Advertisement

Il Nuovo Cimento A (1971-1996)

, Volume 53, Issue 3, pp 657–664 | Cite as

Rho-meson coupling constants and E.M. form factor of the pion

  • F. Selleri
Article
  • 52 Downloads

Summary

We calculate the e.m. form factor of the π-meson and show that in the spacelike region and in the timelike region for not-too-high energies it is essentially independent of the high-energy behaviour of theT=J=1 ππ-phase-shift. With the previous result we evaluate the ϱ-meson coupling constant at zero momentum transfergϱ and obtaing ϱ 2 /4π=2.2. This should be compared withf ϱ 2 /4π=2.7 as deduced from ϱ→ππ decay,fϱ being the ϱππ-coupling constant on the mass-shell. Finally we show that the absence of the ϱ→4π decay implies that the ratio between complete and perturbative ϱ-meson propagators equals unity at zero momentum transfer.

ϱ-мезонные константы связи и электромагнитный форм-фактор пиона

Резюме

Мы вычисляем электромагнитный форм-фактор π-мезона и показываем, что в пространственно-подобной области и во времени-подобной области для не слишком высоких энергий он существенно не зависит от высоко энергетического поведенияT=J=1 ππ-фазового сдвига. С помощью предыдущего результата мы оцениваем ϱ-мезонную константу связи при нулевом передаваемом импульсеgϱ и получаемg ϱ 2 /4π=2.2. Это должно сравниваться сf ϱ 2 /4π=2.7, выведенной из ϱ→ππ распада, причем,fϱ представляет константу связи ϱππ на массовой поверхности. В заключение мы показываем, что отсутствие распада ϱ→4π подразумевает, что отношение между между точным и по теории возмущений ϱ-мезонными пропагаторами равно единице при нулевом передаваемом импульсе.

Riassunto

Calcoliamo il fattore di forma e.m. del pione e mostriamo che nelle regioni di interesse dipende molto poco dal comportamento in alta energia dello sfasamento conT=J=1. Calcoliamo poi le costanti d’accoppiamento del mesone ϱ alla corrente dello spin isotopico a zero momento trasferito (gϱ) e per ϱ fisiche (fϱ) e troviamogϱ/fϱ≃0.9. Infine dimostriamo che il propagatore completo della ϱ è uguale a quello perturbativo con massa fisica a zero momento trasferito.

Preview

Unable to display preview. Download preview PDF.

Unable to display preview. Download preview PDF.

References

  1. (1).
    W. R. Frazer andJ. R. Fulco:Phys Rev. Lett.,2, 365 (1959).ADSCrossRefGoogle Scholar
  2. (2).
    German Bubble Chamber Collaboration:Nuovo Cimento,48, 262 (1967).Google Scholar
  3. (3).
    J. J. Sakurai:Ann. of Phys.,11, 1 (1960).ADSMathSciNetCrossRefGoogle Scholar
  4. (4).
    M. Gell-Mann, andF. Zachariasen:Phys. Rev.,124, 953 (1961).ADSMathSciNetCrossRefGoogle Scholar
  5. (5).
    J. J. Sakurai:Phys. Rev. Lett.,17, 1021 (1966).ADSCrossRefGoogle Scholar
  6. (6).
    A. Rosenfeld, A. Barbaro-Galtieri, W. J. Podolsky, L. R. Price, P. Soding, C. G. Wohl, M. Roos andW. J. Willis:Rev. Mod. Phys.,39, 1 (1967).ADSCrossRefGoogle Scholar
  7. (7).
    R. Gatto: Invited paper at theInternational Symposium on Electron and Photon Interactions at High Energies, Hamburg, 1965.Google Scholar

Copyright information

© Società Italiana di Fisica 1968

Authors and Affiliations

  • F. Selleri
    • 1
    • 2
  1. 1.Istituto di Fisica dell’UniversitàBologna
  2. 2.Istituto Nazionale di Fisica NucleareSezione di BolognaBolognaItaly

Personalised recommendations