bd. Iii, zweite Hälfte, Kap. 1, § 14 und Kap. Iii, § 4 (bearbeitet von K. F. Herzfeld)..
Die Korrektur a/v2 schlug erstmalig Ritter vor (1846); Rannine (1854) setzte dafür a/Tv2, was später von Clausius und Berthelot übernommen wurde. Die Korrektur b hat schon Bernoulli (1738) als notwendig empfunden. Vgl. A. Eucken in MtiLler-Pouillets Lehrbuch der Physik, 11. Aufl., Bd, Iii, erste Hälfte, S. 279.
Van Der Waals, J. D.: Die Kontinuität des gasförmigen und flüssigen Zustandes. Diss. Leiden 1873. Deutsche Übersetzung zweite Aufl. Leipzig 1899.
Meyer, I.: Zur Kenntnis des negativen Druckes in Flüssigkeiten. Abh. dtsch. Bunsengesellschaft, No. 6. Halle 1911.
Vgl. MÜLler-Pouillet: Lehrbuch der Physik, Bd. Iii, erste Hälfte, S. 301. Braunschweig 1926.
I. B. Goebel: Z. Vdi Bd. 53 (1909) S. 871.
Hulett: Z. phys. Chem. Bd. 42 (1903) S. 353.
Über amerikanische Messungen an unterkühltem Wasserdampf siehe M. Jakob: Z. techn. Phys. Bd. 16 (1935) S. 83. Der unterkühlte Dampf wird oft auch als übersättigter Dampf bezeichnet.
Van Laar, J. J.: Die Zustandsgleichung von Gasen und Flüssigkeiten, S. 78. Leipzig: L. Voss 1924. Ein anderer Ansatz für b =/(v), der von Van Der Waals selbst stammt, findet sich in Gl. (222) (s. S. 172).
Holborn, Otto: Z. Phys. Bd. 23 (1924) S. 92.
Vgl. MÜLler-Pouillet: Lehrbuch der Physik, 11. Aufl., Bd. Iii, 1, S. 260.
E. Justi (Spez. Wärme, Enthalpie, Entropie und Dissoziat. techn. Gase. Berlin: Springer 1938) gibt auf S. 13 etwas andere Zahlen von TB; so für He 23° und für Ne 121° K.
Eucken, A., in MÜLler-Pou1Llets Lehrbuch der Physik, Bd. Iii, erste Hälfte, S. 485. Braunschweig: Viehweg 1926.
Kamerlingh Onnes, H.: Amsterd. Akad. Verh. Bd. 21 (1881) S. 22
Kamerlingh Onnes, H.: AmsterdArch. Neerl. Bd. 30 (1897) S. 101.
H. Kamerlingh Onnes, W. H. Keesom: Die Zustandsgleichung. Enzyklopädie d. Math. Wiss. Art. V 10 (1912) S. 694 (auch abgedruckt in Comm. Leiden Bd. 11, Suppl. 23).
J. P. Kuenen: Die Zustandsgleichung der Gase, Flüssigkeiten. Braunschweig 1907.
K. F. Herzfeld, in MÜLler-Pouillets Lehrbuch der Physik, 11. Aufl., Bd. Iii, 2, S. 183. 1925.
Clausius, R.: Wied. Ann. Bd. 9 (1880) S. 337
Clausius, R.: Wied. Ann. 14 (1881) S. 279, 692.
Guldberg, C. M.: Z. phys. Chem. Bd. 32 (1900) S. 116.
Kobe, K. A., H. E. Von Rosenberg: Petrol. Eng. Oktober 1951.
Man kann in diesem Falle aber auch nur drei Wurzeln zusammenfallen lassen und die beiden anderen als konjugiert-komplex betrachten. Vgl. L. Ziegler: Diss. T. H. Karlsruhe 1953. Die Arbeit erscheint demnächst in den Mitteilungen der Akad. d. Wiss., d. Literatur in Mainz.
Plank, R.: Forsch.-Arb. Ing.-Wes. Bd. 7 (1936) S. 161 — Ber. d. Vii. Intern. Kältekongr., den Haag. Bd. I, S. 223.
Plank, R., J. Kuprianoff: Beihefte Z. ges. Kälteind. Reihe 1 (1929) Heft 1 S. 60.
Van Der Waals jun., J. D.: Handbuch der Physik von H. Geiger und K. Scheel, Bd. 10, S. 144. Berlin 1926.
Joffe, J.: Journ. Amer. Chem. Soc. Bd. 69 (1947) S. 540.
Dieterici, C.: Wied. Ann Bd. 69 (1899) S. 685
Dieterici, C.: Ann Phys., Lpz. (4) Bd. 5 (1901) S. 51.
Wied. Ann. Bd. 69 (1899) S. 703.
Beattie, J. A., O. C. Bridgeman: J. Amer. them. Soc. Bd. 49 (1927) S. 1665
Beattie, J. A., O. C. Bridgeman: J. Amer. them. Soc. 50 (1928) S. 3133.
Beattie, J. A., O. C. Bridgeman: Proc. Amer. Acad. Arts Sci. Bd. 63 (1928) S. 229.
Beattie, J. A., C. K. Lawrence: J. Amer. them. Soc. Bd. 52 (1930) S. 6.
Michels, A., B. Blaisse, C. Michels: Proc. roy. Soc., Lond. (A) Bd. 160 (1937) S. 348 (Isothermen von CO2 bis 3000 Atm).
Benning, A. F., R. C. Mcharness: Industr. Engng. Chem. Bd. 32 (1940) S. 698.
Der Grund für die Abweichung von dem für diese Einheiten geltenden Wert der Gaskonstanten (0,082 06) konnte von den Verfassern nicht angegeben werden.
Benedict, M., G. B. Webb, L. C. Riibin: J. chem. Phys. Bd. 8 (1940) S. 334.
Berthelot, D.: Mém. Tray. Bur. int. Poids et Mesures Bd. 13 (1907) S. 334.
Kamerlinghonnes, H.: Enzyklopädie d. Math. Wiss. Art. V 10, S. 730.
Vgl. auch Landolt-BÖRnstein: Tabellen, 5. Aufl., S. 268. 1923.
Tanner, H. G., A. F. Benning, W. F. Mathewson: Industr. Engng. Chem. Bd. 31 (1939) S. 878.
Kuenen, J. P.: Arch. Neerland. Sci. exact. nat. Bd. 26 (1893) S. 368.
Holst, G.: Bull. Assoc. Int. du Froid Bd. 6 (1915) S. 27.
Wohl, K.: Z. phys. Chem. Bd. 133 (1928) S. 305.
Callendar, H. L.: Proc. roy. Soc., Lond. Bd. 67 (1900) S. 266 — sowie die Artikel „Thermodynamics“ und „Vaporisation” in Encyclop. Brit.
Mollier, R.: Neue Tabellen und Diagramme für Wasserdampf. Berlin: Springer 1906.
Mollier, R.: Neue Tabellen und Diagramme für Wasserdampf, 4. Aufl. Berlin: Springer 1926.
Koch, WE.: Vdi-Wasserdampftafeln, 2. Aufl. Berlin 1941.
Plank, R., J. Kiiprianoff: Beihefte zur Z. ges. Kälteind. Reihe 1 (1929) 1
Plank, R., J. Kiiprianoff: Auszug Bd. 36 (1929) S. 41
Plank, R., J. Kiiprianoff: Z. techn. Phys. Bd. 10 (1929) S. 93.
Hsia, A. W.: Diss. Karlsruhe, Beihefte zur Z. ges. Kälteind. Reihe 1 (1931) Heft 2.
Mehl, W.: Diss. Karlsruhe, Beihefte zur ges. Kälteind. Reihe 1 (1933) Heft 3.
Merl, W.: Z. ges. Kälteind. Bd. 40 (1933) S. 170.
Plank, R., J. Kamsestz: Z. ges. Kälteind. Bd. 43 (1936) S. 209, 233.
Kuprianoff, J.: Z. ges. Kälteind. Bd. 37 (1930) S. 1.
Circular of the Bur. of Standards, No. 142. Washington 1923. Die Konstanten B bis K sind darin für englische Einheiten angegeben (P in lbs/in2, y in f t3/lb, T in abs. Fahrenheitgraden).
Funk, II.: Mitt. Kältetechn. Inst. der T. H. Karlsruhe, No. 3. Karlsruhe: C. F. Müller 1948.
Keyes, F. G., L. B. Smith, H. T. Gerry: Mech. Engng Bd. 56 (1934) S. 87.
J. H. Keenan, F. G. Keyes: Thermodynamic Properties of Steam. New York: J. Wiley and Sons 1936.
Schmidt, E.: Einführung in die techn. Thermodynamik, 2. Aufl. Berlin: Springer 1944.
Beattie, J. A.: Proc. nat. Acad. Sci., Wash. Bd. 16 (1930) No. 1 S. 14.
Scatcharn, G.: Proc. nat. Acad. Sci., Wash. Bd. 16 (1930) No. 12 S. 811.
Holborn, L., J. Otto: Z. Phys. Bd. 30 (1924) S. 320
Holborn, L., J. Otto: Z. Phys. 33 (1925) S. 1.
Fliegner: Vjschr. naturforsch. Ges. Zürich Bd. 55 (1910).
Jakob, M.: Forsch.-Arb. Ing.-Wes. Heft 202. Berlin: Vdi-Verlag 1917, hat auf S. 25 betont, daß eine allgemeine Zustandsgleichung von der Gestalt (256) Pv = RT — Pb nur in dem Sonderfall die Bedingung (255a) bei allen Temperaturen erfüllen würde, wenn b = T v (P) wäre. Dagegen liefert die Zustandsgleichung für p —+ 0 das Grenzgesetz Pv = RT, wenn nur die Bedingung erfüllt ist, daß b bei p 0 nicht unendlich wird.
Eine Zusammenstellung der Messungen des elementaren Joulethomsoneffektes findet man z. B. hei H. Hausen: Forsch.-Arb. Ing.-Wes. H. 274, S. 27. Berlin: Vdi-Verlag 1926.
Roebuck, J. R.: Proc. Amer. Acad. Bd. 64 (1930) S. 287.
Jakob, M.: Vgl. Fußnote 1.
Roebuck, J. R.: Proc. Amer. Acad. Bd. 60 (1925) S. 537.
Schames, L.: Elster-, Geitel-Festschrift, S. 287. Braunschweig: Vieweg 1915.
Noell, F.: Forsch.-Arb. Ing.-Wes. Heft 184. Berlin: Vdi-Verlag 1916.
Die Inversionskurve für m = 1 ist von Noell [Forschungsheft Vdi No. 184 (1916) S. 42] nicht ganz richtig gezeichnet und wurde in dieser Gestalt auch von O. C. Bridgeman [Phys. Rev. Bd. 34 (1929) S. 530] übernommen. — Auch W. C. McLEwrs (A System of Physical Chemistry, Bd. II, Thermodynamics, 2. Aufl., S. 67) hat den unteren Ast der Inversionskurve für m = 1,5 bei unterkritischen Drücken nicht ganz richtig dargestellt. — Diese Abbildung hat R. H. Fowler (Statistische Mechanik. Leipzig: Akad. Verl.-Ges. 1931) auf S. 231 übernommen.
Jakob, M.: Vdi-Forsch.-Heft 202, S. 24. Berlin 1917.
Schames, L.: Elster-, Geitel-Festschrift S. 287. Braunschweig: Vieweg 1915.
Tuoison, W., J. P. Joule: Phil. Trans. roy. Soc. Lond. 1853, S. 357; 1854, S. 321; 1862, S. 579.
Vogel, E.: Forsch.-Arb. Ing.-Wes. Heft 108 /109, S. 1. Berlin: Vdi-Verlag 1911.
Kester: Phys. Z. Bd. 6 (1905) S. 44.
Noell, F.: Forsch.-Arb. Ing.-Wes. Heft 184. Berlin: Vdi-Verlag 1916.
Hausen, H.: Forsch.-Arb. Ing.-Wes. Heft 274. Berlin: Vdi-Verlag 1926.
Roebuck, J. R.: Proc. Amer. Acad. Arts Sci. Bd. 60 (1925) S. 537
SchÜLE, W.: Techn. Thermodynamik, 2. Aufl., Bd. II, S. 61. Berlin: Springer 1914.
Bxinaeman, O.: Phys. Rev. Bd. 34 (1929) S. 527.
Beattie, J. A.: J. Math. Phys. Bd. 9 (1930) No. 1 S. 11
Beattie, J. A.: Phys. Rev. Bd. 35 (1930) S. 643.
Die Werte der Konstanten sind hierbei von den in Tab. 21 verschieden, weil dort das Volum in Litern je Mol eingesetzt wurde.
Osborne, Stimson, Sligh, Cragoe: Sci. Pap. Bur. Stand. Bd. 20 (1924/26) S. 65.
Cragoe: Refrig. Engng. Bd. 12 (1925) S. 131.
Beattie, J. A.: Phys. Rev. Bd. 35 (1930) S. 643.
Meissner, W.: Handbuch d. Physik, hrsg. von Geiger, Scheel, Bd. 11, S. 300. Berlin: Springer 1926.
Seligiviaxx, A.: Z. ges. Kälteind. Bd. 29 (1922) S. 78 Bild 40. Die experimentellen Unterlagen, die dem Entwurf dieses Diagramms zugrunde lagen, entsprechen nicht mehr dem neuesten Stand. An dem allgemeinen Verlauf der Kurven und den daraus gezogenen Schlüssen ändert das aber nichts.
Buckingham: Phil. Mag. (6) Bd. 6 (1903) S. 518.
Douglas, RunGE: Phil. Mag. (6) Bd. 18 (1909) S. 159.
Meissner, W.: Handbuch d. Physik, hrsg. von Geiger, Scheel, B. 11, S. 300. Berlin: Springer 1926
Meissner, W.: Z. Phys. Bd. 18 (1923) S. 12.
Eucken, A., W. Berger: Z. techn. Phys. Bd. 13 (1932) S. 267; Bd. 15 (1934)
Meissner, W.: Z. ges. Kälteind. Bd. 41 (1934) S. 145.
Diejenigen Fälle, in denen bei der Drosselung eine Erwärmung auftritt, lassen wir hier auBer Betracht, da sie technisch belanglos sind.
Die folgende Darstellung findet man ausführlicher bei R. Plank: Phys. Z. Bd. 21 (1920) S. 150.
Plank, R.: Phys. Z. Bd. 21 (1920) S. 150. Als Zustandsgleichung diente für die Berechnung die Gl. (306b) von M. Jakob: Ann Phys. (4) Bd. 55 (1918) Heft 7 S. 527 — Forsch.-Arb. Ing.-Wes. Heft 202. Berlin: Vdi-Verlag 1917. Wir behandeln diese Gleichung auf S. 216.
Vgl. hierzu auch H. Hausen: Z. techn. Phys. Bd. 7 (1926) S. 371.
Linde, C.: Ber. Bayr. Akad., Math.-Phys. Klasse Bd. 27 (1897) Heft 3.
Davis, H. N.: Proc. Amer. Acad. Arts Sci. Bd. 45 (1910) S. 267.
Grindley: Phil. Trans. roy. Soc. Lond. (A) Bd. 194 (1900) S. 31.
Griessmann: Forsch.-Arb. Ing.-Wes. No. 13, S. 48. Berlin: Vdi-Verlag 1904.
Von der Richtigkeit der Lösung kann man sich dadurch überzeugen, daß man die partiellen Differentialquotienten bildet und in Gl. (281) einsetzt.
Eine Verallgemeinerung dieser Betrachtung findet man bei R. Plank: Phys. Z. Bd. 15 (1914) S. 904.
Plank, R.: Phys. Z. Bd. 15 (1914) S. 904.
Hausen, H.: Forsch.-Arb. Ing.-Wes. No. 274. Berlin: Vdi-Verlag 1926. 2 Vgl. Fußnote 4 auf S. 202.
Plank, R.: Phys. Z. Bd. 17 (1916) S. 521
Plank, R.: Phys. Z. Bd. 21 (1920) S. 150.
Auch der integrale JouLE-TnoMsoN-Effekt kann negativ werden, also zu einer Erwärmung führen, was durch die Existenz einer integralen Inversionskurve evident ist (s. S. 213).
Linde, C.: Ber. Bayr. Akad, Math.-Phys. Klasse Bd. 27 (1897) Heft 3.
Jakob, M.: Phys. Z. Bd. 18 (1917) S. 421 — Forsch.-Arb. Ing. Wes. Heft 202, S. 19. Berlin: Vdi-Verlag.
Olszewski, K.: Ann Phys. Bd. 7 (1902) S. 818.
Olszewski, K.: Anz. Akad. Krakau 1906, S. 792.
Bradley, W. P., C. F. Hale: Phys. Rev. Bd. 29 (1909) S. 582
Bradley, W. P., C. F. Hale: Z. kompr. flüss. Gase Bd. 12 (1909) S. 147.
Jerkin, C. F., D. R. Pye: Phil. Trans. roy. Soc. Lond. (A) Bd. 213 (1914) S. 67
Jerkin, C. F., D. R. Pye: Phil. Trans. roy. Soc. Lond. 215 (1915) S. 353.
Grindley, J. H.: Phil. Trans. roy. Soc. Lond. Bd. 194 (1900) S. 1.
Griessmann, A.: Forsch.-Arb. Ing.-Wes. No. 13, S. 1. Berlin: Vdi-Verlag 1904.
Peake: Proc. roy. Soc., Lond. (A) Bd. 76 (1905) S. 185.
A, Dodge, J. Amer. Soc. Mech. Eng. Bd. 28 (1907) S. 1265
A Dodge, J. Amer. Soc. Mech. Eng. 30 (1908) S. 1227.
Burnett, E. S.: Phys. Rev. Bd. 22 (1923) S. 590.
Schames, L.: Phys. Z. Bd. 18 (1917) S. 30.
Jakob, M.: Forsch.-Arb. Ing.-Wes. No. 202, S. 32. Berlin: Vdi-Verlag 1917.
Holborn, L., M. Jakob: Vdi-Forsch.-Heft No. 187, 188, S. 1. Berlin 1916. * Zum Unterschied von der Temperaturfunktion A in GI. (300) bezeichneten wir hier das mechanische Wärmeäquivalent mit A, = 1/427 kcal/mkg.
SchrÖTer, M.: Z. Vdi Bd. 39 (1895) S. 2257. — C. Linde: Z. ges. Kälteind. Bd. 4 (1897) S. 23 — Drp. 88824 (1895). — Vgl. auch Bd. I dieses Handbuchs, Abschnitt Geschichtliche Entwicklung.
Meissner, W.: Z. Phys. Bd. 18 (1923) S. 12 — Handbuch d. Physik von Geiger und Scheel, Bd. XI, Kap. 7, S. 299. 1926.
Knoblauch, O., M. Jakob (bis 8 ata und 350 ° C): Forsch.-Arb. Ing.-Wes. Heft 35/36, S. 109. Berlin: Vdi-Verlag 1906 — Z. Vdi Bd. 51 (1907) S. 81. — O. Knoblauch, H Mollieb. (bis 8 ata und 550° C): Forsch.-Arb. Ing.-Wes. Heft 108 /109, S. 79. Berlin: Vdi-Verlag 1911 — Z. Vdi Bd. 55 (1911) S. 665. — O. Knoblauch, A. Winkhaus (bis 20 ata und 380° C): Forsch.-Arb. Ing.-Wes. Heft 195, S. 3. Berlin: Vdi-Verlag 1917 — Z. Vdi Bd. 59 (1915) S. 376. — O. Knoblauch, E. Ratsch (bis 30 ata und 350° C): Z. Vdi Bd. 66 (1922) S. 418. — O. Knoblauch, W. Koch (bis 120 ata und 500’ C): Z. Vdi. Bd. 72 (1928) S. 1733.
Jakob, M.: Z. Vdi Bd. 56 (1912) S. 1980.
Plank, R.: Z. Vdi Bd. 60 (1916) S. 187.
Knoblauch, O.. E. RAiscH, H. Hausen: Tabellen und Diagramme für Wasserdampf. München: Oldenbourg 1923.
Plank, R.: Z. techn. Phys. Bd. 5 (1924) S. 397.
Knoblauch, O., E. Raisch, H. Hausen, W. Koch: Tabellen und Diagramme für Wasserdampf. München: R. Oldenbourg 1932.
Gordon, A. R.: J. them. Phys. Bd. 2 (1934) S. 65.
Koch, WE.: Forsch.-Arb. Ing.-Wes. Bd. 3 (1932) S. 1
Koch, WE.: Forsch.-Arb. Ing.-Wes. 5 (1934) S. 138.
Osborne, N. S., H. F. Stimson, T. S. Sliohjun, C. S. Craqoe: Refrig. Engng. Bd. 10 (1923) S. 145
Osborne, N. S., H. F. Stimson, T. S. Sliohjun, C. S. Craqoe: Z. ges. Kälteind. Bd. 31 (1924) S. 30–59.
Plank, R.: Z. techn. Phys. Bd. 5 (1924) 8. 397.
Tables of thermodynamic properties of Ammonia. Cire. Bur. Stand., No. 142. Washington 1923.
Mollier, R.: Neue Tabellen und Diagramme für Wasserdampf. Berlin: Springer 1906.
Regnault, V.: Ann. chini. phys. (2) Bd. 73 (1840) S. 35
Regnault, V.: Mém. l’Acad. Bd. 21 (1847) S. 730.
Vgl. R. Plank, J. KuPriaxoFF: Beihefte zur Z. ges. Kälteind. Reihe 1 (1929) Heft 1. — Sweigert, Weber, Allen’ Industr. Engng. Chem. Bd. 38 (1946) S. 185, haben gezeigt, daß diese Gleichung auch die neueren Volummessungen in folgenden Bereichen mit einem Fehler unterhalb 1% wiedergibt: zwischen 0 und 1000° C für alle Drücke bis 53 ata, über 425° C für alle Drücke bis 105 ata, über 540° C für alle Drücke bis 210 ata.
Plank, R., J. Kambeitz: Z. ges. Kälteind. Bd. 43 (1936) S. 209.
Fahrenheit, G. D.: Phil. Trans. roy. Soc. Lond. Bd. 38 (1724) S. 78.
Gaylussac, J. L.: Ann. chim. phys. (2) Bd. 63 (1836) S. 363.
Despretz: C. R. Acad. Sci., Paris Bd. 5 (1837) S. 19.
Tammann, G.: Kristallisieren und Schmelzen. Leipzig: A. Barth 1903.
Tammann, G.: In der Monographie Der Glaszustand. Leipzig 1933.
Eucken, A.: Lehrbuch der Chemischen Physik, Bd. II, 2, S. 816. Leipzig: Akad. Verl.Anst. 1944.
Luyet, B. J.: Phys. Rev. Bd. 56 (1939) S. 1244 — Biodynamica (St. Louis, Mo.) Bd$11 (1937) No$129; Bd$12 (1938) No$142; Bd$13 (1939) No. 75; Bd. 6 (1947) No. 110, 114.
Tammann, G.: Wied. Ann. Bd. 68 (1899) S. 572
Tammann, G.: Aggregatzustände, 2. Aufl., S. 102. Leipzig: Leopold Voss 1923.
P. W. Bridgeman: Phys. Rev. Bd. 3 (1914) S. 127.
Planck, M.: Vorles. über Thermodynamik, 5. Aufl., S. 165, Fig. 4. 1917. — Den gleichen Standpunkt vertraten: J. H. Poyntrng: Phil. Mag. (5) Bd. 12 (1881) S. 32.
W. Ostwald: Lehrbuch d. allg. Chemie, Bd. II, 2, S. 389. 1902.
Holland, F. A., Hiiggill, Jones, Simon: Nature, Lond. Bd. 165, Jan. 1950, S. 147.
Plank, R., J. KuprianoFF: Beihefte zur Z. ges. Kälteind. Reihe 1 (1929) Heft 1 S. 14.
Kamerlingh-Onnes, H., Weber: Commun. phys. Lab. Univ. Leiden 137 b und e, 1913.
Vgl. Refrig. Engng. Bd. 17 (1929) No. 1 S. 25.
Maas, Barnes: Proc. roy. Soc., Lond. Ser. A Bd. 111 (1926) S. 224. — Siehe auch Plank, Kuprianoff: Beihefte zur Z. ges. Kälteind. Reihe 1 (1929) Heft 1 S. 30.
Planck, M.: Vorles. über Thermodynamik, 5. Aufl., S. 165. Leipzig: Veit and Co. 1917.
Plank, R.: Z. ges. Kälteind. Bd. 48 (1941) S. 1.
Vgl. z. B. J. Kuptjanoff: Die feste Kohlensäure, S. 12. Stuttgart: Ferd Enke 1939.
Reicher: Z. phys. Chem. Bd. 1 (1888) S. 221.
Tammann, G.: Kristallisieren und Schmelzen. Leipzig: A. Barth 1903.
P. W. Bridgeman: Proc. Amer. Acad. Bd. 47 (1912) S. 44–526.
Kamerlinghonnes, H., J. D. A. Bons: Commun. phys. Lab Univ Leiden 170b, 1924 — Ber. d. IV. Intern. Kältekongr., Bd. 1, S. 189a. London 1924.
Keesom, W. H., M. Wolfke: Commun. phys. Lab. Univ. Leiden 190b, 1927. — W. H. Keesom, Miss A. P. Keesom: Commun. phys. Lab. Univ. Leiden 221d, 1932; 224d und e, 1933; 235d, 1935.
Ehrenfest, P.: Commun. phys. Lab. Univ. Leiden Suppl. 75b, 1933. Ehrenfest sprach dabei von „Phasenumwandlungen“ höherer Art, doch ist der Begriff der Phase hier kaum anwendbar (s. S. 247).
Nach W. H. Keesom, Miss A. P. Keesom: Commun. phys. Lab. Univ. Leiden Suppl. 76b und c, 1933. — W.H. Keesom: Commun. phys. Lab. Univ. Leiden Suppl. 80b, 1936 — Ber. d. Vii. Intern. Kältekongr., No. 16. Den Haag 1936.
Keesom, W. H.: Commun. phys. Lab. Univ. Leiden Suppl. 75a, 1933. Keesom hat später Berechnungen dieser Art keine große Bedeutung beigemessen, da die Temperaturschwankungen im flüssigen Helium die Grenze zwischen Helium I und Helium II beim A-Punkt verwischen, und die Größen der Sprünge der spezifischen Wärme und des Ausdehnungskoeffizienten daher nur unscharf gemessen werden können.
Crusins, K.: Z. phys. Chem. Abt. B Bd. 3 (1929) S. 41.
K. CLuslus, A. Perlick: Z. phys. Chem. Abt. B Bd. 24 (1934) S. 313.
Heure, W.: Z. phys. Chem. Abt. A Bd. 147 (1930) S. 282.
Weitere Beispiele und eine Zusammenstellung des experimentellen Materials findet man bei J. Jaffray: Ann Phys. (12) Bd. 3 (1948) S. 5. — Vgl. auch Changement des Phases, Ber. der II. Jahrestagung der Soc. de Chimie Physique, Paris, 1952.
Timroti, D. L., N. B. Vargaftik: Ber. z. IV. Weltkraftkonferenz in London. S. 9, hrsg. vorn Komitee zur Teilnahme d. UdSsr an internationalen energetischen Tagungen. Moskau 1950. — Vgl. das Referat von S. Trautsel in Brennstoff, Wärme, Kraft Bd. 3 (1951) S. 121. — Vgl. auch L. Ziegler: Diss. T. H. Karlsruhe 1953. — Ein ähnliches Diagramm für Luft hat H. Hausen (Vdi-Forsch.-Heft 274. Berlin: Vdi-Verlag 1926) veröffentlicht.
Eucken, A.: Phys. Z. Bd. 35 (1934) S. 954.
Jakob, M.: Phys. Z. Bd. 36 (1935) S. 413.
Havlicer, J., L. Miblovsky: Rely. phys. Acta Bd. 9 (1936) S. 161.
Plank, R.: Forsch. Ing.-Wes. Bd. 7 (1936) S. 161.
Vgl. Fußnote 1 auf S. 245.
Planck, M.: Vorlesungen über Thermodynamik, 5. Aufl., S. 179. Leipzig: Veit and Co. 1917.
Herzfeld, K. F.: Klassische Thermodynamik, im Handbuch der Physik, hrsg. von H. Geiger und K. Scheel, Bd. IX, S. 109. Berlin: Springer 1926.
Diese Erscheinung wurde erstmalig. im Jahre 1911 von Kamerlingh-Onnes an Quecksilber beobachtet, das bei rd. 4,2° K in den supraleitenden Zustand überging. Vgl. Commun. phys. Lab. Univ. Leiden 122 b und 124c, 1911.
Gorter, C. G.: Einige gegenwärtige Probleme des Paramagnetismus. Experientia (Schweiz) Bd. 4 (1948) S. 453.
Nernst, W.: Nachr. Ges. Wiss. Göttingen, Math.-Phys. Klasse Heft 1 (1906) S. 1 — Sitzgsber. Preuß. Akad. Wiss. v. 20. Dez. 1906 — Die theoretischen und experimentellen Grundlagen des neuen Wärmesatzes. Halle: W. Knapp 1918.
Nernst, W.: Die theor., exper. Grundlagen d. neuen Wärmesatzes, S. 11. Halle 1918.
Planck, M.: Thermodynamik. Erstmals in der dritten Auflage, S. 269. Leipzig: Veit and Co. 1911.
Debye, P.: Ann. Phys. Bd. 39 (1912) S. 789. — Ableitungen des DEnYEschen Gesetzes für die spez. Wärme fester Körper findet man bei A. Eucken, in W. Wien, F. Harms: Handbuch der Experimentalphysik, Bd. 8, 1. Teil, S. 228. — K. SchÄFer: Physikalische Chemie, S. 104. Berlin/Göttingen/Heidelberg: Springer 1951.
Vgl. z. B. K. SchÄFer: Physikalische Chemie, S. 172. Berlin/Göttingen/Heidelberg: Springer 1951.
Parkinson, D. H., F. Simon, F. H. Spedding: “’Top. roy. Soc., Lond. A Bd. 207 (1951) S. 137.
SchÄFer, K.: Physikalische Chemie, S. 170. Berlin/Göttingen/Heidelberg: 1951.
Nernst, W.: Z. Elektrochem. Bd. 20 (1914) S. 357 — Vgl. auch: Die theor., exper. Grundlagen d. neuen Wärmesatzes, S. 157ff. Halle 1918.
Eucken, A.: Verh. dtsch. phys. Ges. Bd. 17 (1916) S. 1.
Nernst, W.: Die theor., exper. Grundlagen d. neuen Wärmesatzes, S. 167. Halle 1918.
Nernst, W.: Verh. d. dtsch. phys. Ges. Bd. 18 (1916) S. 83.
Bennewitz, K.: Z. phys. Chem. Bd. 110 (1924) S. 725 — Handbuch d. Physik, hrsg. von H. Geiger und K. Scheel, Bd. IX, Kap. 2, S. 166. Berlin: Springer 1926.
Die Ableitung dieser Formel findet man in fast jedem Lehrbuch der Physik oder der kinetischen Gastheorie. An Originalquellen seien genannt: Clausius, R.: Die kinetische Theorie der Gase, S. 32. Braunschweig: F. Vieweg 1889–1891.
J. C. Maxwell: Theorie der Wärme. Braunschweig: F. Vieweg 1878.
Über die quantenstatistische Behandlung der Gasentartung kann man sich beispielsweise im Buch von H. Zeise orientieren: Thermodynamik auf den Grundlagen der Quantentheorie. Quantenstatistik und Spektroskopie, Bd. I, Kap. TI, 6. Leipzig: S. Hirzel 1944.
Nernst, W.: Sitzgsber. Preuß. Akad. Wiss., Berlin vom 1. Febr. 1912, S. 134 — Vgl. auch Die theoret., exper. Grundlagen d. neuen Wärmesatzes, S. 72–77. Halle: 1918.
Grassmann, P.: Kältetechnik, Bd. 5 (1953) S. 2.
Debye, P.: Ann. Phys. Bd. 81 (1926) S. 1154.
W. F. Giauque: J. Amer. chem. Soc. Bd. 49 (1927) S. 1864, 1870.
Glauques Methode wurde durch W. M. Latimer der Amer. Chem. Society (California Section) am 9. April 1926 vorgelegt.
Vgl. z. B. P. Grassmann: Kältetechnik, Bd. 3, S. 16. 1951.
Goeter, C. J.: Phys. Z. Bd. 35 (1934) S. 923.
N. KÜRti, F. Simon: Proc. roy. Soc., Lond. A Bd. 149 (1935) S. 152.
Schreber, K.: Wied. Ann. Bd. 64 (1898) S. 163
Vgl. auch: Die Grundlagen und Grundbegriffe der Physik der Vorgänge, S. 181 ff. Leipzig 1933.
Plank, R.: Forsch. Ing.-Wes. Bd. 4 (1933) 262.
Author information
Authors and Affiliations
Editor information
Editors and Affiliations
Rights and permissions
Copyright information
© 1953 Springer-Verlag Berlin Heidelberg
About this chapter
Cite this chapter
Plank, R. (1953). Reale Gase und Aggregatzustandsänderungen. In: Plank, R. (eds) Thermodynamische Grundlagen. Handbuch der Kältetechnik, vol 2. Springer, Berlin, Heidelberg. https://doi.org/10.1007/978-3-642-88486-3_2
Download citation
DOI: https://doi.org/10.1007/978-3-642-88486-3_2
Publisher Name: Springer, Berlin, Heidelberg
Print ISBN: 978-3-642-88487-0
Online ISBN: 978-3-642-88486-3
eBook Packages: Springer Book Archive