Theorie der Bloch-Wand

Zusammenfassung

Als Bloch-Wand bezeichnen wir die Grenzschicht zwischen zwei in verschiedenen Richtungen (I _{s 1} und I _{s 2}) spontan magnetisierten Kristallbereichen. Wie zuerst Bloch [1] im Jahre 1932 gezeigt hat, ändert sich die Magnetisierungsrichtung beim Übergang von I _{s 1} in einem Bezirk (1) nach I _{s 2} in einem benachbarten Bezirk (2) nicht in einem einzigen Sprung von einer Netzebene zur nächsten, sondern entsprechend Abb. 20.1 in vielen kleinen Sprüngen im Bereich einer größeren Anzahl von Netzebenen. Als Grund für eine derartige Struktur der Wand wird die spätere Rechnung ergeben, daß mit wachsender Wanddicke die Austauschenergie ab-, die Anisotropieenergie dagegen zunimmt. Das Minimum der Gesamtenergie erhält man folglich für eine Übergangsschicht von endlicher Dicke. Eine Wanddicke kann praktisch dadurch definiert werden, daß innerhalb der Wand die Magnetisierungsrichtung von den Magnetisierungsrichtungen in den angrenzenden Bezirken merklich verschieden sein soll. Die Wanddicke ist von dem Größenverhältnis Austauschenergie zu Anisotropieenergie abhängig und bewegt sich in den Größenordnungen 10^-6 bis 10^-4 cm, d. h. etwa 50 bis 5000 Atomabständen.