Advertisement

Il Nuovo Cimento Series 10

, Volume 9, Issue 2, pp 316–323 | Cite as

On the charge conjugation of baryons

  • P. Budini
  • N. Dallaporta
  • L. Fonda
Article

Summary

If we consider the baryon as composed by a bare spinor without charge nor strangeness and the known meson fields (both π and K) one may investigate the behaviour of the lagrangian describing this model under an operation which reverses the sign of charge and strangeness of the mesons without altering the bare baryon (boson conjugation B) and an operation which turns the bare baryon into its antiparticle without changing the meson fields (spinor conjugation S), the product of these two operations being the usual charge conjugation C. It is found, when we neglect mass differences between nucleon and hyperons, that the lagrangian of this system is invariant for each of the three operations B, S and C separately. The same property is deduced also for the d’Espagnat-Prentki lagrangian of an assembly of real nucleons, hyperons and mesons and for the interactions with the electromagnetic field of all these particles. Finally it is suggested that the mass difference between nucleon and Ξ could be due to an interaction term in the lagrangian which should be invariant under charge conjugation but not under the B and S conjugations separately and a simple proposal for such a term is made.

Riassunto

Se consideriamo i barioni come composti da un barione nudo senza carica nè spin e dai soliti campi mesonici (sia π che K), si può esaminare il comportamento del lagrangiano che descrive un tale sistema nei riguardi di una operazione che inverta i segni della carica e della stranezza dei mesoni senza toccare il barione nudo (coniugazione bosonica B) e di una operazione che trasformi il barione nudo nella propria antiparticella senza toccare i campi mesonici (coniugazione spinoriale S); il prodotto di tali due operazioni essendo evidentemente uguale alla solita coniugazione di carica C. Si trova che quando si trascurano le differenze di massa tra nucleone ed iperoni, tale lagrangiano è invariante per tutte e tre le operazioni B, S e C prese separatamente. La stessa proprietà si può pure dimostrare per il lagrangiano di d’Espagnat e Prentki di un insieme di nucleoni, iperoni e mesoni reali e per le interazioni di tali particelle col campo elettromagnetico. Infine viene prospettato che la differenza di massa tra nucleone e la Ξ possa essere dovuta ad un termine di interazione che sia invariante rispetto a C ma non rispetto a B ed S separatamente e si propone una semplice espressione che soddisfi a tali proprietà.

Preview

Unable to display preview. Download preview PDF.

Unable to display preview. Download preview PDF.

References

  1. (1).
    A. Pais andR. Jost:Phys. Rev.,87, 871 (1952);L. Wolfenstein andD. G. Ravenhall:Phys. Rev.,88, 279 (1952).ADSCrossRefMATHGoogle Scholar
  2. (2).
    N. Dallaporta:Nuovo Cimento,7, 200 (1958).CrossRefGoogle Scholar
  3. (3).
    J. Schwinger:Phys. Rev.,104, 1164 (1956).MathSciNetADSCrossRefMATHGoogle Scholar
  4. (4).
    B. D’Espagnat andJ. Prentki:Nuclear Physics,1, 33 (1956).MathSciNetADSCrossRefGoogle Scholar
  5. (5).
    B. D’Espagnat, J. Prentki andA. Salam:Nuclear Physics,3, 446 (1957).ADSCrossRefMATHGoogle Scholar
  6. (6).
    M. Gell-Mann:Phys. Rev.,106, 1296 (1957).MathSciNetADSCrossRefMATHGoogle Scholar

Copyright information

© Società Italiana di Fisica 1958

Authors and Affiliations

  • P. Budini
    • 1
    • 2
  • N. Dallaporta
    • 1
    • 2
  • L. Fonda
    • 1
    • 2
  1. 1.Istituti di Fisica delle Università di Padova e TriesteItaly
  2. 2.Istituto Nazionale di Fisica NucleareSezione di PadovaItaly

Personalised recommendations