Widerstandsthermometer

Zusammenfassung

Für die Funktionsprinzipien der unterschiedlichen Widerstandsthermometer sind die verschiedenen Leitungsmechanismen des elektrischen Stroms — Elektronen- und Ionenleitung — von Bedeutung. Die elektrische Leitfähigkeit κ bzw. der spezifische Widerstand p von Festkörpern werden ausschließlich von der Elektronenleitung durch frei bewegliche Elektronen (Anzahl n⁺, Beweglichkeit b⁺) und Defektelektronen (Löcher, Anzahl n⁻, Beweglichkeit b⁻) innerhalb des Materials bestimmt (e — Elementarladung): % MathType!MTEF!2!1!+- % feaagaart1ev2aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2CaerbuLwBLn % hiov2DGi1BTfMBaeXatLxBI9gBaerbd9wDYLwzYbItLDharqqtubsr % 4rNCHbGeaGqiVu0Je9sqqrpepC0xbbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq-Jc9 % vqaqpepm0xbba9pwe9Q8fs0-yqaqpepae9pg0FirpepeKkFr0xfr-x % fr-xb9adbaqaaeGaciGaaiaabeqaamaabaabaaGcbaGaeqOUdSMaey % ypa0JaaGymaiaac+cacqaHbpGCcqGH9aqpcaWGLbGaaiikaiaad6ga % daahaaWcbeqaaiabgUcaRaaakiaadkgadaahaaWcbeqaaiabgUcaRa % aakiabgUcaRiaad6gadaahaaWcbeqaaiabgkHiTaaakiaadkgadaah % aaWcbeqaaiabgkHiTaaakiaacMcaaaa!482C! \[ \kappa = 1/\rho = e(n^ + b^ + + n^ - b^ - ) \] Aus praktischen Gründen unterscheidet man zwischen guten metallischen Leitern, Halbleitern und schlechten Leitern oder Isolatoren. In welchem Maße ein Stoff leitfähig oder isolierend ist, bestimmt die vom atomaren Aufbau des Festkörpers abhängige Trägerdichte der freien Elektronen. Tabelle 9–1 zeigt Beispiele für den großen Bereich der Leitfähigkeit von Festkörpern [9–1].