Zusammenfassung
Die Probleme der Schallfeldmessung, also der Messung von akustischen Vorgängen, welche in einem Medium durch eine Schallquelle erregt werden, erfordern gewisse Vorsichtsmaßregeln, um die Rückwirkung1) der MeßVorrichtung auf die Vorgänge im Medium selbst auszuschließen. Einige Bemerkungen hierüber seien der Besprechung der akustischen Meßmethoden vorgeschaltet, um eine kritische Wertung der einzelnen Methoden hinsichtlich dieser Eigenschaften zu ermöglichen, fast alle akustischen Messungen werden ja im Schallfeld selbst durchgeführt.
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References
Vgl. hierzu H. Sell, Wiss. Veröffentl. a. d. Siemens-Konz. Bd. II, S. 353. 1922.
Über die Definition der akustischen Größen und ihre Beziehung zum CGS-System vgl. Kap. 1, Ziff. 2.
W. Hahnemann u. H. Hecht, Phys. ZS. Bd. 17, S. 601. 1916. Vgl. über Schallfeldmessungen insbesondere auch E. MEYER, Elektr. Nachr.-Techn. Bd. 3, S. 290. 1926; H. SELL, Wiss. Veröffentl. a. d. Siemens-Konz. Bd. II, S. 353. 1922; F. TRENDELENBURG, ebenda Bd. 5, H. 2, S. 120. 1926.
W. Hahnemann und H. Hecht (Fußnote 2, S. 570).
H. Backhaus u. F. Trendelenburg, ZS. f. techn. Phys. Bd. 7, S. 630. 1926.
Diese Bezeichnungsart ist in der Literatur nicht ganz einheitlich, so schlug A. G. WEBSTER (Proc. Nat. Acad. Amer. Bd. 5, S. 275. 1919) diese Bezeichnung für den Ausdruck P/V vor. A. E. KENNELLY und K. KUROKAWA (Proc. Amer. Acad. Bd. 56, S. 3. 1921) setzen für die Impedanz eines in einem Zylinder hin und her bewegten Systems an: З = F/ẋ, wobei F die angreifende Kraft (Druck × Fläche) und ẋ die Geschwindigkeit bedeutet, eine Bezeichnungsart, welche formal mit unserer oben gegebenen Definition übereinstimmt.
A. E. Kennelly, The measurement of acoustic impedance with the aid of the tele phone receiver. Journ. Frankl. Inst. Bd. 200, S. 467. 1925.
G. W. Stewart, Direct absolute measurement of acoustical impedance. Phys. Rev. (2) Bd. 28, S. 1038. 1926. Dort auch weitere Literatur.
Über die Definition des Begriffes Schallintensität vgl. Kap. 1, Ziff. 2. Es ist an dieser Stelle nur die Messung der physikalischen Intensität behandelt. Über subjektive Intensitätsvergleiche s. Artikel „Musikinstrumente und ihre Klänge“ Ziff. 13 (ds. Bd. Kap. 8) sowie Artikel „Das Gehör“ Ziff. 13 (ds. Bd. Kap. 11). Es sei hier bemerkt, daß man für die Intensität auch logarithmische Einheiten vorgeschlagen hat. So benutzt man in Amerika in Analogie zu den Begriffen der Leitungstheorie insbesondere zu vergleichenden Angaben als Maß die T. u. (transmission unit, ein logarithmisches Maß im dekadischen System). Vgl. hierzu z. B. R. V. L. H ARTLEY, Electric. Communic. Bd. 3, Nr. 1. Juli 1924; L. J. SIVIAN, ebenda Oktober 1924; W.H. MARTIN, Journ. Amer. Inst. Electr. Eng. 1924, S. 504. In Deutschland verwendet man zu vergleichenden Angaben das Dämpfungsmaß, und zwar in Analogie zum elektrischen Strom für die Druckamplitude (vgl. C. A. HARTMANN, Elektr. Nachr.-Techn. Bd. 3, S. 458. 1926). Internationale Verhandlungen zwecks Verständigung über diese Maßeinheiten sind im Gange. Ein anderes logarithmisches Maß wurde von H. FLETCHER (Bell Syst. Techn. Journ. Bd. 1, Heft 1, S. 122. 1922) bei Sprachuntersuchungen verwendet, es ist dies das Napier; hierunter wird der natürliche Logarithmus des Verhältnisses der betreffenden Druckamplitude zur mittleren Druckamplitude in ½ Zoll Entfernung vom Mund einer sprechenden Person verstanden. Es ist schließlich noch auf einen Vorschlag von BARKHAUSEN zur Verwendung einer logarithmischen Einheit hinzuweisen, der in einer im Artikel „Das Gehör“ Ziff. 13 (ds. Bd. Kap. 11) besprochenen Arbeit gegeben wurde. Es sei hier aber ausdrücklich betont, daß einer physikalischen Kritik nur solche Maßsysteme standhalten, die in leicht übersehbarer und jederzeit einwandfrei reproduzierbarer Weise an das absolute Maßsystem angeschlossen sind.
Lord Rayleigh, Theory of Sound. 2. Aufl. Bd. II, S. 44, 1926. Dort auch weitere Literatur.
Vgl. Gleichung 3.
W. König, Wied. Ann. d. Phys. Bd. 43, S. 43.1891.
W. Zernov, Ann. d. Phys. (4) Bd. 26, S. 79. 1908.
W. König, Wied. Ann. Bd. 43, S. 43. 1891.
Über anormales Verhalten der Rayleigh-Scheibe bei Frequenzen, deren Wellenlänge an die Ausdehnung der Scheibe heranreichen, vgl. CH. H. Skinner, Phys. Rev. Bd. 27, S. 346. 1926.
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E. Meyer, Elektr. Nachr.-Techn. Bd. 3, S. 290. 1926.
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Entnommen M. Wien, a.a.O. Die Eintrittsöffnung für den Schall ist nicht gezeichnet.
Literatur unter Ziff. 6.
J. Friese u. E. Waetzmann, ZS. f. Phys. Bd. 34, S. 131. 1925 (vgl. auch Ziff. 5).
K. Lewin, Psychol. Forsch. Bd. 2, S. 317. 1922.
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H. Sell, Wiss. Veröffentl. a. d. Siemens-Konz. Bd. II, S. 353. 1922; ähnlich auch eine Anordnung bei E. MALLETT u. G. F.DUTTON, Journ. Inst. Electr. Eng. Bd. 63, S. 902. 1925.
Vgl. z. B. J. Zenneck u. H. Rukop, Lehrb. d. drahtl. Telegr., 5. Aufl., S. 94, Stuttgart 1925. Dort auch weitere Angaben über die Messung sehr schwacher Wechselströme.
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E. Meyer, ZS. f. techn. Phys. Bd. 7, S. 609. 1926; Elektr. Nachr.-Techn. Bd. 4, S. 86. 1927.
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K. Heindlhofer, Ann. d. Phys. (4) Bd. 37, S. 247. 1912; Bd. 45, S. 249. 1914.
J. Friese u. E. Waetzmann, ZS. f. Phys. Bd. 29, S. 110. 1924; Bd. 31, S. 150. 1925; Bd. 34, S. 131. 1925.
A.V. Hippel, Ann. d. Phys. (4) Bd. 75, S. 521. 1925.
W. Späth, ZS. f. techn. Phys. Bd. 6, S. 372. 1925. Über einen Hitzdrahtschallempfänger vgl. auch O. TUGMAN, Phys. Rev. (2) Bd. 23, S. 16. 1924.
V. Dvorak, Pogg. Ann. Bd. 157, S. 42. 1876.
Lord Rayleigh, Phil. Mag. (6) Bd. 10, S. 366. 1905. Zum Schalldruck vgl. auch E. WAETZMANN, Phys. ZS. Bd. 21, S. 122 u. 449. 1920; F. KüSTNER, Ann. d. Phys. (4) Bd. 50, S. 941. 1916.
W. Altberg, Ann. d. Phys. (4) Bd. 11, S. 405. 1903; vgl. auch A. HALBIG, Dissert. Erlangen 1912. Die bei ALTBERG verwendete Formel bezieht sich auf ältere Berechnungen Lord RAYLEIGHS, in welcher der isotherme Prozeß zugrunde gelegt ist, cp/cv also gleich 1 gesetzt ist (Lord RAYLEIGH, Phil. Mag. (6) Bd. 3, S. 338. 1902). Die Messungen ZERNOVS7) sind nach der späteren für den adiabatischen Prozeß gültigen Formel ausgewertet.
W. Zernov, Ann. d. Phys. (4) Bd. 21, S. 131. 1906.
V. Dvořák, Wiener Ber. Bd. 84, II. Abt., S. 702. 1881.
V. Dvořák, Wied. Ann. Bd. 3, S. 328. 1878. Über ähnliche Fragen vgl. auch C. BARUS, Proc. Nat. Acad. Amer. Bd. 10, S. 96. 1924.
P. Lebedew, Wied. Ann. Bd. 62, S. 158. 1897.
E. Meyer, Ann. d. Phys. (4) Bd. 71, S. 567. 1923.
H. Sell, ZS. f. techn. Phys. Bd. 5, S. 573. 1924; Bd. 8, S. 222. 1927; vgl. hierzu auch Artikel „Umwandlung des Schalles in andere Energieformen“ Ziff. 9 (ds. Bd. Kap. 12).
C. Barus, Proc. Nat. Acad. Amer. Bd. 8, S. 66 u. 163. 1922; Science (N. S.) Bd. 60, s. 137. 1927.
P.E. Sabine, Phys. Rev. (2) Bd. 23, S. 116. 1924.
F. Melde, Wied. Ann. Bd. 51, S. 661. 1894; Bd. 52, S. 238. 1894; Bd. 66, S. 767. 1898. Über die photographische Registrierung der erzwungenen Schwingungen einer mit Spiegelchen versehenen Membran zwecks Frequenzbestimmung berichtete K. L. ScHAEFER, Verh. d. D. Otolog. Ges., 20. Vers. 1911. Jena: G. Fischer.
F. A. Schulze, Ann. d. Phys. (4) Bd. 24, S. 785. 1907, zusammenfassende Arbeit über eine Reihe von Methoden zur Berechnung der Wellenlänge und der Frequenz höchster Töne. Enthält auch die ältere Literatur, vgl. auch insbesondere F. A. SCHULZE, Wied. Ann. Bd. 68, S. 99. 1899. Über die Berechnung von Plattenschwingungen vgl. auch P. DEBYE, Ann. d. Phys. (4) Bd. 25, S. 819. 1908.
R. König, Pogg. Ann. Bd. 146, S. 16l. 1872.
K. Marbe, Phys. ZS. Bd. 7, S. 543. 1906; Bd. 8, S. 92. 1907; vgl. auch K. MARBE u. M. SEDDIG, Ann. d. Phys. (4) Bd. 30, S. 579. 1909; dort auch weitere Literatur; F. WETHLO, Beitr. z. Anat. usw. Bd. 20, S. 259. 1924. Weitere Literatur über schallempfindliche Flammen: E. MACH, Opt.-akust. Versuche. Prag 1873; B. BROWN, Phys. Rev. Bd. 33, S. 442. 1911; K. L. SCHAEFER, Ann. d. Phys. (4) Bd. 48, S. 109. 1915; J. WüRSCHMIDT, Verh. d. D. Phys. Ges. Bd. 18, S. 444. 1916; H. MACHE, Phys. ZS. Bd. 20, S. 467. 1919; W. S.ALT, Prometheus Bd. 31, S. 127. 1920; H. KOST, Phys. ZS. Bd. 21, S. 233. 1920; G. A.SUTHERLAND, Nature Bd. 108, S. 532. 1921; W. GROSCH, ZS. f. Unters. Bd. 24, S. 27. 1921; K. L. SCHAEFER, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres, Kapitel „Schwingungszahlenbestimmung“ in Tigerstedts Handb. d. physiol. Method. Bd. III/1, Abt. 3, S. 304 u. 316.
C. Moon u. H. L. Curtis, Phys. Rev. (2) Bd. 27, S. 818. 1926; vgl. auch I. B. SETH, Nature Bd. 115, S. 641. 1925.
R. König, Untersuchungen über die Schwingungen einer Normalstimmgabel. Wied. Ann. Bd. 9, S. 394. 1880.
P. Lacour, La rone phonique, Kopenhagen 1878; Das phonische Rad, deutsch von KAREIS, Leipzig 1880; Lord RAYLEIGH, Phil. Mag. Bd. 13, S. 316. 1907.
J. G. Ferguson, Bell Syst. Techn. Journ. Bd. 3, Nr. 1. 1924.
Vgl. auch A. Leman, Über die Normalstimmgabeln der PTR und die absolute Zählung ihrer Schwingungen. ZS. f. Instrkde. Bd. 10, S. 77, 170, 197. 1890; Verh. d. D. Phys. Ges., Berlin 1890, Nr. 2.
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H. v. Helmholtz, Die Lehre von den Tonempfindungen, 6. Aufl., S. 270 ff. Braunschweig: Vieweg & Sohn 1913. Hier insbesondere auch Konstruktionsangaben verschiedener Sirenentypen.
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G. W. Pierce, Proc. Amer. Acad. Bd. 60, S. 271. 1925. Dort auch weitere Literatur über Piezofrequenznormale (vgl. auch Ziff. 11).
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M. Gildemeister, ZS. f. Sinnesphysiol. Bd. 50, S. 161. 1918; Elektrot. ZS. Bd. 40, S. 616. 1919.
Vgl. hierzu insbesondere E. Grüneisen u. E. Merkel, ZS. f. Phys. Bd. 2, S. 277. 1920 (betr. Röhrensender von 700 bis 46000 Hertz, Frequenzgenauigkeit 1/10000 bis 2/10000, Temperaturkoeffizient 1 ·10−4/Grad); ferner auch E. GIEBE u. E. ALBERTI, ZS. f. techn. Phys. Bd. 6, S. 92 u. 135. 1925.
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Über Schwebungen vgl. Artikel „Elementare Schwingungslehre“ Ziff. 2 (ds. Bd. Kap. 2).
Vgl.“ Lord RAYLEIGH, Theory of sound Bd. I, § 60, 2. Aufl. 1926; vgl. auch Artikel „Schallerzeugung mit mechanischen Mitteln“ Ziff. 42 (ds. Bd. Kap. 5).
K. Déguisne, Ann. d. Phys. (4) Bd. 23, S. 308. 1907; vgl. auch F. WETHLO, Beitr. z. Anat. usw. Bd. 20, S. 259. 1924.
Über stroboskopische Methoden vgl. S. STAMPFER, Pogg. Ann. Bd. 32, S. 646. 1839; J. PLATEAU, ebenda Bd. 32, S. 647. 1834; weitere Literatur im Handwörterb. d. Naturwiss. Bd. IX, S. 822, Jena 1913, sowie besonders im Artikel „Methoden der Zeitregistrierung“ Ziff. 90ff. (ds. Hdb. Bd. II, Kap. 6H), ferner in einer Arbeit von L. E.DODD, Journ. Opt. Soc. Amer. Bd. 12, S. 119. 1926.
Vibrationsmikroskop. H. v. Helmholtz, Tonempfindungen, S. 138, 13. Aufl. 1913; vgl. auch Artikel „Elementare Schwingungslehre“ Ziff. 5 (ds. Bd. Kap. 5).
Vgl. A. E. Kennelly u. S. F. Whiting, Proc. Amer. Inst. Electr. Eng. Bd. 27, s. 727. 1908.
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Vgl. hierzu auch Ziff. 20.
F. A. Schulze, Ann. d. Phys. (4) Bd. 24, S. 785. 1907.
A. Kundt, Pogg. Ann. Bd. 128, S. 337 u. 496. 1866.
W. König, Wied. Ann. Bd. 42, S. 353 u. 549. 1891; Bd. 43, S. 43. 1891; Phys. ZS. Bd. 12, S. 991. 1911. Vgl. auch die Bemerkungen zu KöNIGS Theorie: J. ROBINSON, Phys. ZS. Bd. 9, S. 807. 1908; Proc. Phys. Soc. London Bd. 25, S. 256. 1913; Phil. Mag. (6) Bd. 19, S. 476. 1910; vgl. ferner F. A.SCHULZE, Ann. d. Phys. (4) Bd. 13, S. 1067. 1904; dort weitere Literatur.
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G. Quincke, Pogg. Ann. Bd. 128, S. 177. 1866; F. A. SCHULZE, Ann. d. Phys. (4) Bd. 13, S. 1060. 1904; vgl. auch F. HANDKE u. F. F. MARTENS, Verh. d. D. Phys. Ges. 1907, S. 121.
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F. A. Schulze, Ann. d. Phys. (4) Bd. 24, S. 785. 1907.
Die Beziehung gilt selbstverständlich nur solange der Druck auf der ganzen Fläche gleichphasig ist, der Empfänger also klein gegen die kürzeste noch vorkommende Wellenlänge ist.
H. v. Helmholtz, Die Lehre von den Tonempfindungen, 6. Aufl., S. 73. Beilage II, S. 600. Braunschweig 1913.
Lord Rayleigh, Phil. Mag. (6) Bd. 13, S. 316. 1907.
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G. W. Stewart, Phys. Rev. (2) Bd. 17, S. 382. 1921; Bd. 19, S. 401. 1922; Bd. 20, S. 528. 1922 (eingehende Arbeit, ausführliche Bauvorschriften für verschiedene Filtertypen, Meßmethode zum Prüfen der Filter); Bd. 22, S. 502. 1923; Bd. 23, S. 520. 1924; Bd. 25, S. 90. 1925 (praktische Angaben über Filter); Bd. 26, S. 688. 1925; Bd. 28, S. 1038. 1926 (betr. Impedanzmessungen an verschiedenen akustischen Systemen); Bd. 29, S. 220. 1927; Journ. Opt. Soc. Amer. Bd. 9, S. 583. 1924. Vgl. auch H. B. PEACOCK, Phys. Rev. (2) Bd. 23, S. 525. 1924. W. P MASON, Bell Syst. Techn. Journ. Bd. 6, S. 258. 1927.
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K.W. Wagner, Elektrot. ZS. Bd. 45, S. 451. 1924.
Vgl. hierzu Kap. 3, Ziff. 4. Fernerhin auch die Arbeiten von E. WAETZMANN, Ann. d. Phys. (4) Bd. 42, S. 743. 1913; Phys. ZS. Bd. 15, S. 638. 1914 und die entsprechenden Betrachtungen in seinem Buch: Die Resonanztheorie des Hörens, S. 112ff. Braunschweig 1912.
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Vgl. hierzu K. Norden, Neue Systeme elektrischer Sprechmaschinen und Lautsprecher. Elektrot. ZS. Bd. 48, S. 261. 1927.
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E. C. Wente, Phys. Rev. Bd. 10, S. 39. 1917; Bd. 19, S. 498. 1922. Es sei ferner auf die zahlreichen Experimentaluntersuchungen verwiesen, die mittels des Wente-Mikro-phons durchgeführt wurden; die Literatur findet sich im Artikel „Physik der Sprachklänge“ Ziff. 5ff. (ds. Bd. Kap. 10). Mit dem Wente-Mikrophon arbeiteten auch JÛICHI OBATA und YAHEI YOSHIDA (Report Aeronaut. Research Inst. Tököy Imp. Univ. Bd. 1, Nr. 11, S. 305. 1925). Vgl. ferner JUICHI OBATA, Journ. Frankl.-Inst. 1927, S. 647.
H. Riegger, Wiss. Veröffentl. a. d. Siemens-Konz. Bd. III/2, S. 67. 1924; s. auch F. TRENDELENBURG, ebenda Bd. III/2, S. 43. 1924; Bd. IV/1, S. 1. 1925; Bd. IV/2, S. 200. 1925; Bd. V/2, S. 120. 1926; Bd. V/3, S. 175. 1927.
Über Oszillographen vgl. insbesondere das Buch I. T. Irwins „Oscillographs“, London 1925.
F. Trendelenburg, Über Aufzeichnung und Wiedergabe von Herztönen und Atemgeräuschen. Wiss. Veröffentl. a. d. Siemens-Konz. Bd. V/3, S. 176. 1927. Dort weitere Literatur, von der hier insbesondere noch auf H. A. FREDERICK u. H. F. DODGE, Bell Syst. Techn. Journ. Bd. 3, Nr. 4, Okt. 1924 verwiesen sei (in der Arbeit sind auch Angaben über den Frequenzgang von Stethoskopen u. ähnl.).
J. B. Crandall, Theory of vibrating systems and sound. New York 1926 [Anl. B: Neueste Entwicklung der angewandten Akustik], S. 242ff. Über einen Bodenschallempfänger vgl. ferner: E. WAETZMANN, Naturwissensch. Bd. 15, S. 401. 1927. Erwähnt sei noch ein elektrischer Empfänger zum Untersuchen von Erschütterungserscheinungen an Brücken u. dgl., dessen druckempfindliches System aus einer Reihe von in Serie geschalteten Kohlekontakten besteht. Vgl. hierüber Mc COLLEM-PETERS, Department of Commerce Bureau of Standards 4. 1. 1924.
W. Einthoven u. S. Hoogerwerf, Pflügers Arch. f. d. ges. Physiol. Bd. 204, S. 275. 1924.
E. P. Lewis u. L. P. Farris, Phys. Rev. (2) Bd. 6, S. 491. 1915.
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K. Gehlhoff, ZS. f. Phys. Bd. 3, S. 330. 1920.
A. Raps, Wied. Ann. Bd. 50. S. 193, 1893 (dort auch ältere Literatur).
O. Krigar-Menzel u. A. Raps, Wied. Ann. d. Phys. (N. F.) Bd. 44, S. 623. 1891; Bd. 50, S. 444. 1893. Vgl. G. KLINKERT, ebenda Bd. 65, S. 849. 1898 und W. KAUFMANN, tiebenda Bd. 54, S. 675. 1895.
W. Trendelenburg, Die natürlichen Grundlagen der Kunst des Streichinstrumentenspiels. Berlin: Julius Springer 1925 (dort auch weitere Literatur). Über die Beobachtung von Saitenschwingungen vgl. auch E. H. BARTON u. C. A. B. GARRETT, Phil. Mag. (6) Bd. 10, S. 149. 1905; E. H. BARTON u. J. PENZER, ebenda (6) Bd. 12, S. 576. 1906; Bd. 13, S. 446. 1907; HARVEY N. DAVIS, Phys. Rev. Bd. 22, S. 121. 1906; E. H. BARTON u. T. J. RICHMOND, Phil. Mag. (6) Bd. 18, S. 233. 1909; s. Artikel „Musikinstrumente und ihre Klänge“ Ziff. 32 (ds. Bd. Kap. 8); C.V. RAMAN, Phil. Mag. (6) Bd. 21, S. 615. 1911.
M. Wien, Wied. Ann. d. Phys. Bd. 42, S. 593. 1891; Bd. 44, S. 681. 1891.
H. Lichte, Dissert. Göttingen 1913; Ann. d. Phys. (4) Bd. 42, S. 843. 1913.
R. Kempf-Hartmann, Ann. d. Phys. (4) Bd. 8, S. 481. 1902. Ein anderes Verfahren zur Registrierung von Membranschwingungen verwendete M. SIEGBAHN [Ann. d. Phys. (4) Bd. 42, S. 689. 1913]. Durch die Membranschwingung wird die Breite eines beleuchteten Spaltes oszillatorisch geändert, die Spaltbreite wird in einer Schwärzungskurve registriert, die Schwingungskurve wird dann mit einer Thermosäule ausgewertet.
D. C. Miller, Science of musical sounds. 1916. Ähnlich auch eine Empfindlichkeitsbestimmung mit Hilfe von Stimmgabeln bei S. H. ANDERSON, Journ. Opt. Soc. Amer. Bd. 11, S. 31. 1925.
S. Garten, Ann. d. Phys. (4) Bd. 48, S. 273. 1915.
Vgl. hierzu E.C. Wente, Phys. Rev. Bd. 10, S. 39. 1917; H. D. ARNOLD u. J. B. CRANDALL, ebenda S. 22; E. C. WENTE, ebenda Bd. 19, S. 333. 1922; F. TRENDELENBURG, Wiss. Veröffentl. a. d. Siemens-Konz. Bd. III/1, S. 212. 1923.
F. Trendelenburg, Wiss. Veröffentl. a. d. Siemens-Konz. Bd. V/2, S. 120. 1926.
Der Blatthaller eignet sich wegen seines großen Frequenzumfanges gut als Schallquelle zu akustischen Messungen, er gestattet von sehr tiefen Frequenzen bis hinauf zu über 8000 Hertz zu arbeiten. Wegen genauer Eichkurven des Blatthallers sei auf die Originalarbeit 1) verwiesen.
E. Meyer, Elektr. Nachr.-Techn. Bd. 3, S. 290. 1926.
H. Backhaus u. F. Trendelenburg, ZS. f. techn. Phys. Bd. 7, S. 630. 1926.
M. Grützmacher u. E. Meyer, Elektr. Nachr.-Techn. Bd. 4, S. 203. 1927.
Vgl. Artikel „Umwandlung des Schalls in andere Energieformen“ Ziff. 8, ds. Bd. Kap. 12.
B.S. Cohen, A. J. Alridge u. W. West, Journ. Inst. Electr. Eng. Bd. 64, S. 1023. 1926.
M. Grützmacher u. E. Meyer, Elektr. Nachr. Techn. Bd. 4, S. 203. 1927.
Vgl. Artikel „Physik der Sprachlaute“ Ziff. 2 (ds. Bd. Kap. 10).
Vgl. z. B. H. Backhaus, Wiss. Veröffentl. a. d. Siemens-Konz. IV, Heft 2, S. 209. 1925; dort weitere Literatur.
S. Garten u. F. Kleinknecht, Leipziger Abhdlgn. Bd. 38, Nr. 9. 1921.
R. L. Wegel u. G. R. Moore, Bell Syst. Techn. Journ. Bd. 3, S. 299. 1924. Ähnlich auch eine in Ziff. 5 besprochene Anordnung von J. B. CRANDALL u. D. MAC KENZIE, Bell Syst. Techn. Journ. Bd. 1, S. 116. 1922. (Anm. b. d. Korr.: Über ein neues Verfahren zur automatischen Analyse mittels Überlagerung siehe C. R. MOORE u. A. S. CURTIS, Bell Syst. Techn. Journ. Bd. 6, S. 216. 1927.)
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Vgl. B. Schulz, Geschichte und Stand der Entwicklung des Behmlotes. Ann. d. Hydrogr. Bd. 52, S. 254. 1924, u. ds. Handb. Bd. II, Kap. 6.
z. B. E. A. Eckhardt, Phys. Rev. Bd. 24, S. 452. 1924.
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Über manometrische Flammen vgl. Ziff. 8.
E. Chladni, Die Akustik. Leipzig 1802; vgl. auch Art. „Schallerzeugung mit mechanischen Mitteln“, Ziff. 36 u. f. (ds. Bd. Kap. 5). 2) J. STEFAN, Wiener Ber. (2) Bd. 57, S. 697. 1868.
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A. Kundt u. O. Lehmann, Pogg. Ann. Bd. 153, S. 1. 1874; V. DVORAK, Pogg. Ann. Bd. 154, S. 156. 1875; K. DöRSING, Dissert. Bonn 1907; Ann. d. Phys. Bd. 25, S. 227. 1908.
F. A. Schulze, Ann. d. Phys. (4) Bd. 24, S. 785. 1907; vgl. Ziff. 11.
W. Altberg, Ann. d. Phys. (4) Bd. 23, S. 267. 1907; vgl. Ziff. 11 und Kap. LüBCKE; E. DIECKMANN, Ann. d. Phys. Bd. 27, S. 1066. 1908.
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u. Behn u. H. Geiger, Verh. d. D. Phys. Ges. Bd. 9, S. 657. 1907.
K. Scheel u. W. Heuse, Ann. d. Phys. (4) Bd. 37, S. 79. 1912; Bd. 40, S. 473. 1914 und ds. Handb. Bd. X.
F. Melde, Wied. Ann. Bd. 45, S. 568, 727. 1892.
W. Koenig, Ann. d. Phys. Bd. 4, S. 1. 1901.
N. Hesehus, Journ. d. russ. Phys.-Chem. Ges. Bd. 22, S. 233. 1890.
E. Warburg, Pogg. Ann. Bd. 136, S. 285. 1869.
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Trendelenburg, F., Lübcke, E. (1927). Akustische Meßmethoden. In: Backhaus, H., et al. Akustik. Handbuch der Physik, vol 8. Springer, Berlin, Heidelberg. https://doi.org/10.1007/978-3-642-47352-4_13
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