Zusammenfassung
In den vorausgehenden Überlegungen war die Einteilung des Phasenraumes in kleine Zellen vom Volumen a nur eine Rechenmethode. Beim Übergang von individuell verschiedenen zu vollkommen gleichen Molekülen mußten wir sogar annehmen, daß die Zellen a unendlich klein sind und daher nie mehr als ein einziges Molekül enthalten können. Wir werden jetzt sehen, daß die Grundannahmen der Quantentheorie eine bestimmte endliche Größe der Zellen fordern. Bei einem Freiheitsgrad beträgt diese Größe h, bei r Freiheitsgraden allgemein h r Im Problem des idealen Gases müssen wir z. B. a = h 3 setzen. Die Annahme von Zellen endlicher Größe zwingt uns dazu, alle bisher gemachten Ableitungen zu revidieren.
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Literatur
Da das Gas sich jetzt in Berührung mit einem Thermostaten befindet, ist die Energie U keine Konstante mehr.1 Die Funktion H(a) wird in der Literatur oft mit G(a) bezeichnet; wir haben den Buchstaben H vorgezogen, um eine spätere Kollision mit dem Faktor G(= 2) in der Elektronentheorie zu vermeiden.
Die Bezeichnung des Druckes und des Impulses mit dem gleichen Buchstaben p wird wohl zu keinem Mißverständnis führen können.
Sehr wichtige Anwendungen auf das Problem der Dissoziation findet man in einer Arbeit von E. A. MILNE, Monthly Notices R. A. S. 90, 769 (1930).
Eines der einfachsten Beispiele gibt das Element Helium. Im Grundzustand befinden sich beide Elektronen auf äquivalenten Bahnen. Ihre drei Bahnquantenzahlen sind identisch, deshalb müssen die Eigenrotationen verschieden sein. Die magnetischen Eigenmomente der Elektronen sind also von verschiedenen Vorzeichen. Das Gesamtmoment ist Null und das Heliumatom daher unmagnetisch.
Mclennan, J. C., Ruedy, R., u. Cohen, Proc. Roy. Soc. A. 116, 468 (1927);
Bieler, E. S., J. Franklin Inst. 206, 65 (1928);
Darrow, K. K., Einführung in die physikalische Statistik, Hirzel, Leipzig, 1931.
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Brillouin, L. (1931). Quantenstatistik. In: Die Quantenstatistik und Ihre Anwendung auf die Elektronentheorie der Metalle. Springer, Berlin, Heidelberg. https://doi.org/10.1007/978-3-642-52601-5_5
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