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Ferromagnetische Resonanz

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Zusammenfassung

Klassisch anschaulich kann man die Erscheinung der ferromagnetischen Resonanz folgendermaßen verstehen: Legt man an einen ferromagnetischen Körper ein starkes magnetisches Gleichfeld H 0 an, dann präzessiert der mechanische Drehimpuls der Elektronen und ihr damit gekoppeltes magnetisches Moment mit der Larmor-Kreisfrequenz [Gl. (3.4)]

$${\omega _0} = 2\pi {v_0} = \left| {g\frac{e}{{2mc}}} \right|{H_{eff}} = \left| \gamma \right|{H_{eff}}$$
((42.1))

um die Richtung des effektiven Feldes am Ort des Elektrons, g ist der durch Gl. (2.21) definierte Landé-Faktor, e, m, die Elektronenladung bzw. Masse, c die Lichtgeschwindigkeit und H eff der Effektivwert des Gleichfeldes am Ort des Elektrons. Die Präzessionsbewegung ist gedämpft. Sie klingt normalerweise innerhalb einer Zeit der Größenordnung 10-8 sec ab, d. h. innerhalb dieser Zeit stellt sich die Magnetisierung in die Richtung von H eff ein. Besteht aber ein senkrecht zu H eff gerichtetes hochfrequentes Wechselfeld, dessen Frequenz gleich der Larmor-Frequenz v 0 ist, dann kann diesem Feld Energie entzogen und damit die Präzessionsbewegung aufrechterhalten werden. Das ist die ferromagnetische Resonanz.

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Authors and Affiliations

  1. Max-Planck-Institutes für Metallforschung Dozent für Metallphysik und allgemeine Metalikunde, Technischen Hochschule Stuttgart, Deutschland

    Dr. rer. nat. Eckart Kneller (Wissenschaftlicher Mitarbeiter)

  2. Max-Planck-Institut für Metallforschung Stuttgart, Deutschland

    Professor Dr. rer. nat. Alfred Seeger & Dr. rer. nat. Helmut Kronmüller

Authors
  1. Dr. rer. nat. Eckart Kneller
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  2. Professor Dr. rer. nat. Alfred Seeger
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  3. Dr. rer. nat. Helmut Kronmüller
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© 1962 Springer-Verlag OHG, Berlin/Göttingen/Heidelberg

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Kneller, E., Seeger, A., Kronmüller, H. (1962). Ferromagnetische Resonanz. In: Ferromagnetismus. Springer, Berlin, Heidelberg. https://doi.org/10.1007/978-3-642-86695-1_42

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