Temperature dependence of magnetic-moment distribution in f.c.c. CO_0.91FE_0.09 alloy

Summary

The magnetic-moment distribution has been determined by polarized-neutron diffraction at room temperature and atT/T _c = 2/3. Accordingly to a quasi-localized-electron model the magnetic moment appears to have three main contributions, 3d spin, 3d orbit plus a negative moment of a rather diffuse character in agreement with earlier results on pure ferromagnetic metallic elements. It has been found at room temperature μ(3d spin) = (1.99 ± 0.02)μ_B, μ(3d orbit) = (0.13 ± 0.01) μ_B, μ(negative) = (−0.30 +-0.03) μ_B and at 2T _c/3 μ(3d spin) = (1.75 ± 0.02)μ_B, μ(3d orbit) = (0.12 ± 0.01)μ_B, μ(negative) = (−0.29 ± 0.03)μ_B; within errors the variation is proportional to the total magnetic-moment variation. No appreciable change has been found in the asphericity since the e_g-sublevel population is 0.471±0.011 at room temperature and 0.463 ±0.013 at 2T _c/3. Some reflections have been studied up toT _c and no appreciable deviation from the magnetization temperature dependence has been detected, which appears to rule out any appreciable variation of the magnetic-electron distribution and any difference in the nuclear and magnetic-electron Debye-Waller factors in contrast with earlier conclusions.

Riassunto

Mediante la tecnica della diffrazione di neutroni polarizzati é stata determinata la distribuzione del momento magnetico a temperatura ambiente ed aT/T _c=2... Il momento magnetico, secondo un modello ad elettroni quasi localizzati, risulta avere tre contributi: quello di spin degli elettroni 3d, quello orbitale degli elettroni 3d più un momento magnetico negativo dotato di una distribuzione spaziale piuttosto diffusa; ciò in accordo con risultati ottenuti precedentemente su elementi metallici ferromagnetici. A temperatura ambiente è stato trovato μ(3d spin) = (1.99 ± 0.02)μ_B, μ(3d orbitale) = (0.13±0.01)μ_B, μ(negativo) = (−0.30±0.03)μ_B ed a 2T _c/3 μ(3d spin) = = (1.75±0.02) μ_B, μ(3d orbitale) = (0.12±0.01)μ_B, μ(negativo) = (− 0.29±0.03) μ_B; entro gli errori la variazione é proporzionale alla variazione del momento magnetico totale. Non é stato trovato alcun cambiamento apprezzabile dell’asfericità dato che la popolazione elettronica del sottolivelloe _g risulta 0.471 ±0.011 a temperatura ambiente e 0.463 ± 0.013 a 2T _c/3. Alcune riflessioni sono state studiate fino aT _c e non si è osservata alcuna apprezzabile deviazione dalla dipendenza della temperatura della magnetizzazione, il che sembra escludere la possibilità di un’apprezzabile variazione della distribuzione degli elettroni magnetici e l’esistenza di una differenza nei fattori di Debye-Waller relativi ai nuclei ed agli elettroni magnetici in contrasto con conclusioni precedenti.

Резюме

С помощью дифракции п оляризованныx нейтронов при комнат ной температуре и при T/Т_c = 2/3, было определено р аспределение магнит ного момент определено распреде ление магнитного мом ента. Согласно модели кваз и-локализованных эле ктронов, по-видимому, магнитны й момент имеет три гла вных вклада: 3d спин, 3d орб ита и плюс отрицатель ный момент вклада: 3d спин, 3d орбита и плюс отрицательный м омент диффузного хар актера, в соответстви и c результатами, получ еиньпии рaнee на чистых диффузного характер а, в соответствии c резу льтатами, получеиньп ии рaнee на чистых получеиньпии рaнee на чи стых ферромагнитньпс мет аллических элемента х. При комнатной температу ре получается: μ(3д спин) = (1.99±0.02) μ_В, μ(3д орбита) = (0.13+0.01) μВ, μ(отр ицательный) = μ(3д орбита) = (0.13+0.01) μВ, μ(отрицат ельный) = = - (0.30±0.03) μ_В и при 2Т_c/3 μ(3д спин) = (1.75± 0.02) μВ, μ(3д орбита) = (0.12+ +0.01) μВ, μ(отрицательный) = - (0.29+0.03) μ_В; п ричем, вариация ошибо к пропорциональна пропорциональна вариации полного маг нитного момента. Не бы ло обнаружено заметног о изменения в асферичн ости, так как заселеин ость подуровня е, составля ет 0.471 +0.011 при комнатной те мпературе и 0.463+0.013 при 2Т0/3. Бы ли исследованы нек температуре и 0.463+0.013 при 2Т0/3. Были исследованы нек оторые отражения вплоть до т емпературы ТС, не было обнаружено заметного отклонени я от температурной зав исимости намагничив ания, которое, по-видимому, и сключает любое замет ное изменение магнит ного электронного ра спредел изменение магнитног о электронного распр еделения и любое разл ичие в ядерных и магин тно-Электронныx факто рах Дебая-Уоллера в пр отивоположность у любое различие в ядер ных и магинтно-Электр онныx факторах Дебая-У оллера в противополо жность утверждениям, сделанным ранее. факторах Дебая-Уолле ра в противоположнос ть утверждениям, сдел анным ранее. утверждениям, сделан ным ранее.