Low-energys- andp-wave KN scattering

Summary

The double dispersion relation together with the Balázs approximation method is applied to KN scattering. The coupling constants of various exchange particles are adjusted to reproduce the experimental scattering lengths and it, is found that their values are compatible with those predicted bySU ₃ symmetry. It is also found that the contributions to the potential for theI=0 state from Y ^*₁ (1385), Y ^*₀ (1385), Y ^*₀ (1520) and the ϱ-meson exchange are repulsive, while that from the χ-meson exchange, which represents the average effect of ω- and ϕ-meson exchange, is attractive; for theI=1 state the contributions from the ϱ, χ and Y ^*₁ (1520) exchanges are attractive, while those from the hyperons are repulsive. The calculated phase shifts of thes _1/2,p _1/2 andp _3/2 states agree quite well with experiment.

Riassunto

Si applica allo scattering KN la relazione di dispersione doppia ed il metodo di approssimazione di Balázs. Si adattano le costanti di accoppiamento di varie particelle scambiate in modo da riprodurre le lunghezze di scattering sperimentali e si trova che i loro valori sono compatibili con quelli predetti dalla simmetriaSU ₃. Si trova anche che i contributi al potenziale per lo statoI=0 degli scambi di Y ^*₁ (1385), Y ^*₁ (1520) e di mesoni ϱ sono repulsivi, mentre quello dello scambio di mesoni χ, che rappresenta la media degli effetti dello scambio di mesoni ω e ϕ è attrattivo; nello statoI=1 i contributi degli scambi di ϱ, χ e Y ^*₁ (1520) sono attrattivi, mentre quelli degli iperoni sono repulsivi. Gli spostamenti di fase calcolati degli statis _1/2,p _1/2 ep _3/2 concordano abbastanza bene coi dati sperimentali.

Резюме

Двойное дисперсионное выражение вместе с приближенным методом Балацса применяется к KN рассеянию. Константы связи для обмена различными частицами подгоняются, чтобы воспроизвести экспериментальные длины рассеяния, и найдено, что их величины совместимы с результатами, предсказанными посредством симметрииSU ₃. Также обнаружено, что вклады в потенциал для состоянияI=0 от Y ^*₁ (1385), Y ^*₀ (1520) и от обмена ϱ-мезоном являются потенциалами отталкивания, тогда как вклад от, обмена χ-мезоном, котовый представляет средний эффект от обмена ω и ϕ мезонами, является потенциалом притяжения; для состоянияI=1, вклады от обменов ϱ, χ и Y ^*₁ (1520) являются потенциалами притяжения, когда как вклады от гиперонов являются потенциалами отталкивания. Вычисленные разности фаз для состоянийs _1/2,p _1/2 иp _3/2 находятся в довольно хорошем согласии с экспериментом.