Drehende Hysterese

Zusammenfassung

Wird eine vielkristalline, ferromagnetische Kreisscheibe (flaches Rotationsellipsoid) mit isotroper Richtungsverteihmg der Kristallachsen in einem homogenen und parallel zur Scheibenebene gerichteten Magnetfeld um ihre Rotationsachse gedreht, dann besteht in Feldern, die nicht zur Sättigung ausreichen, zwischen Feld und Magnetisierung ein endlicher Winkel φ, welcher sich nach Ablauf eines gewissen, von der Magnetisierung abhängigen Drehwinkels auf einen stationären Wert einstellt [1], Im stationären Zustand hinkt die Magnetisierung dem Feld nach. Dementsprechend wirkt auf die Kreisscheibe ein der Bewegung entgegengesetztes Drehmoment

$$L = - HI\sin \varphi $$

((38.1))

worin H das innere Feld und φ den Winkel zwischen H und I bedeuten. Nach Gans und Loyarte [2] ist φ bei nicht zu hohen Winkelgeschwindigkeiten von der Winkelgeschwindigkeit unabhängig. Ist das entmagnetisierende Feld der Magnetisierung genau entgegengerichtet, so kann man statt Gl. (38.1) auchs

$$L = - {H_a}I\sin {\varphi _a}$$

((38.2))

schreiben. H _a ist das äußere Feld und φ _a der Winkel zwischen H _a und I. Der Hystereseverlust bei einer vollen Umdrehung (Drehwinkel ϑ = 360°) ist

$$ {W_r} = - \int\limits_0^{2\pi } {Ls\vartheta } $$

((38.3))

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