Übersicht

Zusammenfassung

Man ist es gewohnt, das elektrische und magnetische Verhalten von Stoffen makroskopisch durch die Maxwellschen Gleichungen

$$\left. {\begin{array}{*{20}{c}} {rot\quad \underline H = \frac{{\partial D}}{{\partial t}} + \underline J \quad ;\quad rot\quad \underline E = \frac{{\partial B}}{{\partial t}}\quad ;} \\ {div\quad \underline D = \delta \quad ;\quad div\quad \underline B = 0} \end{array}} \right\}$$

(2.1)

zu beschreiben. Diese Gleichungen sind durch „Materialgleichungen“ zu ergänzen, die Zusammenhänge zwischen Stromdichte J, dielektrischer Verschiebungsdichte D, magnetischer Induktion B und den beiden Feldstärken E und H angeben. Unter den einfachsten Bedingungen, die keineswegs immer vorliegen, wie sich in den folgenden Kapiteln zeigen wird, nimmt man lineare Zusammenhänge an,

$$\underline J = \sigma \underline E ;\underline D = \varepsilon \underline E = {\varepsilon _o}{\varepsilon _r}\underline E ;\underline B = \mu \underline H = {\mu _o}{\mu _r}\underline H .$$

(2.2)

.