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Il Nuovo Cimento (1955-1965)

, Volume 5, Issue 5, pp 1021–1023 | Cite as

Interference effects between members of parity doublets in the Lee-Yang theory

  • R. Gatto
Article
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Summary

Lee andYang have shown that from the assumption that the approximate equality of masses of the τ- and θ-mesons follows from a symmetry principle it follows that particles of odd strangeness exist in parity doublets. It could be possible to observe in some cases interferences between amplitudes relative to the two components of doublets. It can be shown, for example, that the angular correlation in the cascade ≡ → Λ0+π, Λ0 → p+π is given by
$$\begin{gathered} F\left( {\cos \theta } \right) = \exp \left[ { - \lambda _ + t} \right]F + \left( {\cos \theta } \right) + \exp \left[ { - \lambda _ - t} \right]F_ - \left( {\cos \theta } \right) + \hfill \\ + exp\left[ { - \tfrac{1}{2}\left( {\lambda _ + + \lambda _ - } \right)t} \right] \cos \left( {\upsilon _ - - v_ - } \right)t F' \left( {\cos \theta } \right) \hfill \\ \end{gathered} $$
whereλ+,λ, andv+,v are the inverse lifetimes and masses of Λ + 0 , Λ respectively,F+(cosθ) andF (cosθ) are symmetric forϑπθ, whileF′(cosθ) is antisymmetric;t is the time the Λ0 has lived. The oscillatory interference term will be observable only if the mass difference is ∼ 10−5 eV or smaller. If the electromagnetic interaction is minimal only the weak interactions can contribute to the mass differences which could result in this case ∼ 10−5 eV or smaller. Quite similar considerations can be developed for the correlation in the cascade (K+p)bound → Y+π, Y → N+π.

Riassunto

Lee eYang hanno dimostrato che dall’ipotesi dell’eguaglianza approssimativa delle masse dei mesoni τ e θ, per un principio di simmetria segue che le particelle di stranezza dispari esistono in doppietti di parità. Sarebbe possibile osservare in alcuni casi interferenze tra le ampiezze relative ai due componenti dei doppietti. Si può dimostrare, ad esempio, che la correlazione angolare nella cascata ≡ → Λ0+π, Λ0 → p+π è data da
$$\begin{gathered} F\left( {\cos \theta } \right) = \exp \left[ { - \lambda _ + t} \right]F + \left( {\cos \theta } \right) + \exp \left[ { - \lambda _ - t} \right]F_ - \left( {\cos \theta } \right) + \hfill \\ + exp\left[ { - \tfrac{1}{2}\left( {\lambda _ + + \lambda _ - } \right)t} \right] \cos \left( {\upsilon _ - - v_ - } \right)t F' \left( {\cos \theta } \right) \hfill \\ \end{gathered} $$
doveλ+,λ, ev+,v sono gli inversi delle vite medie e delle masse di Λ + 0 , Λ 0 , rispettivamenteF+(cosθ) eF(cosθ) sono simmetriche perθπθ, mentreF′(cosθ) è antisimmetrico;t è il tempo che il Λ0 ha vissuto. Il termine d’interferenza oscillatorio sarà osservabile solo se la differenza di massa è ∼ 10−5 eV o minore. Se l’interazione elettromagnetica è minima, solo le interazioni deboli possono dare un contributo alle differenze di massa che potrebbero risultare in questo caso ∼ 10−5 eV o minori. Si possono fare considerazioni del tutto simili per la correlazione nella cascata (K+p)lim → → Y+π, Y → N+π.

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Copyright information

© Società Italiana di Fisica 1957

Authors and Affiliations

  • R. Gatto
    • 1
    • 2
  1. 1.Istituto di Fisica dell’UniversitàRoma
  2. 2.Istituto Nazionale di Fisica NucleareSezione di RomaItaly

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