Advertisement

Il Nuovo Cimento A (1965-1970)

, Volume 47, Issue 4, pp 707–720 | Cite as

Low-energys- andp-wave KN scattering

  • K. S. Cho
Article

Summary

The double dispersion relation together with the Balázs approximation method is applied to KN scattering. The coupling constants of various exchange particles are adjusted to reproduce the experimental scattering lengths and it, is found that their values are compatible with those predicted bySU3 symmetry. It is also found that the contributions to the potential for theI=0 state from Y 1 * (1385), Y 0 * (1385), Y 0 * (1520) and the ϱ-meson exchange are repulsive, while that from the χ-meson exchange, which represents the average effect of ω- and ϕ-meson exchange, is attractive; for theI=1 state the contributions from the ϱ, χ and Y 1 * (1520) exchanges are attractive, while those from the hyperons are repulsive. The calculated phase shifts of thes1/2,p1/2 andp3/2 states agree quite well with experiment.

Keywords

Phase Shift Exchange Particle Born Term Ratory Momentum Laboratory Momentum 
These keywords were added by machine and not by the authors. This process is experimental and the keywords may be updated as the learning algorithm improves.

Рассеяние при низких энергиях дляs- иp-волн

Резюме

Двойное дисперсионное выражение вместе с приближенным методом Балацса применяется к KN рассеянию. Константы связи для обмена различными частицами подгоняются, чтобы воспроизвести экспериментальные длины рассеяния, и найдено, что их величины совместимы с результатами, предсказанными посредством симметрииSU3. Также обнаружено, что вклады в потенциал для состоянияI=0 от Y 1 * (1385), Y 0 * (1520) и от обмена ϱ-мезоном являются потенциалами отталкивания, тогда как вклад от, обмена χ-мезоном, котовый представляет средний эффект от обмена ω и ϕ мезонами, является потенциалом притяжения; для состоянияI=1, вклады от обменов ϱ, χ и Y 1 * (1520) являются потенциалами притяжения, когда как вклады от гиперонов являются потенциалами отталкивания. Вычисленные разности фаз для состоянийs1/2,p1/2 иp3/2 находятся в довольно хорошем согласии с экспериментом.

Riassunto

Si applica allo scattering KN la relazione di dispersione doppia ed il metodo di approssimazione di Balázs. Si adattano le costanti di accoppiamento di varie particelle scambiate in modo da riprodurre le lunghezze di scattering sperimentali e si trova che i loro valori sono compatibili con quelli predetti dalla simmetriaSU3. Si trova anche che i contributi al potenziale per lo statoI=0 degli scambi di Y 1 * (1385), Y 1 * (1520) e di mesoni ϱ sono repulsivi, mentre quello dello scambio di mesoni χ, che rappresenta la media degli effetti dello scambio di mesoni ω e ϕ è attrattivo; nello statoI=1 i contributi degli scambi di ϱ, χ e Y 1 * (1520) sono attrattivi, mentre quelli degli iperoni sono repulsivi. Gli spostamenti di fase calcolati degli statis1/2,p1/2 ep3/2 concordano abbastanza bene coi dati sperimentali.

Preview

Unable to display preview. Download preview PDF.

Unable to display preview. Download preview PDF.

Literatur

  1. (1).
    D. P. Roy:Phys. Rev.,136, B 804 (1964).ADSMathSciNetCrossRefGoogle Scholar
  2. (2).
    R. L. Warnock andG. Frye:Phys. Rev.,138, B 947 (1965).ADSCrossRefGoogle Scholar
  3. (3).
    M. Cini andS. Fubini:Ann. of Phys.,3, 352 (1960).ADSMathSciNetCrossRefGoogle Scholar
  4. (4).
    A. P. Balázs:Phys. Rev.,128, 1936, 1939 (1962).ADSCrossRefGoogle Scholar
  5. (5).
    V. J. Stenger, W. E. Slater, D. H. Stork, H. K. Ticho, G. Goldhaber andS. Goldhaber:Phys. Rev.,134, B 1111 (1964).ADSCrossRefGoogle Scholar
  6. (6).
    S. K. Bose andS. N. Biswas:Phys. Rev.,134, B 635 (1964).ADSCrossRefGoogle Scholar
  7. (7).
    V. Singh andB. M. Udgaonkar:Phys. Rev.,130, 1177 (1963).ADSCrossRefGoogle Scholar
  8. (8).
    P. Narayanaswarmy andL. K. Pande:Phys. Rev.,136, B 1760 (1964).ADSCrossRefGoogle Scholar
  9. (9).
    K. S. Cho:Nuovo Cimento,43, 840 (1966).ADSCrossRefGoogle Scholar
  10. (10).
    S. C. Frautschi andJ. D. Walecka:Phys. Rev.,120, 1486 (1960).ADSMathSciNetCrossRefGoogle Scholar
  11. (11).
    S. W. MacDowell:Phys. Rev.,116, 774 (1959).ADSMathSciNetCrossRefGoogle Scholar
  12. (12).
    B. W. Lee:Ph. D. Dissertation, University of Pennsylvania (1960).Google Scholar
  13. (13).
    J. J. Sakurai:Proceedings S.I.F., Course XXVI (New York, 1963), p. 41.Google Scholar
  14. (14).
    R. H. Dashen andD. H. Sharp:Phys. Rev.,133, B 1585 (1964);S. L. Glashow:Phys. Rev. Lett.,11, 48 (1963);J. J. Sakurai:Phys. Rev.,134, 434 (1963).ADSCrossRefGoogle Scholar
  15. (15).
    A. W. Martin andK. C. Wali:Phys. Rev.,130, 2455 (1963);Nuovo Cimento,31, 1324 (1964).ADSCrossRefGoogle Scholar
  16. (16).
    S. Goldhaber, W. Chinowsky, G. Goldhaber, W. Lee, T. O'Halloran, T. F. Stubbs, G. M. Pjerrou, D. H. Stork andH. K. Ticho:Phys. Rev. Lett.,9, 135 (1962).ADSCrossRefGoogle Scholar
  17. (17).
    T. H. Stubbs, H. Bradner, W. Chinowsky, G. Goldhaber andS. Goldhaber:Phys. Rev. Lett.,7, 188 (1961).ADSCrossRefGoogle Scholar

Copyright information

© Società Italiana di Fisica 1967

Authors and Affiliations

  • K. S. Cho
    • 1
  1. 1.Department of PhysicsDrexel Institute of TechnologyPhiladelphia

Personalised recommendations