Advertisement

Quantum action principle and path integrals for long-range interactions

  • E. B. Manoukian
Article

Summary

Schwinger’s action (dynamical) principle for transition amplitudes, in quantum mechanics and field theory, is derived for long-range interactions by using the unescapable fact that a scattering out-(in-) state when translated forward (backward) in time for large positive (negative) times may stilldepend on the quantum-mechanical coupling parameter. For such interactions, the dynamical principle is different from the conventional one used extensively historically in the literature. As a corollary to our main result we show that the integrand in the Feynman path integral formulation is not simply given by exp [i[Action]]. Applications of the derived results are then given to the specific cases for the Coulomb interaction and to quantum electrodynamics.

PACS

11.10 - Field theory 

PACS

03.65 - Quantum theory|quantum mechanics 

Принцип квантового действия и интегралы по траекториям для длиннодействуюших вэаимодействий

Реэюме

Выводится (динамический) принцип действия Щвингера для амплитуд пе-рехода в квантовой механике и теории поля для длиннодействуюших вэаимодействий, испольэуя тот факт, что выходяшие (входяшие) состояния рассеяния, когда перемешаются вперед (наэад) во времени для больщих положительных (отрицательных) времен, могут ешё эависеть от квантовомеханическ ого параметра свяэи. Для таких вэаимодействий динамический принцип отличается от обычного принципа действия, который ранее интенсивно испольэовался в литературе. Мы покаэываем, что подынтегральное выражение в формулировке фейнмановского интеграла по траектории не определяется просто выражением: exp [i[Действие]]. Предложенный подход применяется к специальным случаям кулоновского вэаимодействия и к квантовой злектродимнамике.

Riassunto

Si deriva il principio (dinamico) dell’azione di Schwinger per le ampiezze di transizione, nella meccanica quantistica e la teoria dei campi, per interazioni a lungo raggio tenendo conto che inevitabilmente uno stato di scattering verso l’esterno (verso l’interno) quando è traslato in avanti (all’indietro) per grandi tempi positivi (negativi) può ancora dipendere dal parametro di accoppiamento quantomeccanico. Per queste interazioni, il principio dinamico è diverso da quello convenzionale usato estensivamente storicamente nella letteratura. Come corollario al nostro risultato principale si mostra che l’integrando nella formulazione dell’integrale del cammino di Feynman non è dato semplicemente da exp [i[Action]]. Si applicano i risultati derivati ai casi specifici per l’interazione di Coulomb all’elettrodinamica quantistica.

References

  1. (1).
    J. Schwinger:Proc. Natl. Acad. Sci. USA,37, 452, 455 (1951);Phys. Rev.,82, 914 (1951);91, 713, 728 (1953);92, 1283 (1953);93, 615 (1954);94, 1362 (1954).MathSciNetCrossRefADSGoogle Scholar
  2. (2).
    J. Schwinger:Lectures given at Stanford University (1956) (unpublished);Lectures given at Brandeis University (1960)Summer Institute in Theoretical Physics.Google Scholar
  3. (3).
    Cf.S. Weinberg:Rev. Mod. Phys.,52, 515 (1980);A. Salam:Rev. Mod. Phys.,52, 525 (1980);S. L. Glashow:Rev. Mod. Phys.,52, 539 (1980).MathSciNetCrossRefADSMATHGoogle Scholar
  4. (4).
    L. D. Faddeev andV. N. Popov:Phys. Lett. B,25, 29 (1967);A. Salam andJ. Strathdee:Nuovo Cimento A,11, 397 (1972).CrossRefADSGoogle Scholar
  5. (5).
    C. Sommerfield:Physica (Utrecht) A,96, 309 (1979).ADSGoogle Scholar
  6. (6).
    R. P. Feynman andA. R. Hibbs:Quantum Mechanics and Path Integrals (McGraw-Hill, New York, N. Y., 1960).Google Scholar
  7. (7).
    T. D. Lee andC. N. Yang:Phys. Rev.,128, 885, 899 (1962).MathSciNetCrossRefADSGoogle Scholar
  8. (8).
    C. S. Lam:Nuovo Cimento,38, 1 (1965).CrossRefGoogle Scholar
  9. (9).
    Cf.L. D. Faddeev: inMethods in Field Theory, edited byR. Balian andJ. Z. Justin (North-Holland, Amsterdam, 1981).Google Scholar
  10. (10).
    J. D. Dollard:J. Math. Phys. (N. Y.),5, 729 (1964);J. D. Dollard andG. Velo:Nuovo Cimento,45, 801 (1966);J. D. Dollard:J. Math. Phys., (N. Y.) 14, 708 (1973).MathSciNetCrossRefADSGoogle Scholar
  11. (11).
    See alsoE. B. Manoukian:Fortschr. Phys.,32, 315 (1984);S. S. Schweber:Phys. Rev. D,7, 3114 (1973).MathSciNetCrossRefGoogle Scholar
  12. (12).
    N. Papanicolaou:Phys. Rep. C,24, 230 (1976);Nucl. Phys. B,75, 483 (1974).CrossRefADSGoogle Scholar
  13. (13).
    See alsoS. Weinberg:Phys. Rev. B,140, 516 (1965).MathSciNetCrossRefADSGoogle Scholar
  14. (14).
    P. Kulish andL. Faddeev:Theor. Math. Phys.,4, 153 (1970).Google Scholar
  15. (15).
    H. D. Dahmen, B. Scholz andF. Steiner:Nucl. Phys. B,202, 365 (1982).CrossRefADSGoogle Scholar
  16. (16).
    V. Chung:Phys. Rev. B,140, 1110 (1965).CrossRefADSGoogle Scholar

Copyright information

© Società Italiana di Fisica 1985

Authors and Affiliations

  • E. B. Manoukian
    • 1
  1. 1.Department of National DefenceRoyal Military College of CanadaKingstonCanada

Personalised recommendations