Zusammenfassung
Wir lassen jetzt die Voraussetzung fallen, daß die Leitfähigkeit σ der betrachteten Körper verschwindend gering ist. Da mit dem Vorhandensein von Leitfähigkeit das Auftreten von Joule scher Wärme verknüpft ist, so muß ein elektromagnetisches Wechselfeld in leitfähigen Körpern vernichtet und seine Energie in Wärme verwandelt werden. Dies ist der Grund dafür, daß die Metalle (die durch beträchtliche elektrische Leitfähigkeit gekennzeichnet sind) in einigermaßen merklichen Schichten für Lichtwellen undurchlässig, undurchsichtig sind.
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Literatur
Wir bezeichnen im folgenden die komplexen Materialkonstanten (die noch von der Frequenz abhängen) mit fetten Buchstaben; die komplexen Feldkomponenten und geometrische Größen (komplexe Winkel) aber sollen wie zuvor bezeichnet werden.
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Lord Rayleigh: Nature, Lond. Bd. 25 (1881) S. 52.
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Wir verzichten hier auf den Fettdruck, da von der reellen Wellenzahl kein Gebrauch gemacht wird.
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Der direkte Grenzübergang von den Formeln (5) zu (6) ist nicht einfach; man hat dann zu berücksichtigen, daß in diesem Falle n → ∞, α → 0 geht, und zwar derart, daß das Produkt α2 n 2 einem endlichen Grenzwert zustrebt.
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Statt der Polarisation wird oft zur Beschreibung der Natur des zerstreuten Lichts die sog. Depolarisation (Depolarisationsgrad) benutzt, definiert durch (s. VII, § 81). \( \Theta \,\, = \,\,\frac{{{\textstyle{1 \over 2}}\user2{nat}\user2{.}\,\,\user2{Licht}}}{{\user2{lin}\user2{.}\,\,\user2{pol}\user2{.}\,\,\user2{Licht}}}\,\, = \,\,\frac{{{J_{||}}}}{{{J_ \bot }\,\, - \,\,{J_{||}}}}\,. \)
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Nach R. Feick: Ann. Physik (4) Bd. 77 (1925) S. 582.
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Born, M. (1972). Metalloptik. In: Optik. Springer, Berlin, Heidelberg. https://doi.org/10.1007/978-3-642-61980-9_7
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