Zusammenfassung
Die Ausgangs- und Enderzeugnisse in der Brennstofftechnik sind fest, flüssig und gasförmig. Es ist daher notwendig, einige allgemeine Begriffe, physikalische Merkmale und Gesetze voranzustellen.
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Literatur
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Andere Bestimmungsmethoden der spez. Oberfläche (Durchlässigkeitsmessung) vgl. P. C. Carman: The determination of the specific surface of powders. J. Soc. ehem. Ind. 57 (1938) Nr. 8 S. 225–234; 58 (1939) Nr. 1 S. 1–7.
Über die Grenze der Bestimmbarkeit von Stauboberflächen vgl. E. Rammler: Zur Ermittlung der spezifischen Oberfläche des Mahlgutes. Z. VDI, Beih. Verfahrens-techn. Folge 1940 H. 5 S. 150–160. — Der Wert des „Blaine-Tests“ zur Oberflächenbestimmung durch eine Durchlässigkeitsmessung wird von W. Batel bestritten (s. Fußn. 7 S. 6).
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White, H. E., u. S. F. Walton: s. Fußn. 5 S. 13.
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Zur Einführung sei empfohlen: Lindner, A.: Statistische Methoden für Naturwissenschafter, Mediziner und Ingenieure, 3. Aufl., Basel: Birkhäuser 1960.
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Fisher, R. A.: Statistical Methods for Research Workers, 12. Aufl., Edinburgh u. London: Oliver & Boyd 1956 (auch in deutscher Übersetzung von D. Lucka).
Es sei hier auf die Literatur über Wahrscheinlichkeitsrechnung und praktische Mathematik verwiesen, u. a. auf R. Zurmühl: Praktische Mathematik für Ingenieure und Physiker, 2. Aufl., Berlin/Gottingen/Heidelberg: Springer 1957. — Sanden, H. v.: Praktische Mathematik, Stuttgart: Teubner 1956, S. 84–142.
Zur Vermeidung unbequem großer Zahlen kann man bei der Ermittlung von x von einem runden Schätzwert A ausgehen und mit den Differenzen (x — A) rechnen statt mit den vollen x-Werten.
Wix, F.: Die Technik des graphischen Auswertens von Häufigkeitsverteilungen. Bergbau-Arch. 18 (1957) Nr. 2 S. 17–40.
Lindner: s. Fußn. 1 S. 18.
Graf u. Henning: s. Fußn. 1 S. 18.
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Vgl. z. B. DIN.
Neben dem Schrifttum der praktischen Mathematik (Fußn. 2 S. 18) sei noch hingewiesen auf A. Lindner: Planen und Auswerten von Versuchen, Basel/ Stuttgart: Birkhäuser 1953; als Beispiel für die Methoden der Streuungszerlegung auf M. Ezekiel: Methods of Correlation Analysis, 2. Aufl., New York/London: J. Wiley & Sons u. Chapman & Hall 1953.
Zu entnehmen statistischen Tabellenwerken, z. B. Graf u. Henning: s. Fußn. 1 S. 18.
Zur’Erleichterung des Überganges von dem bisher gebräuchlichen technischen Maßsystem auf das zur allgemeinen Anwendung empfohlene MKSA-System (Giorgi-System) werden beide Systeme nebeneinander verwendet, das MKSA-System jedoch im allgemeinen bevorzugt (vgl. auch Anhang S. 698).
Vgl. U. Stille(s. Fußn. 1 S. 701) S. 131–134 u. 354/55.
* Bezüglich der Umrechnungsfaktoren vgl. Anhang S. 699.
Die Bezeichnung „Molekulargewicht“ ist nicht korrekt, da es sich nicht um Gewichte handelt, sondern um Massen. W. Kischio [Terminologie in der Chemie. Chem.-Ztg. 82 (1958) Nr. 21 S. 761–765] schlägt den Ausdruck „Molekülkonstante“ vor.
Zur Ergänzung vgl. auch J. Otto u. W. Thomas: Messung der Wärmeausdehnung von Gasen. Zustandsgieichung der Gase. Techn. Messen V-9221–2 (Mai 1959) Lfg. 280 S. 95–98.
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Nach Zeuner ist für Naßdampf x = 1,035 + 0,1 • x (x = Dampf gehalt des Naßdampfes, Sattdampf mit x = 1 hat dann ein x = 1,135).
x = f(t) vgl. F. Habert: Wärmetechnische Tafel, Düsseldorf u. Berlin 1935.
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Nach Hertzfeld bzw Loeb: s. Fußn. 10 S. 86.
Die verschiedenen Möglichkeiten und Methoden der Moleküldimensionsbestimmung liefern sehr stark abweichende, jedoch in der Größenordnung befriedigend übereinstimmende Werte. Die Angaben der Zahlentafel 3–1 sind daher nur als Anhalt zu betrachten.
Bevorzugt wurden bei uns die Werte von B. Neumann [Stahl u. Eisen 39 (1919) H. 27 S. 746–748 u. H. 28 S. 772–775] und von W. Schule [Neue Tabellen und Diagramme für technische Feuergase und ihre Bestandteile von 0° bis 4000 °C, Berlin 1929]. Die Abweichungen von den zum Teil nach anderen Methoden gewonnenen Werten, wie etwa diejenigen von J. R. Partington u. W. G. Shilling [The specific heats of gases, London 1924], waren bei einigen Gasen beträchtlich.
Eine umfassende Darstellung über die Einzelheiten der Ermittlung der spez. Wärmen und eine zahlenmäßige Auswertung gibt E. Justi in seinem Buch „Spez. Wärme, Enthalpie, Entropie und Dissoziation technischer Gase“, Berlin: Springer 1938. Vgl. hierzu als Ergänzung E. Justi: Feuerungstechn. 26 (1938) H. 10 S. 313 bis 322 mit Berichtigung H. 12 S. 385.
Über die Zusammenhänge zwischen Spektroskopie und Thermodynamik vgl. H. Zeise: Spektroskopische Thermodynamik. Feuerungstechn. 26 (1938) H. 1 S. 1–6.
So ist auch das Ausbleiben der Rotation bei den einatomigen Molekülen zu erklären.
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Zeise, H.: vgl. Fußn. 3 S. 90.
Vgl. Fußn. 2 S. 90. Man beachte jedoch, daß sich die tabellierten Werte auf p = 0 at beziehen und entsprechend umzurechnen sind, ferner wird auf die angegebenen Berichtigungen hingewiesen. In der späteren Ergänzungsarbeit [Feuerungstechn. 26 (1938) H. 10 S. 313–322] hat Justi zum Teil auch die Wohl-sche Zustandsgieichung benutzt.
Bezogen auf trockene Luft. Über feuchte Luft vgl. S. 26.
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Einer besseren Ausgleichung an praktische Meßergebnisse dient die Arbeit: Wohlenberg, W. J., u. H. F. Mullikin: Trans. Amer. Soc. mech. Engrs. 57 (1935) S. 531.
Münzinger, F.: Dampfkraft, 2. Aufl., Berlin 1935, stützt sich ebenfalls auf die Arbeiten von Wohlenberg und Mitarbeitern. Auch diese Diagramme bedürfen daher der Berichtigung.
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Eigentlich muß w in m/h eingesetzt werden; der Übergang auf m/s in Gl. (4–14) ist in dem Koeffizienten bereits berücksichtigt worden.
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Gumz, W. (1962). Physikalische Grundgesetze. In: Kurzes Handbuch der Brennstoff- und Feuerungstechnik. Springer, Berlin, Heidelberg. https://doi.org/10.1007/978-3-642-51614-6_2
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