Einatomige klassische ideale Gase

Zusammenfassung

Bei der Behandlung idealer Gase kann man entweder von der Zustandssumme Z (23.16) mit den Variablen T, V, N ausgehen oder von Y (27.3) mit den Variablen T, V, μ. Ideale Gase sind so stark verdünnt, daß man ihre gegenseitige Wechselwirkung vernachlässigen kann Wir beschränken uns deshalb in (27.3) auf den ersten Term der rechten Seite. Thermische und kalorische Zustandsgleichungen bekommt man durch Anwendung der Differentialrelation dJ = − SdT − PdV − Ndμ auf das thermodynamische Potential J = − kT ln Y der großkanonischen Gesamtheit. Zunächst bekommt man aus (27.3,6)

$$ J = - kT\ln Y = - kT\frac{V}{{{\lambda ^3}}}{e^{\mu /kT}}. $$

(28.1)