Advertisement

Generalized chiral transformation in quantum electrodynamics

  • T. Okabayashi
Article
  • 42 Downloads

Summary

On the basis of the physical meaning of chirality, the chiral transformation of the spinor field is generalized so that it is accompanied by the dual transformation of electromagnetic-field strength. Under familiar gauge conditions only the longitudinal and timelike components of the electromagnetic potential are left invariant. The axial-vector current, which is related with the generator of the transformation in the usual way and conserved for the free electromagnetic field, can be defined in the language of the Lagrangian formalism.

PACS 11.10

Field theory 

Обобщенное киральное преобразование в квантовой электродинамике

Резюме

На основе физического смысла киральности обобщается киральное преобразование спинорного поля, причем указанное киральное преобразование сопровождается дуальным преобразованием интенсивности электромагнитного поля. При аналогичных условиях калибровки только продольные и времениподобные компоненты электромагнитного потенциала остаются инвариантными. Аксиальйны векторный ток, который связан с генератором преобразования обычным образом и сохраняется для свободного электромагнитного поля, может быть определен в рамках Лагранжева формализма.

Riassunto

Sulla base del significato fisico della chiralità si generalizza la transformazione chirale del campo spinorale in modo che sia accompagnata dalla trasformazione duale della forza del campo elettromagnetico. Rispetto alle consuete condizioni di gauge solo le componenti longitudinali e di tipo tempo del potenziale restano invarianti. La corrente assiale vettoriale, che è correlata al generatore della trasformazione nel modo usuale e conservata per un campo elettromagnetico libero, può essere definita nel linguaggio del formalismo lagrangiano.

Footnotes

  1. (1).
    B. Touschek,Nuovo Cimento,5, 754 (1957),8, 181 (1958).MathSciNetCrossRefGoogle Scholar
  2. (2).
    S. Watanabe:Phys. Rev.,106, 1306 (1957).MATHMathSciNetCrossRefADSGoogle Scholar
  3. (3).
    J. Schwinger:Phys. Lett. B,24, 473 (1967);Phys. Rev.,167, 1432 (1968);S. Weinberg:Phys. Rev.,166, 1568 (1968);T. Okabayashi andT. Watanabe:Prog. Theor. Phys.,43, 1085, 1343 (1970);T. Okabayashi:Prog. Theor. Phys.,46, 634 (1971);51, 592 (1974);T. Okabayashi andH. Kikugawa:Prog. Theor. Phys.,52, 1687, 1953 (1974);T. Okabayashi:Prog. Theor. Phys.,62, 201 (1979).CrossRefADSGoogle Scholar
  4. (4).
    H. Fukuda andY. Miyamoto:Prog. Theor. Phys.,4, 347 (1949);J. Schwinger:Phys. Rev.,82, 664 (1951);S. L. Adler:Phys. Rev.,177, 226 (1969);R. Jackiw andK. Johnson:Phys. Rev.,182, 1459 (1969);R. D. Peccei:Particle Physics 1980, edited byI. Andreć, I. Dadić andN. Novko (North Holland, Amsterdam, 1981), p. 209.CrossRefADSGoogle Scholar
  5. (5).
    V. Fateev, A. Schwartz andY. Tyupkin, preprint FIAN-155 (Moscow, 1976).M. Dubovicov andA. Smilga:Nucl. Phys. B,185, 109 (1981);Proceedings of the International Seminar «Group Method in Fields Theory» (Moscow, 1979);H. A. Shifman:Nucl. Phys. B,173, 13 (1980);C. Cronström:Phys. Lett B,90, 267 (1980);K. Itabashi:Prog. Theor. Phys.,65, 1423 (1981);M. Azam:Phys. Lett. B,101, 401 (1981);L. Mizrachi:Phys. Rev. D,25 2121 (1982).Google Scholar
  6. (6).
    T. Okabayashi: preprint UT-410 (Tokyo, 1983).Google Scholar
  7. (7).
    S. Deser andH. Nicolai: Ref. 2964-CERN (1980).Google Scholar
  8. (8).
    D. M. Lipkin:J. Math. Phys. (N. Y.),5, 696 (1964);T. A. Morgan:J. Math. Phys. (N. Y.),5, 1659 (1964);D. M. Fradkin:J. Math. Phys. (N. Y.),6, 879 (1965);T.W. Kibble;J. Math. Phys. (N. Y.),6, 1022 (1965);R. F. O'Connel andD. R. Tompkins:J. Math. Phys. (N. Y.),6, 1952 (1965).MathSciNetCrossRefADSGoogle Scholar

Copyright information

© Società Italiana di Fisica 1984

Authors and Affiliations

  • T. Okabayashi
    • 1
  1. 1.Department of PhysicsUniversity of TokyoTokyoJapan

Personalised recommendations